Entrar Página Discusión Historial Go to the site toolbox

Problemas de Cinemática del punto (G.I.A.)

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(→Parámetro arco de una hélice)
Línea 14: Línea 14:
</center>
</center>
Determina la velocidad y aceleración de la partícula, los vectores del triedro intrínseco, así como la ecuación de la trayectoria. Calcula también las componentes intrínsecas de la velocidad y la aceleración ¿Cual es la expresión de un desplazamiento elemental <math>\mathrm{d}\vec{r}</math>?  ¿Cuánto tiempo emplea en llegar al punto medio de la trayectoria?. ¿Y al punto final? Describe cualitativamente la evolución temporal de la posición de la partícula.
Determina la velocidad y aceleración de la partícula, los vectores del triedro intrínseco, así como la ecuación de la trayectoria. Calcula también las componentes intrínsecas de la velocidad y la aceleración ¿Cual es la expresión de un desplazamiento elemental <math>\mathrm{d}\vec{r}</math>?  ¿Cuánto tiempo emplea en llegar al punto medio de la trayectoria?. ¿Y al punto final? Describe cualitativamente la evolución temporal de la posición de la partícula.
-
 
-
==[[Tiro oblicuo (G.I.A.)| Tiro oblicuo ]]==
 
-
Determina el movimiento de un proyectil disparado con una velocidad inicial <math>v_0</math> y un ángulo <math>\alpha</math> con la horizontal. El proyectil está sometido a la acción de la gravedad. Calcula  el radio de curvatura en el punto más alto de su trayectoria.
 
==[[Cuerda enrollándose (G.I.A.)| Cuerda enrollándose]]==
==[[Cuerda enrollándose (G.I.A.)| Cuerda enrollándose]]==
Línea 83: Línea 80:
#Componente normal de la aceleración y radio de curvatura de la trayectoria.
#Componente normal de la aceleración y radio de curvatura de la trayectoria.
#Vector aceleración normal.
#Vector aceleración normal.
 +
 +
==[[Tiro oblicuo (G.I.A.)| Tiro oblicuo ]]==
 +
Determina el movimiento de un proyectil disparado con una velocidad inicial <math>v_0</math> y un ángulo <math>\alpha</math> con la horizontal. El proyectil está sometido a la acción de la gravedad. Calcula  el radio de curvatura en el punto más alto de su trayectoria.
==[[Velocidad de un punto en la superficie de la Tierra (G.I.A.) | Velocidad de un punto en la superficie de la Tierra ]]==
==[[Velocidad de un punto en la superficie de la Tierra (G.I.A.) | Velocidad de un punto en la superficie de la Tierra ]]==

Revisión de 20:51 26 sep 2013

Contenido

1 Problemas del boletín

1.1 Ecuaciones de curvas

Expresa en forma parámetrica e implícita las siguientes curvas

  1. El eje OY
  2. Una circunferencia de radio a, contenida en el plano XY y con centro en el origen.
  3. Una parábola contenida en el plano YZ y con ecuación z = y2.

1.2 Trayectoria de una partícula

La trayectoria de una partícula viene dada por la ley horaria

\vec{r}(t) = \dfrac{A(T^2-t^2)}{T^2+t^2}\,\vec{\imath} + \dfrac{2ATt}{T^2+t^2}\,\vec{\jmath}

Determina la velocidad y aceleración de la partícula, los vectores del triedro intrínseco, así como la ecuación de la trayectoria. Calcula también las componentes intrínsecas de la velocidad y la aceleración ¿Cual es la expresión de un desplazamiento elemental \mathrm{d}\vec{r}? ¿Cuánto tiempo emplea en llegar al punto medio de la trayectoria?. ¿Y al punto final? Describe cualitativamente la evolución temporal de la posición de la partícula.

