Oscilaciones acopladas (CMR)

De Laplace

Revisión a fecha de 07:35 7 oct 2016; Antonio (Discusión | contribuciones)

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Contenido

1 Introducción
2 Sistema simétrico
3 Caso general de dos osciladores

1 Introducción

En un sistema real existen diferentes mecanismos que producen oscilaciones, siendo raro que se pueda describir un sólido real como un solo oscilador armónico. Esas diferentes formas de oscilación (modos) pueden superponerse y si son no lineales, incluso afectarse mutuamente.

En la respuesta a una excitación oscilante, un sistema real puede mostrar diferentes frecuencias de resonancia, según el modo que se excite.

Consideremos, como ejemplo sencillo, el caso de dos masas $m 1$ y $m 2$ de las cuales la primera está unida a una pared por un resorte horizontal de constante $k 1$ y la segunda a la primera por uno de constante $k 2$ .

Es fácil ver que este sistema puede tener conductas muy diferentes dependiendo de los valores de los parámetros.

Si $k_1\to \infty$ el primer muelle se convierte en una varilla rígida y no deja moverse a la primera masa.
Si $k_2\to\infty$ es el segundo muelle el que se comporta como una barra y las dos masas se mueven al únisono.
Si $m_1\to\infty$ la inercia de la primera masa le impide moverse.
Si $m_1\to 0$ los dos resortes en serie se comportan como uno solo.

Este caso posee una solución general que se puede hallar de forma sistemática, como veremos, pero que no es trivial. Consideraremos previamente un sistema más sencillo para ilustrar los aspectos principales.

2 Sistema simétrico

Supongamos dos masa iguales, $m$ , situadas sobre una superficie horizontal sin rozamiento, unidas a paredes enfrentadas que distan $b$ por resortes también iguales de constante k y longitud natural $l 0$ . Las dos masas están unidas entre si por otro resorte de constante K y longitud natural $L 0$ .

Se trata de estudiar la dinámica de este sistema para distintos valores de las constantes y diferentes condiciones iniciales.

2.1 Ecuaciones de movimiento

Puesto que el movimiento es a lo largo de la recta que une las dos masas, podemos prescindir de los vectores y emplear magnitudes escalares.

La masa de la izquierda (masa 1) experimenta una fuerza por cada resorte conectada a ella, de forma que

$m\ddot{x}_1 = -k(x_1-l_0)+K(x_2-x_1-L_0)= -(k+K)x_1+K x_2 +(kl_0-KL_0)$

y de manera análoga ocurre con la masa 2

$m\ddot{x}_2 = -K(x_2-x_1-L_0)+k(b-x_2-l_0)= -(k+K)x_2+K x_1 +(kb-kl_0+KL_0)$

2.2 Posición de equilibrio

En primer lugar determinamos las posiciones de equilibrio de las dos masas. Para ello suponemos que se anulan las aceleraciones y queda el sistema

$\begin{array}{rcrcl}-(k+K)x_1 & + & K x_2 & = & KL_0-kl_0 \\ K x_1 & - & (k+K)x_2& = & kl_0 - kb - K L_0 \end{array}$

Sumando las dos ecuaciones obtenemos

$x_1+x_2 = b\,$

que nos dice que el punto medio entre las dos masas es el central del sistema y que están situadas simétricamente respecto a este punto. Despejando de aquí y sustituyendo

$-(k+K)x_1 + K (b-x_1) = KL_0-kl_0 \qquad\Rightarrow\qquad x_{1\mathrm{eq}} = \frac{Kb - KL_0 + kl_0}{k+2K}$

Podemos, a modo de comprobación, tomar límites destacados.

Si $k\to\infty$ esta posición tiende a

$x_{1\mathrm{eq}}\xrightarrow{k\to\infty} l_0$

que nos dice que los muelles exteriores son rígidos y las masas están a una distancia fijada

Si $K\to\infty$ el límite es

$x_{1\mathrm{eq}}\xrightarrow{K\to\infty} \frac{b-L_0}{2}$

que nos dice que la masa se queda a una distancia

L 0 / 2

y por tanto el muelle central tiene una longitud fijada igual a

L 0

.

2.3 Ecuaciones para las elongaciones

Definimos ahora las elongaciones como las diferencias respecto a las posiciones de equilibrio

$x_1= x_{1\mathrm{eq}} + s_1\qquad\qquad x_2= x_{2\mathrm{eq}} + s_2$

En términos de las elongaciones las ecuaciones de movimiento quedan en la forma

$\begin{array}{rcrcr} m\ddot{s}_1 & = & -(k+K)s_1& + &K s_2\\ m\ddot{s}_2 & = & K s_1 & - & (k+K)s_2 \end{array}$

2.3.1 Solución artesanal

Este sistema de ecuaciones diferenciales puede resolverse de forma sencilla por simple manipulación de las ecuaciones. Sin embargo, esta técnica no es fácil de extender al caso general, por lo que luego daremos un procedimiento más sistemático.

Si sumamos las dos ecuaciones (lo que equivale a averiguar el movimiento del CM) nos queda

$m(\ddot{s}_1+\ddot{s}_2)=-k(s_1+s_2)$

que es la ecuación de un oscilador armónico de frecuencia $\omega = \sqrt{k/m}$ con solución

$s_1+s_2 = a \cos(\omega t) + b\,\mathrm{sen}(\omega t)\qquad \qquad\omega = \sqrt{\frac{k}{m}}$

Esto nos dice que el CM del sistema oscila con la frecuencia correspondiente a los resortes exteriores (de constante k), lo cual es lógico, pues el resorte interior ejerce una fuerza interna que no afecta a la posición del CM.

Si en lugar de sumar, restamos nos queda

$m(\ddot{s}_1-\ddot{s}_2)= -(k+2K)(s_1-s_2)$

que es también la ecuación de un oscilador armónico, pero con una frecuencia diferente.

$s_1-s_2 = A \cos(\Omega t) + B\,\mathrm{sen}(\Omega t)\qquad \qquad\Omega = \sqrt{\frac{k+2K}{m}}$

2.3.2 Solución sistemática

3 Caso general de dos osciladores

Oscilaciones acopladas (CMR)

De Laplace

Contenido

1 Introducción

2 Sistema simétrico

2.1 Ecuaciones de movimiento

2.2 Posición de equilibrio

2.3 Ecuaciones para las elongaciones

2.3.1 Solución artesanal

2.3.2 Solución sistemática

3 Caso general de dos osciladores

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