De Laplace

Contenido

1 Problemas del boletín (2018/19)
2 Otros problemas resueltos
3 Problemas propuestos
- 3.1 Otro movimiento de una partícula con ecuaciones horarias dadas

1 Problemas del boletín (2018/19)

1.1 Ecuaciones de curvas

Expresa en forma parámetrica e implícita las siguientes curvas

El eje $O Y$
Una circunferencia de radio $a$ , contenida en el plano $X Y$ y con centro en el origen.
Una parábola contenida en el plano $Y Z$ y con ecuación $z = y 2$ .

1.2 Movimiento de una partícula con ecuaciones horarias dadas

Un cuerpo material puntual $P$ , se mueve respecto de un sistema de referencia cartesiano fijo $O X Y Z$ . A partir del instante inicial $t = 0$ , dicho movimiento está descrito por las ecuaciones horarias

$\overrightarrow{OP}(t) = \vec{r}(t) = v_0\left(t\,\vec{\imath} + \dfrac{4}{3}\dfrac{t^{3/2}}{\sqrt{T}}\,\vec{\jmath} - \sqrt{3}t\,\vec{k}\right)$

donde $t$ es el tiempo, y $v 0$ y $T$ , parámetros de valor conocido.

Obtenga las ecuaciones de la trayectoria.
Calcule los vectores velocidad y aceleración instantánea, $\vec{v}(t)$ y $\vec{a}(t)$ .
Obtenga las expresiones intrínsecas de dichos vectores. Determine la ley horaria $s (t)$ para la distancia recorrida por la partícula sobre su trayectoria, desde la posición que ocupaba en el instante inicial: es decir $s (t = 0) = 0$ .
Calcule los valores de las magnitudes cinemáticas indicadas en el apartado anterior en el instante inicial $t = 0$ . Discuta los resultados obtenidos.

1.3 Movimiento uniforme de partícula describiendo trayectoria tridimensional

Una partícula $P$ se mueve respecto de un sistema de referencia cartesiano fijo $O X Y Z$ , recorriendo la curva de ecuación paramétrica,

$\Gamma :\vec{r}(\varphi)=x(\varphi)\!\ \vec{\imath}+y(\varphi)\!\ \vec{\imath}+z(\varphi)\!\ \vec{k}\ \mathrm{,}\;\;\; \mathrm{con}\left\{ \begin{array} {l} x(\varphi)= b\!\ (\mathrm{cos}\!\ \varphi +\varphi\mathrm{sen}\!\ \varphi)\\ \\ y(\varphi)= b\!\ (\mathrm{sen}\!\ \varphi -\varphi\mathrm{cos}\!\ \varphi)\\ \\ \displaystyle z(\varphi)=\frac{\sqrt{3}}{2}\ b\ \varphi^2 \end{array}\right.$

donde $b$ es un valor constante conocido, y $\varphi$ un determinado parámetro geométrico. En el instante inicial, $t = 0$ , la partícula se encuentra en el punto de coordenadas $P 0 (b,0,0)$ , en reposo; a partir de dicho instante y posición, realiza un movimiento uniforme con velocidad de módulo constante, $v 0$ .

Ley horaria $\varphi(t)$ que ha de cumplir el parámetro geométrico para que $\vec{r}[\varphi(t)]$ sea el movimiento uniforme descrito en el enunciado.
Relación entre el valor del parámetro $\varphi$ correspondiente a una posición arbitraria de la partícula, $P(\varphi)$ , y la distancia $s$ , medida sobre la curva, desde dicho punto al punto $P_0=P(\varphi=0)$ .
Vector aceleración instantánea de la partícula en función de la posición de la partícula, dada por el valor del parámetro $\varphi$ en cada instante de tiempo.

