Entrar Página Discusión Historial Go to the site toolbox

Fuerza entre un dipolo y una espira

De Laplace

1 Enunciado

Se tiene un pequeño imán, modelable como un dipolo magnético puntual de momento magnético \mathbf{m}_0=m_0\,\mathbf{u}_{z}, situado a una cierta altura z0 sobre el eje de una espira circular de radio a por la que circula una corriente eléctrica continua de intensidad I0.

Calcule la fuerza que la espira ejerce sobre el dipolo, y la que el dipolo produce sobre la espira. ¿Se verifica la tercera ley de Newton?

2 De la espira sobre el dipolo

La fuerza sobre el dipolo magnético puede calcularse como

\mathbf{F}_\mathrm{I\to m}=\left.(\mathbf{m}\cdot\nabla)\mathbf{B}_I\right|_{z=z_0}

siendo el primer factor el operador escalar

\mathbf{m}\cdot\nabla = m\frac{\partial\ }{\partial z}

Por tanto, necesitamos hallar la derivada, con respecto a la coordenada z, del campo magnético de la espira en los puntos del eje Z. Podemos calcular esta cantidad porque conocemos este campo para todo z:

\mathbf{B}_\mathrm{esp}(z)=\frac{\mu_0I_0 a^2\mathbf{u}_z}{2(a^2+z^2)^{3/2}}

Si hubiéramos tenido que hallar la derivada respecto a x o a y no habríamos podido calcularla, pues eso requeriría conocer el campo en puntos que no son del eje.

Aplicando el operador al campo

\mathbf{F}_\mathrm{I\to m}=\left.m\frac{\partial\ }{\partial z}\left(\frac{\mu_0I_0 a^2\mathbf{u}_z}{2(a^2+z^2)^{3/2}}\right)\right|_{z=z_0} = -3\frac{\mu_0I_0ma^2z_0\mathbf{u}_z}{2(a^2+z_0^2)^{5/2}}

Esta fuerza es nula justo en el centro de la espira y apunta hacia abajo si el dipoloçsenecuentra encima de la espira y hacia arriba si está por debajo.

El sentido de la fuerza puede entenderse considerando que la espira se comporta como un dipolo cuyo polo norte está en su cara superior y el sur en la inferior, de forma que tanto por arriba como por abajo, tenemos la atracción entre polos opuestos.

3 Del dipolo sobre la espira

Herramientas:

Herramientas personales
TOOLBOX
LANGUAGES
licencia de Creative Commons
Aviso legal - Acerca de Laplace