Dilatación y compresibilidad (GIE)

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)

Revisión de 13:48 13 feb 2013

Contenido

1 Introducción
2 Coeficiente de dilatación lineal
3 Coeficiente de dilatación superficial
4 Coeficiente de dilatación volumétrico
- 4.1 Variación en la densidad
5 Caso de un gas ideal
6 Anomalía térmica del agua

1 Introducción

Una de las propiedades termométricas de uso más frecuente es la dilatación o contracción de una columna de un líquido (mercurio o alcohol) o de una fina metálica.

Estos termómetros se basan en el hecho empírico de que la longitud de una porción de material cambia con la temperatura (normalmente expandiéndose al aumentar ésta). La causa microscópica de este fenómeno es la variación de la energía cinética de los átomos del material, lo que provoca un cambio en las distancias de equilibrio entre los diferentes átomos, y que se traduce en una dilatación (o contracción) macroscópica.

2 Coeficiente de dilatación lineal

Considerando solo variables macroscópicas, la longitud de una porción de material será una función de la temperatura

$L= L(t_C)\,$

donde en general esta función podrá ser muy complicada.

Si consideramos pequeñas dilataciones de una pieza respecto a la longitud $L 0$ que mide cuando la temperatura es $t 0$ , tenemos que en primera aproximación la dilatación de una pieza es proporcional a la propia longitud de la pieza, es decir, si una barra de 1 m se dilata 1 mm, una de 2 m s dilatará 2 mm. Por ello

$\frac{\Delta L}{L_0} = f(t_C)$

siendo $f (t C)$ una cierta función de la temperatura, pero no de la longitud de la pieza. Esta función se anula en $t 0$ y si nos separamos poco de esta temperatura podemos hacer una aproximación lineal y admitir que la dilatación es proporcional al incremento de temperatura (si con un incremento de 1°C se dilata 1 mm, con 2°C se dilata 2 mm), por lo que podemos escribir

$f(t_C)\simeq \alpha \Delta t_C$

o, equivalentemente

$\frac{1}{L_0}\frac{\Delta L}{\Delta t_C} = \alpha$

y

$L(t_C)=L_0+\Delta L \simeq L_0(1+\alpha(t_C-t_0))\,$

El factor $α$ es el denominado coeficiente de dilatación lineal. Rigurosamente se define empleando derivadas en lugar de incrementos

$\alpha \equiv \frac{1}{L}\,\left.\frac{\mathrm{d}L}{\mathrm{d}t_C}\right|_{t_C=t_0}=\frac{1}{L}\,\left.\frac{\mathrm{d}L}{\mathrm{d}T}\right|_{T=T_0}$

Las unidades en que se mide $α$ en el SI son $K - 1$ (aunque, dado que se define a partir de incrementos, también pueden emplearse $(^\circ\mathrm{C})^{-1}$ : normalmente es un valor muy pequeño, por lo que suelen usarse submúltiplos para expresarlo.

El coeficiente de dilatación lineal es una función de la temperatura, ya que se calcula a partir de la derivada en un cierto punto $t C = t 0$ . Si se halla a una temperatura diferente dará otro resultado (aunque si las temperaturas son próximas, los dos valores serán casi iguales).

Algunos valores de este coeficiente son

Material	$\alpha\ (10^{-6}\mathrm{K}^{-1})$ a 20°C	Material	$\alpha\ (10^{-6}\mathrm{K}^{-1})$ a 20°C	Material	$\alpha\ (10^{-6}\mathrm{K}^{-1})$ a 20°C	Material	$\alpha\ (10^{-6}\mathrm{K}^{-1})$ a 20°C
Aluminio	23	Agua	69	Acero inox.	17.3	Diamante	1
Etanol	250	Hierro	11.8	Hormigón	12	Mercurio	61
Oro	14	Plata	18	Vidrio	8.5	YbGaGe	∼0

