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Amortiguamiento viscoso

De Laplace

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==Solución==
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La bala, una vez que penetra en la
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La bala, una vez que penetra en la silicona, se ve frenada. Inicialmente entra con una velocidad <math>\vec{v}_0</math>, que suponemos horizontal, y la fuerza de rozamiento va reduciendo su rapidez, hasta que llega a detenerse por completo. Hasta que se para recorre una cierta distancia <math>\Delta x</math>. Se trata de calcular esta distancia y relacionarla con la velocidad inicial.
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Despreciando el efecto del peso, podemos suponer que el movimiento es horizontal en todo instante, lo cual nos permite emplear cantidades escalares
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La solución de esta ecuación diferencial es elemental, ya que podemos separarla en dos integrales
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<center><math>\ln\left(\frac{v}{v_0}\right) = -\gamma t\qquad\rightarrow\qquad v = v_0\mathrm{e}^{-\gamma t}</math></center>
[[Categoría:Problemas de dinámica de la partícula (GIE)]]
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Revisión de 23:15 24 nov 2011

1 Enunciado

El rozamiento que experimenta una pequeña partícula en medio denso y viscoso como un aceite es de la forma \vec{F}_r=-\gamma\vec{v}. Se construye un sensor de balística, en el que una bala de masa m impacta horizontalmente en un bloque de silicona en el que se cumple la ley anterior. Si la bala recorre una distancia x0 hasta pararse. ¿Con qué velocidad impactó en el bloque?

2 Solución

La bala, una vez que penetra en la silicona, se ve frenada. Inicialmente entra con una velocidad \vec{v}_0, que suponemos horizontal, y la fuerza de rozamiento va reduciendo su rapidez, hasta que llega a detenerse por completo. Hasta que se para recorre una cierta distancia Δx. Se trata de calcular esta distancia y relacionarla con la velocidad inicial.

Lu ecuación de movimiento de la bala se reduce a

m\vec{a}=-\gamma\vec{v}

con las condiciones iniciales

\vec{v}(t=0)=\vec{v}_0\qquad \vec{}(t=0)=\vec{0}

Despreciando el efecto del peso, podemos suponer que el movimiento es horizontal en todo instante, lo cual nos permite emplear cantidades escalares

\vec{r}=x\vec{\imath}\qquad\qquad \vec{v}=v\vec{\imath}\qquad\qquad \vec{a}=a\vec{\imath}

lo cual nos deja con las ecuaciones escalares

m\frac{\mathrm{d}v}{\mathrm{d}t}=-\gamma v\qquad \qquad v(0)=v_0\qquad\qquad x(0) = 0

La solución de esta ecuación diferencial es elemental, ya que podemos separarla en dos integrales

\frac{\mathrm{d}v}{v}=-\gamma\,\mathrm{d}t\qquad\Rightarrow\qquad\int_{v_0}^v\frac{\mathrm{d}v}{v}=-\gamma \int_0^t\mathrm{d}t

siendo el resultado

\ln\left(\frac{v}{v_0}\right) = -\gamma t\qquad\rightarrow\qquad v = v_0\mathrm{e}^{-\gamma t}

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