1.4 Cuestión sobre cinemática de la partícula

Una partícula se mueve con velocidad y aceleración instantáneas, $\mathbf{v}(t)$ y $\mathbf{a}(t)$ , tales que su producto escalar tiene un valor $k 2$ , constante en el tiempo, y su producto vectorial es un vector $\mathbf{c}$ , también constante. Considerando que el móvil parte del reposo, determine las siguientes magnitudes:

Ángulo que forman en cada instante las direcciones de la velocidad y la aceleración.
Ley horaria $v (t)$ que verifica el módulo de la velocidad instantánea (celeridad).
Radio de curvatura de la trayectoria en función de la distancia $s$ recorrida por la partícula, $R κ (s)$ .

1.5 Parámetro arco y triedro intrínseco de una hélice

Sea la hélice $Γ$ descrita en un sistema de referencia cartesiano $O X Y Z$ por las siguientes ecuaciones paramétricas:

$\Gamma\,:\,\mathbf{r} = \mathbf{r}(\lambda) \left\{ \begin{array}{l} x(\lambda) = a \cos\lambda\\ y(\lambda) = a \,\mathrm{sen}\,\lambda\\ z(\lambda) = h \lambda \end{array} \right.$

donde $a$ y $h$ son constantes conocidas.

Determina la longitud recorrida sobre la hélice (parámetro arco) en función del parámetro $λ$
Obtén los vectores del triedro intrínseco en cada punto de dicha curva.
Calcula su radio de curvatura.

1.6 Movimiento instantáneo de una partícula

Una partícula $P$ se mueve respecto de un sistema de referencia cartesiano $O X Y Z$ de manera que en un cierto instante $t 0$ , su velocidad $\vec{v}$ y su aceleración $\vec{a}$ están descritas por los vectores

$\vec{v}=\vec{\imath}+\sqrt{3}\!\ \vec{k}\quad\mathrm{y}\quad\vec{a}=\vec{\imath}+\sqrt{5}\vec{\jmath}-\sqrt{3}\!\ \vec{k}\mathrm{,}$

con sus componentes medidas en $m / s$ y $m / s 2$ , respectivamente. Determine, en el instante considerado, las siguientes magnitudes cinemáticas:

Módulo de la velocidad (celeridad) y su derivada.
Componente normal de la aceleración y radio de curvatura de la trayectoria.
Vector aceleración normal.

1.7 Velocidad de un punto en la superficie de la Tierra

La Tierra rota uniformemente con respecto a su eje con velocidad angular $ω$ constante. Encuentra en función de la latitud $λ$ , la velocidad y la aceleración de un punto sobre la superficie terrestre, debidas a dicha rotación (radio de la Tierra: $R = 6.37 \times 10^6$ m.)

1.8 Partícula describiendo una circunferencia en plano

Un punto material $P$ se mueve recorriendo la circunferencia $Γ$ contenida en un plano fijo $Π$ y cuyo centro es el punto $C$ , dado por el segmento orientado $\overrightarrow{OC} = \vec{\jmath} + \vec{k}$ , cuyas componentes se miden en metros (m) y están referidas a un sistema cartesiano $O X Y Z$ . En el instante inicial $(t = 0)$ , el punto móvil $P$ ocupa la posición determinada por el segmento orientado $\overrightarrow{OP}_0 = 2\,\vec{\jmath}$ . A partir de ́esta, la partícula realiza un movimiento circular caracterizado por un vector rotación instantánea o velocidad angular, cuyas componentes medidas en radianes por segundo son:

$\vec{\omega}(t) = \cos(\omega_0t)\left(\vec{\imath} + 2\,\vec{\jmath} + 2\vec{k}\right) \,\mathrm{(rad/s)}; \quad \mathrm{con}\quad \omega_0 = \dfrac{3}{2\pi}\,\mathrm{rad/s}$

El movimiento se verifica en el intervalo de tiempo $0 \leq t \leq \pi/2\omega_0$ , de manera que la partícula recorre la circunferencia una sola vez, y siempre en sentido antihorario.