3 Coeficiente de dilatación superficial

El mismo principio se puede aplicar al área de una superficie sólida, que se dilata o contrae como consecuencia de la variación de la temperatura. Siguiendo el mismo razonamiento queda

$S = S_0\left(1+\alpha_S\,\Delta t_C\right)\,$

siendo $α S$ el coeficiente de dilatación superficial, que se puede definir, para una temperatura fijada, como

$\alpha_S = \frac{1}{S}\,\left.\frac{\mathrm{d}S}{\mathrm{d}t_C}\right|_{t_C=t_0}$

El coeficiente de dilatación superficial puede relacionarse con el dilatación lineal. Salvo en casos muy poco frecuentes, cuando una pieza de un material se dilata, todas sus dimensiones se multiplican en la misma proporción. Esto quiere decir que si tenemos una chapa metálica rectangular de base $b 0$ y altura $h 0$ a una temperatura $t 0$ , y la sometemos a un incremento de temperatura $Δ t C$ , su nueva área será

$S(t_C) = b(t_C)h(t_C) = b_0(1+\alpha \Delta T)h_0(1+\alpha \Delta T) = S_0\left(1+2\alpha \Delta T + \alpha^2 (\Delta T)^2\right)$

Puesto que las dilataciones son usualmente muy pequeñas el último término es despreciable, por lo que se puede hacer la aproximación

$S(t_C)\simeq S_0\left(1+\alpha_S(t_C-t_0)\right)$

donde el coeficiente de dilatación superficial es igual al doble del lineal

$\alpha_S = 2\alpha\,$

Hay que destacar que en una dilatación superficial (o volumétrica) todas las dimensiones se ven incrementadas. Esto quiere decir que si tenemos una pieza con un agujero, el tamaño del agujero aumenta con la temperatura, no se ve reducido porque el material rellene el agujero al dilatarse.

4 Coeficiente de dilatación volumétrico

De la misma manera que para una superficie, tenemos el aumento de volumen de un bloque como consecuencia del aumento de la temperatura

$V(t_C)\simeq V_0\left(1+\beta (t_C-t_0)\right)$

donde el coeficiente de dilatación volumétrico se define como

$\beta = \frac{1}{V}\,\frac{\mathrm{d}V}{\mathrm{d}T}$

Para el caso de un sólido, empleando el mismo razonamiento que con el superficial, resulta un valor aproximadamente igual al triple del lineal

$\beta = 3\alpha\,$

Esta relación puede comprobarse experimentalmente para multitud de materiales

No obstante, el coeficiente de dilatación volumétrico se aplica también a materiales que no sean sólidos, como líquidos y gases. Para estos no tiene mucho sentido hablar de dilatación lineal (pues su forma cambia, amoldándose al recipiente), pero la variación en el volumen es medible. Así, el agua a 20°C tiene un coeficiente de dilatación volumétrico de 2.07×10⁻⁴(°C)⁻¹

4.1 Variación en la densidad

Si un bloque de un material se dilata su densidad disminuye, ya que la masa del bloque permanece constante. La variación de la densidad la obtenemos imponiento la conservación de la masa

$M = \rho_0V_0 = \rho(t_C)V(t_C) = \rho_0\left(1+\alpha_\rho \Delta t_C\right)V_0\left(1+\beta\Delta t_c\right) \simeq M\left(1+(\alpha_\rho+\beta)\Delta t_0\right)$

Puesto que la masa no varía con la temperatura, debe ser

$\alpha_\rho = -\beta\,$

lo que nos da la disminución de la densidad

$\rho(t_C)\simeq \rho_0\left(1-\beta (t_C-t_0)\right)$

y una definición alternativa del coeficiente de dilatación volumétrico si lo que se conoce es la densidad como función de la temperatura:

$\beta = -\frac{1}{\rho}\,\frac{\mathrm{d}\rho}{\mathrm{d}T}$

5 Caso de un gas ideal

En el caso de un gas ideal es sencillo calcular el coeficiente de dilatación volumétrico. Para una presión dada el volumen es proporcional a la temperatura según la ley de Charles

$V = \frac{nR}{p}T$

Derivando respecto a la temperatura y dividiendo por el propio volumen

$\beta = \frac{1}{V}\,\left(\frac{\partial V}{\partial T}\right)_p = \frac{1}{V}\,\frac{nR}{p}=\frac{1}{T}$

El símbolo de derivada parcial, y el subíndice $p$ se incluyen para recordar que se trata de la derivada respecto a la temperatura, manteniendo constante la presión.