1.3 Cuerda enrollándose

Una partícula se mueve en el plano OXY mientras permanece conectada a uno de los extremos de un hilo inextensible de longitud \ l=\pi R\ . El otro extremo está unido a un punto fijo A de una circunferencia de radio R y centro O, cuyas coordenadas en el sistema cartesiano OXY son \overrightarrow{OA}= R \vec{\imath}. Partiendo de la posición inicial \left.\overrightarrow{OP}\right|_{t=0} = R \left( \vec{\imath} + \pi \vec{\jmath} \right), el movimiento de la partícula con velocidad de módulo constante v0 da lugar a que el hilo, que permanece siempre tenso, se enrolle en dicha circunferencia. Utilizando como parámetro el ángulo θ correspondiente al punto C donde desaparece el contacto hilo--circunferencia, calcula:

  1. Las ecuaciones paramétricas de la trayectoria seguida por la partícula.
  2. La ley horaria del movimiento θ = θ(t) y tiempo que tarda el hilo en enrollarse completamente sobre la circunferencia.
  3. La aceleración de la partícula.
  4. El triedro intrínseco de la trayectoria seguida por la partícula

1.4 Disco girando con partícula suspendida de cuerda

El mecanismo de la figura consiste en un disco de radio R, siempre contenido en el plano vertical OXY, que se mueve girando alrededor de un punto de su perímetro que coincide con el origen O del sistema de referencia. El movimiento del disco está descrito por la ley horaria θ(t) para el ángulo (medido en radianes) que forma el diámetro \overline{OD} con la dirección horizontal OX. Se considera que el sistema parte de la posición inicial θ = 0. En el punto D hay conectada una cuerda flexible e inextensible de longitud L = πR que, cuando el disco gira, se va enrollando sobre su contorno, finalizando el proceso cuando θ = π. Además, un punto material pesado P hace que el tramo de cuerda no enrollado siempre penda verticalmente.
  1. Obtenga la ecuación paramétrica de la trayectoria Γ.
  2. El extremo D del diámetro realiza un movimiento circular uniforme, siendo su aceleración 8R\omega_0^2. ¿Cómo es la correspondiente ley horaria para el ángulo θ?
  3. Calcule la expresión de la componente intrínseca de la velocidad de la partícula P.
  4. Aceleración tangencial del punto P.
  5. Radio de curvatura de la trayectoria de P en el punto de inicial.

1.5 Parámetro arco y triedro intrínseco de una hélice

Sea la hélice Γ descrita en un sistema de referencia cartesiano OXYZ por las siguientes ecuaciones paramétricas:

\Gamma\,:\,\mathbf{r} = \mathbf{r}(\lambda) \left\{ \begin{array}{l} x(\lambda) = a \cos\lambda\\ y(\lambda) = a \,\mathrm{sen}\,\lambda\\ z(\lambda) = h \lambda \end{array} \right.

donde a y h son constantes conocidas.

  1. Determina la longitud recorrida sobre la hélice (parámetro arco) en función del parámetro λ
  2. Obtén los vectores del triedro intrínseco en cada punto de dicha curva.
  3. Calcula su radio de curvatura.

1.6 Cuestión sobre cinemática de la partícula

Una partícula se mueve con velocidad y aceleración instantáneas, \mathbf{v}(t) y \mathbf{a}(t), tales que su producto escalar tiene un valor k2, constante en el tiempo, y su producto vectorial es un vector \mathbf{c}, también constante. Considerando que el móvil parte del reposo, determine las siguientes magnitudes:

  1. Ángulo que forman en cada instante las direcciones de la velocidad y la aceleración.
  2. Ley horaria v(t) que verifica el módulo de la velocidad instantánea (celeridad).
  3. Radio de curvatura de la trayectoria en función de la distancia s recorrida por la partícula, Rκ(s).

1.7 Movimiento instantáneo de una partícula

Una partícula P se mueve respecto de un sistema de referencia cartesiano OXYZ de manera que en un cierto instante t0, su velocidad \vec{v} y su aceleración \vec{a} están descritas, respectivamente, por los vectores

\vec{v}=\vec{\imath}+\sqrt{3}\!\ \vec{k}\quad\mathrm{y}\quad\vec{a}=\vec{\imath}+\sqrt{5}\vec{\jmath}-\sqrt{3}\!\ \vec{k}\mathrm{,}

con sus componentes medidas en m / s2. Determine, en el instante considerado, las siguientes magnitudes cinemáticas:

  1. Módulo de la velocidad (celeridad) y su derivada.
  2. Componente normal de la aceleración y radio de curvatura de la trayectoria.
  3. Vector aceleración normal.

1.8 Tiro oblicuo

Determina el movimiento de un proyectil disparado con una velocidad inicial v0 y un ángulo α con la horizontal. El proyectil está sometido a la acción de la gravedad. Calcula el radio de curvatura en el punto más alto de su trayectoria.