¿Cómo es la ley horaria $θ(t)$ que describe el ́angulo recorrido por el segmento orientado $\overrightarrow{CP}$ , desde el instante inicial hasta el instante $t$ ?
¿Cómo es el vector binormal del triedro intrínseco a la trayectoria, en función de la posición de la partícula?
¿Cómo es la curvatura de la trayectoria durante el movimiento?
¿Cómo es la velocidad instantánea de la partícula en $t = 0$ ?
Calcule las componentes tangencial y normal de la velocidad en el instante inicial

1.9 Movimiento oscilatorio armónico unidimensional

Un punto inicialmente en reposo en la posición $x = L$ describe un movimiento rectilíneo sobre el eje $O X$ , de modo que su aceleración es de la forma $a = - k 2 x$ . Determina en función del tiempo su posición y velocidad. ¿Cuál es la siguiente posición de reposo, y cuánto tiempo tarda en alcanzarla?

2 Otros problemas resueltos

2.1 Trayectoria de una partícula

La trayectoria de una partícula viene dada por la ley horaria

$\vec{r}(t) = \dfrac{A(T^2-t^2)}{T^2+t^2}\,\vec{\imath} + \dfrac{2ATt}{T^2+t^2}\,\vec{\jmath}$

Determina la velocidad y aceleración de la partícula, los vectores del triedro intrínseco, así como la ecuación de la trayectoria. Calcula también las componentes intrínsecas de la velocidad y la aceleración ¿Cual es la expresión de un desplazamiento elemental $\mathrm{d}\vec{r}$ ? ¿Cuánto tiempo emplea en llegar al punto medio de la trayectoria?. ¿Y al punto final? Describe cualitativamente la evolución temporal de la posición de la partícula.

2.2 Partícula con magnitudes cinemáticas dependientes del parámetro arco

Una partícula se mueve describiendo una trayectoria cuyo radio de curvatura $R κ$ es proporcional a la distancia $s$ que aquélla ha recorrido sobre la trayectoria. Además, se comprueba que el módulo de la velocidad de la partícula (celeridad), $v=|\vec{v}|$ , es proporcional a la raíz cuadrada del valor de dicha distancia $s$ . ¿Cómo es el módulo de la aceleración instantánea de la partícula, $a=|\vec{a}|$ ?

2.3 Partícula con curvatura y aceleración tangencial dependientes del tiempo

Una partícula se mueve de modo que, en todo instante, su curvatura es $κ = A t$ y su aceleración tangencial es $a T = B t$ , siendo $A$ y $B$ constantes. Suponemos que en el instante inicial la partícula está en reposo.

¿Cuáles son las unidades base de las constantes en el SI?
Suponiendo que en $t = 0$ se tiene $s = 0$ , calcula la distancia recorrida en cada instante de tiempo
Calcula el módulo de la aceleración en cada instante.

2.4 Barra con extremos sobre los ejes

Dos partículas, $A$ y $B$ , de masa $m$ , están unidas por una barra rígida de longitud $L$ y masa despreciable. La partícula $A$ se mueve sobre el eje $O X$ con velocidad uniforme $v 0$ , mientras que la partícula $B$ está obligada a moverse sobre el eje $O Y$ . Si en el instante $t = 0$ la partícula $A$ se encontraba en el punto $O$

Encuentra la posición, velocidad y aceleración de la partícula $B$ en función de $v 0$ y del tiempo.
¿Cuál es el vector de posición y la velocidad del punto medio de la barra ( $C$ ) en función de $v 0$ y $t 0$ ?
Describe la curva que corresponde a la trayectoria del punto medio de la barra.
¿Que tipo de movimiento describe el punto medio de la barra? Razona tu respuesta.