Para una temperatura de 25°C, este coeficiente de dilatación será igual

$\beta(25^\circ\mathrm{C}) = \frac{1}{273.15+25}\mathrm{K}^{-1}=3.35\times 10^{-3}\mathrm{K}^{-1}$

Esto quiere decir que si tenemos 1 l de gas a 25°C y subimos su temperatura 1°C (o 1 K) manteniendo constante su presión, el volumen aumenta en 3.35 cm³.

6 Anomalía térmica del agua

En la dilatación el agua posee propiedades que la hacen única. Si se mide experimentalmente la densidad del agua a diferentes temperaturas, se obtiene la tabla

$t_C\,(^\circ\mathrm{C})$	$\rho\,(\mathrm{kg}/\mathrm{m}^3)$	$t_C\,(^\circ\mathrm{C})$	$\rho\,(\mathrm{kg}/\mathrm{m}^3)$	$t_C\,(^\circ\mathrm{C})$	$\rho\,(\mathrm{kg}/\mathrm{m}^3)$
0	999.8395	20	998.2071	40	992.2
4	999.9720	22	997.7735	60	983.2
10	999.7026	25	997.0479	80	971.8
15	999.1026	30	995.6502	100	958.4

¿Qué tiene de especial esta tabla? Que primero aumenta y luego disminuye. Para temperaturas comprendidas entre 0°C y 4°C un incremento en la temperatura produce una contracción del agua. A 4°C, la densidad del agua alcanza un máximo y en este punto su derivada respecto a la temperatura, que nos da el coeficiente de dilatación volumétrico, se anula.

@@ Línea 108: / Línea 108: @@
 <center><math>V(t_C)\simeq V_0\left(1+\beta (t_C-t_0)\right)</math></center>
-donde el coeficiente de dilatación volumétrico es aproximadamente igual al triple del lineal
+donde el coeficiente de dilatación volumétrico se define como
+<center><math>\beta = \frac{1}{V}\,\frac{\mathrm{d}V}{\mathrm{d}T}</math></center>
+Para el caso de un sólido, empleando el mismo razonamiento que con el superficial, resulta un valor aproximadamente igual al triple del lineal
 <center><math>\beta = 3\alpha\,</math></center>
-El coeficiente de dilatación volumétrico puede definirse sin necesidad de pasar por el lineal, como
+Esta relación puede comprobarse experimentalmente para [http://en.wikipedia.org/wiki/Thermal_expansion#Thermal_expansion_coefficients_for_various_materials multitud de materiales]
+No obstante, el coeficiente de dilatación volumétrico se aplica también a materiales que no sean sólidos, como líquidos y gases. Para estos no tiene mucho sentido hablar de dilatación lineal (pues su forma cambia, amoldándose al recipiente), pero la variación en el volumen es medible. Así, el agua a 20&deg;C tiene un coeficiente de dilatación volumétrico de 2.07&times;10<sup>&minus;4</sup>(&deg;C)<sup>&minus;1</sup>
-<center><math>\beta = \frac{1}{V}\,\frac{\mathrm{d}V}{\mathrm{d}T}</math></center>
 ===Variación en la densidad===

Dilatación y compresibilidad (GIE)

De Laplace

Revisión de 13:48 13 feb 2013

Contenido

1 Introducción

2 Coeficiente de dilatación lineal

3 Coeficiente de dilatación superficial

4 Coeficiente de dilatación volumétrico

4.1 Variación en la densidad

5 Caso de un gas ideal

6 Anomalía térmica del agua

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