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Corrientes de magnetización

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(→Imán esférico)
(→Barra imanada en dirección acimutal)
Línea 49: Línea 49:
* En la base inferior <math>\mathbf{n}=-\mathbf{u}_z</math> y
* En la base inferior <math>\mathbf{n}=-\mathbf{u}_z</math> y
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<center><math>\mathbf{K}_m = \mathbf{M}\times\mathbf{n}= C\rho\mathbf{u}_\rho\,</math></center>
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<center><math>\mathbf{K}_m = \mathbf{M}\times\mathbf{n}= -C\rho\mathbf{u}_\rho\,</math></center>
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* En la cara lateral <math>\mathbf{n}=\mathbf{u}_\rho</math>
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<center><math>\mathbf{K}_m = \mathbf{M}\times\mathbf{n}= -C\rho\mathbf{u}_z\,</math></center>
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Las corrientes de magnetización en este sistema suben por el interior del volumen, van radialmente hacia la superficie exterior por la cara superior, bajan por la cara lateral y vuelven radialmente hacia adentro por la base inferior. El resultado son líneas de corriente cerradas en torno a la imanación.
[[Categoría:Materiales magnéticos]]
[[Categoría:Materiales magnéticos]]

Revisión de 12:52 3 abr 2009

Contenido

1 Definición

1.1 Transformación del potencial vector

1.2 Definición de las corrientes

1.2.1 Volumétricas

1.2.2 Superficiales

2 Interpretación física

3 Ejemplos

3.1 Imán cilíndrico

Artículo completo: Imán cilíndrico

Supongamos un cilindro de radio R y longitud L imanado axialmente con una magnetización uniforme \mathbf{M}_0=M_0\mathbf{u}_z. Para este imán

  • Las corrientes volumétricas de magnetización son nulas:
  • En el interior, por ser uniforme la imanación
\mathbf{J}_m=\nabla\times\mathbf{M}_0=\mathbf{0}
  • En el exterior, por no haber magnetización
\mathbf{J}_m=\nabla\times\mathbf{0}=\mathbf{0}
  • Para las corrientes superficiales debemos distinguir entre las bases y la cara lateral
  • En las bases se anulan, por ser paralelos el vector normal y la imanación
\mathbf{K}_m=\mathbf{M}_0\times\mathbf{n}=(M_0\mathbf{u}_z)\times(\pm\mathbf{u}_z)=\mathbf{0}
  • En la cara lateral resulta una corriente acimutal
\mathbf{K}_m=\mathbf{M}_0\times\mathbf{n}=M_0\mathbf{u}_{z}\times\mathbf{u}_{\rho}=M_0\mathbf{u}_{\varphi}

Por tanto, un imán cilíndrico es equivalente a un solenoide cilíndrico.

3.2 Barra imanada en dirección acimutal

Cuando se tiene un cilindro de un material magnético recorrido por corrientes longitudinales el campo magnético y la imanación van en la dirección acimutal, expresable en cilíndricas o cartesianas como

\mathbf{M}=C\rho\mathbf{u}_\varphi = C(-y\mathbf{u}_x+x\mathbf{u}_y)

Supongamos un cilindro de radio R y longitud L imanado de esta forma. Las corrientes de magnetización son nulas en el exterior del cilindro, mientras que en el interior puede hallarse su rotacional

\mathbf{J}_m = \nabla\times\mathbf{M}=2C\mathbf{u}_z

Para las corrientes superficiales tenemos

  • En la base superior \mathbf{n}=+\mathbf{u}_z y
\mathbf{K}_m = \mathbf{M}\times\mathbf{n}= C\rho\mathbf{u}_\rho\,
  • En la base inferior \mathbf{n}=-\mathbf{u}_z y
\mathbf{K}_m = \mathbf{M}\times\mathbf{n}= -C\rho\mathbf{u}_\rho\,
  • En la cara lateral \mathbf{n}=\mathbf{u}_\rho
\mathbf{K}_m = \mathbf{M}\times\mathbf{n}= -C\rho\mathbf{u}_z\,

Las corrientes de magnetización en este sistema suben por el interior del volumen, van radialmente hacia la superficie exterior por la cara superior, bajan por la cara lateral y vuelven radialmente hacia adentro por la base inferior. El resultado son líneas de corriente cerradas en torno a la imanación.

Obtenido de "http://tesla.us.es/wiki/index.php/Corrientes_de_magnetizaci%C3%B3n"

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