2.5 Barra girando en un plano

Una barra rígida $A B$ de longitud $\ a\$ se mueve en un plano vertical $O X Y$ , manteniendo su extremo $A$ articulado en un punto del eje horizontal de coordenadas $\overrightarrow{OA}= a \vec{\imath}$ , y verificando la ley horaria $θ(t) = 2ω t$ , con $0 \leq \theta \leq \pi$ y siendo $ω =$ cte. Un hilo inextensible de longitud $2 a$ tiene uno de sus extremos conectado al origen del sistema de referencia (punto $O$ ), mientras que del otro cuelga una partícula $P$ que mantiene al hilo siempre tenso. El hilo se apoya sobre una pequeña polea de radio despreciable situada en el extremo $B$ de la barra, de forma que el tramo $\overline{BP}$ permanece siempre paralelo al eje $O Y$ (ver figura). Se pide:

Ecuaciones horarias del punto $P: \ \overrightarrow{OP} = \mathbf{r} (t) =x(t) \vec{\imath} + y(t) \vec{\jmath}$ .
Instante del tiempo $t M$ en que la partícula alcanza su altura máxima.
Radio de curvatura de la trayectoria seguida por $P$ , en el instante considerado en el apartado anterior.

2.6 Barra deslizando sobre una circunferencia

En un plano $O X Y$ , se define el sistema cinemático formado por los dos siguientes elementos geométricos:

una circunferencia fija, de radio $R$ y centrada en el punto $C$ de coordenadas $(x_C=R,\, y_C=0)$ ;
un segmento rectilíneo móvil $A' A$ , de longitud superior a $4 R$ , el cual gira con velocidad angular constante $ω$ (en sentido antihorario) alrededor de un eje fijo que pasa por su punto medio $O$ y es normal al plano $O X Y$ (eje $O Z$ ).

Sabiendo que el ángulo $θ$ ( que forman $O A$ y $O X$ ) es nulo en el instante inicial $(t = 0)$ ; y considerando como móvil problema el punto $P$ en el que se cortan el segmento $A' A$ y la circunferencia , se pide:

item Determinar las ecuaciones horarias, $\mathbf{r}(t) = \overrightarrow{OP}(t) = x(t)\vec{\imath}+y(t)\vec{\jmath}$ , del punto $P$ , así como sus vectores velocidad, $\mathbf{v}(t)$ , y aceleración, $\mathbf{a}(t)$ .
Calcular las aceleraciones tangencial y normal de dicho punto $P$ .

2.7 Cuerda enrollándose

Una partícula se mueve en el plano $O X Y$ mientras permanece conectada a uno de los extremos de un hilo inextensible de longitud $\ l=\pi R\$ . El otro extremo está unido a un punto fijo $A$ de una circunferencia de radio $R$ y centro $O$ , cuyas coordenadas en el sistema cartesiano $O X Y$ son $\overrightarrow{OA}= R \vec{\imath}$ . Partiendo de la posición inicial $\left.\overrightarrow{OP}\right|_{t=0} = R \left( \vec{\imath} + \pi \vec{\jmath} \right)$ , el movimiento de la partícula con velocidad de módulo constante $v 0$ da lugar a que el hilo, que permanece siempre tenso, se enrolle en dicha circunferencia. Utilizando como parámetro el ángulo $θ$ correspondiente al punto $C$ donde desaparece el contacto hilo--circunferencia, calcula:

Las ecuaciones paramétricas de la trayectoria seguida por la partícula.
La ley horaria del movimiento $θ = θ(t)$ y tiempo que tarda el hilo en enrollarse completamente sobre la circunferencia.
La aceleración de la partícula.
El triedro intrínseco de la trayectoria seguida por la partícula

2.8 Cuerda sobre disco de radio variable

Un punto material $P$ pende verticalmente del extremo de un hilo inextensible y permanentemente tenso. Este se apoya y desliza sobre una circunferencia de radio variable con el tiempo $R(t) = R_0\,\mathrm{sen}\,(\omega t)$ en el intervalo $0\leq t\leq\pi/2\omega$ ( $R 0$ y $ω$ son constantes conocidas), y centrada en el origen $O$ de un sistema de referencia cartesiano $O X Y$ . La longitud total del hilo es $l = π R 0 / 2$ , y su otro extremo se halla fijo en un punto $A$ , tal que $\overrightarrow{OA} = R_0 \,\vec{\jmath}$ (ver figura). Determina:

Las ecuaciones horarias cartesianas del punto $P$ , y su posición final en el instante final $t f = π / 2ω$ .
Los vectores velocidad y aceleración de dicho punto en todo instante de tiempo.
La aceleración normal de $P$ y el radio de curvatura de su trayectoria en todo instante de tiempo, así como la posición del centro de curvatura de la trayectoria en el instante inicial.

