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Partícula elíptica en campo eléctrico oblicuo

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(Coordenadas elípticas)
(Coordenadas elípticas)
Línea 17: Línea 17:
Para resolver el problema eléctrico empleamos las coordenadas elípticas definidas por  
Para resolver el problema eléctrico empleamos las coordenadas elípticas definidas por  
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<center><math>x = c \cosh\xi\cos\eta\,</math>{{qquad}}{{qquad}}<math>y = c \sinh\zeta\sin\eta\,</math></center>
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<center><math>x = c \cosh\xi\cos\eta\,</math>{{qquad}}{{qquad}}<math>y = c \sinh\xi\sin\eta\,</math></center>
con
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Línea 25: Línea 25:
En estas coordenadas la superficie de la elipse viene definida por
En estas coordenadas la superficie de la elipse viene definida por
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<center><math>\zeta=\zeta_0=\,\mathrm{arctanh}\left(\frac{b}{a}\right)</math></center>
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<center><math>\xi=\xi_0=\,\mathrm{arctanh}\left(\frac{b}{a}\right)</math></center>
Para estas coordenadas tenemos los factores de escala
Para estas coordenadas tenemos los factores de escala
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<center><math>h_\zeta = h_\eta = h = \sqrt{\cosh^2\zeta-\cos^2\eta}</math></center>
+
<center><math>h_\xi = h_\eta = h = \sqrt{\cosh^2\xi-\cos^2\eta}</math></center>
Al ser iguales, la ecuación de Laplace preseva su forma, de manera que hay que resolver
Al ser iguales, la ecuación de Laplace preseva su forma, de manera que hay que resolver
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<center><math>\frac{\partial^2\phi}{\partial\zeta^2}+\frac{\partial^2\phi}{\partial\eta^2}=0</math></center>
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<center><math>\frac{\partial^2\phi}{\partial\xi^2}+\frac{\partial^2\phi}{\partial\eta^2}=0</math></center>
con la condición de Neumann
con la condición de Neumann
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<center><math>\frac{\partial\phi}{\partial\zeta}=0\qquad(\zeta=\zeta_0)</math></center>
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<center><math>\frac{\partial\phi}{\partial\xi}=0\qquad(\xi=\xi_0)</math></center>
==Solución para el potencial==
==Solución para el potencial==
==Momento dipolar==
==Momento dipolar==
==Torque==
==Torque==

Revisión de 18:49 12 ene 2010

Contenido

1 Planteamiento

Tenemos una elipse de semiejes a y b (a > b) recubierta de una capa doble. La partícula está sometida a un campo eléctrico que en el infinito es uniforme y forma un ángulo α con el semieje mayor.

El problema del potencial se convierte en la solución de la ecuación de Laplace

\nabla^2\phi = 0

con la condición de Neumann en la superficie de la partícula

\mathbf{n}\cdot\nabla\phi = 0\qquad(\mathbf{r}\in S)

y con el comportamiento asintótico

\phi\to -E_0(x\cos\alpha+y\sin\alpha)\,

2 Coordenadas elípticas

Para resolver el problema eléctrico empleamos las coordenadas elípticas definidas por

x = c \cosh\xi\cos\eta\,        y = c \sinh\xi\sin\eta\,

con

c = \sqrt{a^2-b^2}

En estas coordenadas la superficie de la elipse viene definida por

\xi=\xi_0=\,\mathrm{arctanh}\left(\frac{b}{a}\right)

Para estas coordenadas tenemos los factores de escala

h_\xi = h_\eta = h = \sqrt{\cosh^2\xi-\cos^2\eta}

Al ser iguales, la ecuación de Laplace preseva su forma, de manera que hay que resolver

\frac{\partial^2\phi}{\partial\xi^2}+\frac{\partial^2\phi}{\partial\eta^2}=0

con la condición de Neumann

\frac{\partial\phi}{\partial\xi}=0\qquad(\xi=\xi_0)

3 Solución para el potencial

4 Momento dipolar

5 Torque

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