1.9 Velocidad de un punto en la superficie de la Tierra

La Tierra rota uniformemente con respecto a su eje con velocidad angular ω constante. Encuentra en función de la latitud λ, la velocidad y la aceleración de un punto sobre la superficie terrestre, debidas a dicha rotación (radio de la Tierra: R = 6.37 \times 10^6 m.)


1.10 Punto moviéndose sobre una parábola

Un punto inicialmente en reposo en la posición x = a, y = b,

describe la parábola \ \Gamma: y^2 = (b^2/a) x. Se conoce la componente y de la aceleración: ay = − k2y, con k = cte. Determina en función del tiempo la posición, velocidad y aceleración. ¿Cuál es la siguiente posición de reposo, y cuánto tiempo tarda en alcanzarla?

2 Otros problemas

2.1 Barra girando en un plano

Una barra rígida AB de longitud \ a\ se mueve en un plano vertical OXY, manteniendo su extremo A articulado en un punto del eje horizontal de coordenadas \overrightarrow{OA}= a \vec{\imath}, y verificando la ley horaria θ(t) = 2ωt, con 0 \leq \theta \leq \pi y siendo ω = cte. Un hilo inextensible de longitud 2a tiene uno de sus extremos conectado al origen del sistema de referencia (punto O), mientras que del otro cuelga una partícula P que mantiene al hilo siempre tenso. El hilo se apoya sobre una pequeña polea de radio despreciable situada en el extremo B de la barra, de forma que el tramo \overline{BP} permanece siempre paralelo al eje OY (ver figura). Se pide:

  1. Ecuaciones horarias del punto P: \ \overrightarrow{OP} = \mathbf{r} (t) =x(t) \vec{\imath} + y(t) \vec{\jmath}.
  2. Instante del tiempo tM en que la partícula alcanza su altura máxima.
  3. Radio de curvatura de la trayectoria seguida por P, en el instante considerado en el apartado anterior.

2.2 Barra deslizando sobre una circunferencia

En un plano OXY, se define el sistema cinemático formado por los dos siguientes elementos geométricos:

  1. una circunferencia fija, de radio R y centrada en el punto C de coordenadas (x_C=R,\, y_C=0);
  2. un segmento rectilíneo móvil A'A, de longitud superior a 4R, el cual gira con velocidad angular constante ω (en sentido antihorario) alrededor de un eje fijo que pasa por su punto medio O y es normal al plano OXY (eje OZ).

Sabiendo que el ángulo θ ( que forman OA y OX) es nulo en el instante inicial (t = 0); y considerando como móvil problema el punto P en el que se cortan el segmento A'A y la circunferencia , se pide:

  1. item Determinar las ecuaciones horarias, \mathbf{r}(t) = \overrightarrow{OP}(t) = x(t)\vec{\imath}+y(t)\vec{\jmath}, del punto P, así como sus vectores velocidad, \mathbf{v}(t), y aceleración, \mathbf{a}(t).
  2. Calcular las aceleraciones tangencial y normal de dicho punto P.

2.3 Cuerda sobre disco de radio variable

Un punto material P pende verticalmente del extremo de un hilo inextensible y permanentemente tenso. Este se apoya y desliza sobre una circunferencia de radio variable con el tiempo R(t) = R_0\,\mathrm{sen}\,(\omega t) en el intervalo 0\leq t\leq\pi/2\omega (R0 y ω son constantes conocidas), y centrada en el origen O de un sistema de referencia cartesiano OXY . La longitud total del hilo es l = πR0 / 2, y su otro extremo se halla fijo en un punto A, tal que \overrightarrow{OA} = R_0 \,\vec{\jmath} (ver figura). Determina:

  1. Las ecuaciones horarias cartesianas del punto P , y su posición final en el instante final tf = π / 2ω.
  2. Los vectores velocidad y aceleración de dicho punto en todo instante de tiempo.
  3. La aceleración normal de P y el radio de curvatura de su trayectoria en todo instante de tiempo, así como la posición del centro de curvatura de la trayectoria en el instante inicial.
Obtenido de "http://tesla.us.es/wiki/index.php/Problemas_de_Cinem%C3%A1tica_del_punto_(G.I.A.)"

Herramientas:

TOOLBOX
LANGUAGES
licencia de Creative Commons
 Aviso legal - Acerca de Laplace