2.9 Disco girando con partícula suspendida de cuerda

El mecanismo de la figura consiste en un disco de radio

R

, siempre contenido en el plano vertical

O X Y

, que se mueve girando alrededor de un punto de su perímetro que coincide con el origen

O

del sistema de referencia. El movimiento del disco está descrito por la ley horaria

θ(t)

para el ángulo (medido en radianes) que forma el diámetro $\overline{OD}$ con la dirección horizontal

O X

. Se considera que el sistema parte de la posición inicial

θ = 0

. En el punto

D

hay conectada una cuerda flexible e inextensible de longitud

L = π R

que, cuando el disco gira, se va enrollando sobre su contorno, finalizando el proceso cuando

θ = π

. Además, un punto material pesado

P

hace que el tramo de cuerda no enrollado siempre penda verticalmente.

Obtenga la ecuación paramétrica de la trayectoria $Γ$ .
El extremo $D$ del diámetro realiza un movimiento circular uniforme, siendo su aceleración $8R\omega_0^2$ . ¿Cómo es la correspondiente ley horaria para el ángulo $θ$ ?
Calcule la expresión de la componente intrínseca de la velocidad de la partícula $P$ .
Aceleración tangencial del punto $P$ .
Radio de curvatura de la trayectoria de $P$ en el punto de inicial.

2.10 Punto moviéndose sobre una parábola

Un punto inicialmente en reposo en la posición

x = a

,

y = b

,

describe la parábola $\ \Gamma: y^2 = (b^2/a) x$ . Se conoce la componente $y$ de la aceleración: $a y = - k 2 y$ , con $k = c t e$ . Determina en función del tiempo la posición, velocidad y aceleración. ¿Cuál es la siguiente posición de reposo, y cuánto tiempo tarda en alcanzarla?

2.11 Tiro oblicuo

Determina el movimiento de un proyectil disparado con una velocidad inicial $v 0$ y un ángulo $α$ con la horizontal. El proyectil está sometido a la acción de la gravedad. Calcula el radio de curvatura en el punto más alto de su trayectoria.

2.12 Cañon lanzando partícula sobre un carrito deslizando sobre plano inclinado

Un móvil $A$ , que puede ser considerado como un cuerpo puntual, se desplaza por una ladera con una pendiente de $45 o$ respecto de la horizontal. El móvil desciende por la ladera realizando un movimiento rectilíneo uniformemente acelerado, siendo el módulo de su aceleración $|\vec{a}_0|=a_0=g/\sqrt{2}$ . En el instante de iniciar el descenso el móvil se encuentra en reposo, a una altura $d$ . Además, a una distancia $d$ de la base de la ladera, en dirección horizontal, se halla emplazado un dispositivo lanzador de proyectiles a los que imprime una velocidad inicial de módulo $v 0$ y formando un ángulo $α$ con la horizontal.

Encuentre la expresión de las ecuaciones horarias que describen el movimiento del móvil $A$ respecto al sistema de referencia del dibujo.
En el instante en el que el móvil $A$ inicia el descenso, el lanzado dispara un proyectil $B$ que, a partir de entonces, se mueve con la aceleración debida a la acción de la gravedad, $\vec{g} = -g\,\vec{\jmath}$ , constante en módulo, dirección y sentido. ¿Qué valores deben tener el ángulo de lanzamiento $α$ y la celeridad inicial $v 0$ del proyectil $B$ para que éste impacte sobre el móvil $A$ cuando se encuentra en la mitad de la ladera?

