Campo producido por una espira poligonal

De Laplace

Revisión a fecha de 09:43 21 abr 2009; Antonio (Discusión | contribuciones)

(dif) ← Revisión anterior | Revisión actual (dif) | Revisión siguiente → (dif)

Contenido

1 Enunciado
2 Cuadrilátero
- 2.1 Campo en P
- 2.2 Momento magnético
3 Espira alabeada
- 3.1 Campo en P
- 3.2 Momento magnético

1 Enunciado

Por las espira de formas irregulares de las figuras circula una corriente $I$ . Halle el valor del campo en el punto $P$ en cada caso.

Para cada una de las espiras, hállese su momento magnético y la expresión del campo magnético y del potencial vector en puntos alejados de la espira.

2 Cuadrilátero

2.1 Campo en P

El campo es la suma de las contribuciones de cada uno de los lados del cuadrilátero. El campo de un segmento puede calcularse por integración directa, resultando la expresión

$\mathbf{B}=\frac{\mu_0 I}{4\pi\rho}(\,\mathrm{sen}\,\alpha_2-\,\mathrm{sen}\,\alpha_1)\mathbf{n}$

donde $α 1$ y $α 2$ son los ángulos con que se ven los extremos del segmento desde P, $ρ$ es la distancia de P a la recta soporte del segmento y $\mathbf{n}$ la normal al plano definido por el segmento y P, orientado según la regla de la mano derecha.

El punto P se encuentra en la intersección de la prolongación de dos de los lados. Por estar fuera de estos segmentos, la contribución de esos dos lados es nula.

Quedan las contribuciones de los otros dos lados.

Para el lado situado a una distancia $a$ tenemos que

$\rho=a\,$ $\alpha_1=-\left(\frac{\pi}{2}-\beta\right)=\beta-\frac{\pi}{2}$ $\alpha_2=0\,$ $\mathbf{n}=-\mathbf{u}_z\,$

$\mathbf{n}$ es el vector perpendicular al plano de la espira, hacia adentro de la pantalla. La contribución de esta lado es

$\mathbf{B}_1=\frac{\mu_0I}{4\pi a}\left(\,\mathrm{sen}\,\left(\frac{\pi}{2}\right)-\,\mathrm{sen}\,\left(\beta-\frac{\pi}{2}\right)\right)(-\mathbf{u}_z)=-\frac{\mu_0I\cos\beta}{4\pi a}\mathbf{u}_z$

Para el lado situado a una distancia $b$ tenemos que

$\rho=b\,$ $\alpha_1=-\left(\frac{\pi}{2}-\beta\right)=\beta-\frac{\pi}{2}$ $\alpha_2=0\,$ $\mathbf{n}=+\mathbf{u}_z\,$

La contribución de esta lado es

$\mathbf{B}_2=\frac{\mu_0I}{4\pi b}\left(\,\mathrm{sen}\,\left(\frac{\pi}{2}\right)-\,\mathrm{sen}\,\left(\beta-\frac{\pi}{2}\right)\right)\mathbf{u}_z=\frac{\mu_0I\cos\beta}{4\pi b}\mathbf{u}_z$

y el campo en P

$\mathbf{B}=\frac{\mu_0I\cos\beta}{4\pi}\left(\frac{1}{b}-\frac{1}{a}\right)\mathbf{u}_z$

Puesto que $a < b$ , este campo va hacia adentro de la pantalla.

2.2 Momento magnético

El momento magnético de una espira plana es

$\mathbf{m}=IS\mathbf{n}$

Siendo $S$ el área de la porción de plano limitada por la curva y n la normal a éste (con el sentido asignado por la regla de la mano derecha.

