Propulsión solar

De Laplace

Revisión a fecha de 21:06 19 feb 2010; Antonio (Discusión | contribuciones)

(dif) ← Revisión anterior | Revisión actual (dif) | Revisión siguiente → (dif)

Contenido

1 Introducción
2 Fundamentos
3 Colisiones relativistas
- 3.1 Entre dos partículas
  - 3.1.1 Colisión perfectamente elástica
  - 3.1.2 Colisión completamente inelástica
4 =Entre una partícula y un fotón
- 4.1 Reflexión de un fotón
- 4.2 Absorción de un fotón
5 Barco de vela solar
- 5.1 Descripción del problema
6 Vela reflectante
7 Vela absorbente

1 Introducción

2 Fundamentos

2.1 Partículas y cuadrivectores

La cantidad de movimiento energía de una partícula puede describirse por el cuadrivector

$p^\mu=(\mathbf{p},E)$

donde la parte espacial es la cantidad de movimiento ordinaria, y la parte temporal es la energía de la partícula. El módulo de este cuadrivector es el cuadrado de la masa en reposo de la partícula.

$p^\mu p_\mu = E^2 - |\mathbf{p}|^2 = m^2$

En este problema, en que todo ocurre en una sola dimensión, la parte espacial se reduce a una sola componente

$p^\mu = (p,0,0,E)\,$

por lo que podemos prescindir de la segunda y la tercera y escribir simplemente

$p^\mu = (p,E)\,$

con el módulo

$p^\mu p_\mu = E^2-p^2 = m^2\,$

2.2 Fotones

Los fotones individuales se pueden considerar como partículas de masa nula, por lo que el cuadrivector correspondiente será de la forma

$p^\mu = (\mathbf{p},|\mathbf{p}|)\,$

que, en el caso unidimensional se reduce a

$p^\mu = (p,|p|)\,$

De acuerdo con las relaciones de Einstein-de Broglie, la cantidad de movimiento y la energía de un fotón son proporcionales a su número de onda y a su frecuencia, respectivamente. En términos de los cuadrivectores