2.13 Tiro parabólico sobre un plano inclinado

Se tiene el plano inclinado de la figura que forma un ángulo $π / 4$ con la horizontal. se dispara una partícula desde el punto más bajo, con una velocidad inicial $\vec{v}_0$ , de módulo $v 0$ y con un ángulo $α$ con la horizontal.

Calcula la distancia entre el punto de partida y el de impacto sobre el plano inclinado, así como la velocidad (vector) con la que impacta.
Calcula el trabajo realizado por la fuerza gravitatoria a lo largo de la trayectoria de la partícula, así como la potencia que la fuerza gravitatoria transmite a la partícula en cada instante.
Para el caso $α = π / 3$ , calcula las componentes intrínsecas de la aceleración en el punto de impacto y el radio de curvatura.

2.14 Partícula recorriendo una espiral

Una partícula recorre una espiral logarítmica con coordenadas polares $r(t) = a\,e^{\theta(t)}$ , donde $θ(t) = ω t$ , Aquí, $t$ es el tiempo y $a$ y $ω$ son constantes. Encuentra la expresión del vector de posición en coordenadas polares y del triedro intrínseco en cada punto de la trayectoria en función del tiempo. Determina la ley horaria $s (t)$ que da la distancia recorrida por la partícula en función del tiempo.

2.15 Partícula moviéndose sobre una parábola

Una partícula se mueve siguiendo la trayectoria descrita por la curva de ecuaciones implícitas $y = A (1 - x 2 / A 2)$ y $z = 0$ , donde $A$ es una constante. La coordenada $x$ varía en el intervalo $x\in[0,A]$ .

Determina el vector tangente en función de la posición de la partícula
Suponiendo que en $t = 0$ la distancia recorrida es $s = 0$ encuentra la expresión que da la distancia total recorrida sobre la curva.
¿Cuál es el vector normal a la trayectoria en $x = 0$ ?

2.16 Partícula moviéndose sobre una parábola

Una partícula $P$ realiza un movimiento en el plano $O X Y$ , cuya trayectoria $Γ$ , y ley horaria para la coordenada $y = y (t)$ , están descritas por las expresiones:

$\Gamma: x = \dfrac{1}{4b}y^2; \qquad y(t) = 2b-v_0t$

siendo $b$ y $v 0$ constantes de valor positivo conocido. El movimiento se inicia en el instante $t = 0$ , cuando la partícula ocupa la posición de coordenadas $P 0 (b,2 b)$ , y termina en la posición $P f (b, - 2 b)$ .

Obtenga una expresión paramétrica de $\overrightarrow{OP}=\vec{r}(\lambda)$ de la trayectoria $Γ$ de la partícula
Calcule el vector tangente a la trayectoria en un punto de coordenadas $P (x, y)$
Sea $s (t)$ la distancia medida a lo largo de la trayectoria, desde $P 0$ hasta el punto en que se encuentra la partícula en el instante $t$ . Obtenga la expresión de la distancia que por unidad de tiempo recorre la partícula en dicho instante, $\dot{s}(t)$
¿En qué puntos de la trayectoria se anula la componente tangencial y/o la componente normal de la aceleración?

2.17 Partícula moviéndose sobre una hélice

Una partícula $P$ de masa $m$ está insertada en la hélice fija y uniforme $Γ$ . Utilizando un sistema de referencia cartesiano $O X Y Z$ , en el cuál la gravedad está descrita analíticamente por el vector $\vec{g}=-g\vec{k}$ , la ecuación parámetrica de dicha hélice es:

$\Gamma:\vec{r}(\theta) = x(\theta)\,\vec{\imath} + y(\theta)\,\vec{\jmath} + z(\theta)\,\vec{k} \left\{ \begin{array}{l} x(\theta) = a\cos\theta\\ \\ y(\theta) = a\,\mathrm{sen}\,\theta\\ \\ z(\theta) = \lambda\,\theta \end{array} \right.$

donde $a$ y $λ$ son constantes. EL parámetro geométrico $θ$ es el ángulo que forma con el eje $O X$ la proyección del radio-vector $\vec{r}=\overrightarrow{OP}$ sobre el plano horizontal $O X Y$ . Cuando la partícula recorre la hélice $Γ$ , sin rozamiento apreciable, su movimiento queda descrito por la ley horaria $θ(t)$ .