El área de esta figura es la de un triángulo rectángulo menos la de otro triángulo rectángulo semejante

$S = \frac{1}{2}bh-\frac{1}{2}ah'$

con $h$ y $h'$ las longitudes de los lados 2 y 4. Por trigonomtría

$\frac{b}{h}=\frac{a}{h'}=\,\mathrm{tg}\,\beta$

y

$\mathbf{m}=\frac{I(b^2-a^2)\,\mathrm{cotg}\,\beta}{2}\mathbf{u}_z$

El campo en puntos alejados el potencial vector es el de un dipolo

$\mathbf{A}=\frac{\mu_0m\,\mathrm{sen}\,\theta}{4\pi r^2}\mathbf{u}_\varphi$

El campo correspondiente es

$\mathbf{B}=\frac{\mu_0m}{4\pi r^3}(2\cos\theta\mathbf{u}_r+\,\mathrm{sen}\,\theta\mathbf{u}_\theta)$

3 Espira alabeada

3.1 Campo en P

En el segundo caso tenemos las contribuciones de seis tramos. El punto P se encuentra a la misma distancia

a

de los seis tramos. Asimismo, para los seis tramos se cumple que $\alpha_1=-\frac{\pi}{4}$ $\mathrm{sen}\,\alpha_1=-\frac{\sqrt{2}}{2}$ $\alpha_2=0\,$ $\mathrm{sen}\,\alpha_2=0$

Lo único que cambia de un tramo a otro es el correspondiente vector normal. Por ello, el campo magnético en P será

$\mathbf{B}=\frac{\mu_0I\sqrt{2}}{8\pi a}\sum_{i=1}^6 \mathbf{n}_i$

Aplicando la regla de la mano derecha a cada segmento se ve que para los dos segmentos contenidos en cada plano coordenado, la normal es el vector de la base coordenada normal a dicho plano, esto es, si empezamos a contar por el segmento que empieza en $a\mathbf{u}_x$

$\mathbf{n}_1=\mathbf{n}_2=\mathbf{u}_z\,$ $\mathbf{n}_3=\mathbf{n}_4=\mathbf{u}_y\,$ $\mathbf{n}_5=\mathbf{n}_6=\mathbf{u}_y\,$

y el campo magnético en P vale

$\mathbf{B}=\frac{\mu_0I\sqrt{2}}{4\pi a}(\mathbf{u}_x+\mathbf{u}_y+\mathbf{u}_z)$

3.2 Momento magnético

El momento magnético de esta espira es

$\mathbf{m}=I\mathbf{S}\,$

con $\mathbf{S}$ el vector superficie que, para una curva alabeada es un vector cuyas componentes son las áreas de las proyecciones d ela curva sobre los tres planos coordenados. Para esta quebrada, las proyecciones son sendos cuadrados de lado $a$ . Por ello

$\mathbf{m}=I\mathbf{S}\,=Ia^2(\mathbf{u}_x+\mathbf{u}_y+\mathbf{u}_z)$

Para el campo en puntos alejados sustituimos en la expresión general

$\mathbf{B}=\frac{\mu_0}{4\pi}\,\frac{3(\mathbf{m}\cdot\mathbf{r})\mathbf{r}-r^2\mathbf{m}}{r^5} = =\frac{\mu_0Ia^2}{4\pi r^5}(3(x+y+z)(x\mathbf{u}_x+y\mathbf{u}_y+z\mathbf{u}_z)-(x^2+y^2+z^2)(x\mathbf{u}_x+y\mathbf{u}_y+z\mathbf{u}_z))$

Agrupando por componentes

$\mathbf{B}= =\frac{\mu_0Ia^2}{4\pi r^5}((2x^2+3xy+3xz-y^2-z^2)\mathbf{u}_x+(2y^2+3xy+3yz-x^2-z^2)\mathbf{u}_y+(2z^2+3xz+3yz-x^2-y^2)\mathbf{u}_z)$

Campo producido por una espira poligonal

De Laplace

Contenido

1 Enunciado

2 Cuadrilátero

2.1 Campo en P

2.2 Momento magnético

3 Espira alabeada

3.1 Campo en P

3.2 Momento magnético

Herramientas:

Buscar

Vistas

Herramientas

Herramientas personales

Navegación

SEARCH

TOOLBOX

LANGUAGES