Densidades de carga de polarización
De Laplace
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Podemos demostrar este resultado a partir de las definiciones de <math>\rho_p</math> y <math>\sigma_p</math>, por aplicación del [[teorema de Gauss]]. Por un lado tenemos que | Podemos demostrar este resultado a partir de las definiciones de <math>\rho_p</math> y <math>\sigma_p</math>, por aplicación del [[teorema de Gauss]]. Por un lado tenemos que | ||
| - | <center><math>\oint_{\partial\tau}\sigma_p\,\mathrm{d}S=\oint_{\partial\tau}\mathbf{P}\cdot\mathbf{n}\mathrm{d}S=\oint_{\partial\tau}\mathbf{P}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}</math></center> | + | <center><math>\oint_{\partial\tau}\sigma_p\,\mathrm{d}S=\oint_{\partial\tau}\mathbf{P}\cdot\mathbf{n}\,\mathrm{d}S=\oint_{\partial\tau}\mathbf{P}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}</math></center> |
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| + | <center><math>\int_{\tau}\rho_p\,\mathrm{d}\tau=-\int_{\tau}\nabla\cdot\mathbf{P}\,\mathrm{d}\tau=-\oint_{\partial\tau}\mathbf{P}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}</math></center> | ||
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| + | Sumando los dos términos | ||
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| + | <center><math>Q_p = =\oint_{\partial\tau}\mathbf{P}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}-=\oint_{\partial\tau}\mathbf{P}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S} = 0</math></center> | ||
==Ecxuaciones de la electrostática en dieléctricos== | ==Ecxuaciones de la electrostática en dieléctricos== | ||
[[Categoría:Comportamiento dieléctrico de la materia]] | [[Categoría:Comportamiento dieléctrico de la materia]] | ||
Revisión de 17:03 30 ene 2010
Contenido |
1 Introducción
2 Potencial debido a una polarización
3 Densidades de carga de polarización
3.1 Volumétrica
3.2 Superficial
4 Densidad de carga libre
5 Carga y momento de ρp y σp
Como a toda densidad de carga, a la de polarización se le puede calcular sus momentos multipolares, con el fin de aproximar el potencial que produce una distribución de dipolos en puntos alejados de ella.
5.1 Carga neta
La carga neta (momento monopolar) de una distribución de carga de polarización es siempre nula
Este resultado es una consecuencia de que la distribución de carga de polarización es equivalente a un conjunto de dipolos. Puesto que cada dipolo es eléctricamente neutro, la carga total del sistema es nula.
Podemos demostrar este resultado a partir de las definiciones de ρp y σp, por aplicación del teorema de Gauss. Por un lado tenemos que
y por otro
Sumando los dos términos