Determine cuál debe ser el valor de la constante $λ$ para que el radio de curvatura de la hélice sea $R κ = 3 a / 2$ . ¿Qué distancia $h$ asciende la partícula en la dirección vertical cada vez que da una vuelta completa alrededor del eje $O Z$ .
Obtenga la expresiones de las componentes intrínsecas de la velocidad y la aceleración en términos de la ley horaria $θ(t)$ y/o sus derivadas.

2.18 Partícula en movimiento con trayectoria y ley horaria conocidas

Una partícula $P$ se mueve respecto de un sistema de referencia cartesiano $O X Y Z$ , recorriendo la curva $Γ$ descrita por la ecuación paramétrica:

$\Gamma: \!\ \vec{r}(\varphi)= b\!\ \bigg(\cos^2 \varphi \!\ \vec{\imath}+\,\mathrm{sen}^2\, \varphi\!\ \vec{\jmath}\!\ +\frac{1}{\sqrt{2}}\ \,\mathrm{sen} 2\varphi\!\ \vec{k}\bigg)$

El movimiento de la partícula tiene lugar en el intervalo $0\leq \varphi(t) \leq 2\pi$ , según la ley horaria $\varphi(t)=\omega_0\!\ t$ . Los parámetros $b$ y $ω 0$ tienen valores constantes conocidos.

Obtenga las expresiones de las componentes intrínsecas y cartesianas de la velocidad y la aceleración, en función del tiempo. Obtenga también la ley horaria $\displaystyle s(t)$ para el parámetro arco.

3 Problemas propuestos

3.1 Otro movimiento de una partícula con ecuaciones horarias dadas

Las ecuaciones horarias del movimiento de una partícula $P$ , descritas respecto de un sistema de referencia cartesiano $O X Y$ , están dadas por las siguientes expresiones:

$\overrightarrow{OP}(t) = \vec{r} (t)=x(t) \vec{\imath}+y(t) \vec{\jmath}+z(t) \vec{k}\mathrm{;}\;\; \left\{ \begin{array}{l} \displaystyle x (t) = v_0\!\ t \cos \omega t - \frac{v_0}{\omega} \mathrm{sen}\!\ \omega t \\ \\ \displaystyle y (t) = v_0\!\ t \mathrm{sen}\!\ \omega t + \frac{v_0}{\omega} \cos \omega t\\ \\ \displaystyle z(t)=\frac{1}{2}\ v_0\omega\!\ t^2 \end{array} \right.$

donde $t$ es la variable tiempo, y $v 0$ y $ω$ , parámetros con valores conocidos. Obtenga las expresiones de las siguientes magnitudes cinemáticas y propiedades de la trayectoria:

Vectores velocidad y aceleración en función del tiempo $\vec{v}(t)$ y $\vec{a}(t)$ , respectivamente.
Componentes intrínsecas de la velocidad y de la aceleración, en función del tiempo. ¿Cómo es el radio de curvatura de la trayectoria en el punto ocupado por la partícula en un instante $t$ arbitrario?
Distancia $s (t)$ recorrida por la partícula $P$ sobre la trayectoria, expresada en función del tiempo y medida a partir de la posición inicial de la partícula; es decir, $s (t = 0) = 0$ . Obtenga la expresión del radio de curvatura de la trayectoria, en función de la distancia $s$ al punto inicial.

Problemas de Cinemática del punto (G.I.A.)