4.8. Rodadura permanente de un disco

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)

Revisión de 22:12 13 nov 2010

1 Enunciado

La rodadura permanente de un disco de radio $R$ sobre una superficie horizontal puede describirse mediante el campo de velocidades

$\vec{v}^P = \vec{v}^O +\vec{\omega}\times\overrightarrow{OP}\qquad\vec{v}^O = v_0\vec{\imath}\qquad\vec{\omega}=-\frac{v_0}{R}\vec{k}$

donde la superficie horizontal se encuentra en $y = - R$ .

Determine, para un instante dado, la velocidades de los puntos A, B, C y D situados en los cuatro cuadrantes del disco.
Calcule la aceleración de estos puntos para el mismo instante, suponiendo $v 0 = cte$ .

2 Velocidades

Para cada uno de los puntos, basta aplicar la fórmula correspondiente

Punto A: Su vector de posición relativa es

$\overrightarrow{OA}=-R\vec{\jmath}$

por lo que su velocidad vale

$\vec{v}^A = \vec{v}^O +\vec{\omega}\times\overrightarrow{OA}=v_0\vec{\imath}+\left|\begin{matrix}\vec{\imath} & \vec{\jmath} & \vec{k} \\ 0 & 0 & -v_0/R \\ 0 & -R & 0 \end{matrix}\right| = \vec{0}$

Punto B

$\overrightarrow{OB}=R\vec{\imath}$ $\vec{v}^B = \vec{v}^O +\vec{\omega}\times\overrightarrow{OB}=v_0\vec{\imath}+\left|\begin{matrix}\vec{\imath} & \vec{\jmath} & \vec{k} \\ 0 & 0 & -v_0/R \\ R & 0 & 0 \end{matrix}\right| = v_0(\vec{\imath}-\vec{\jmath})$

Punto C

$\overrightarrow{OC}=R\vec{\jmath}$ $\vec{v}^C = \vec{v}^O +\vec{\omega}\times\overrightarrow{OA}=v_0\vec{\imath}+\left|\begin{matrix}\vec{\imath} & \vec{\jmath} & \vec{k} \\ 0 & 0 & -v_0/R \\ 0 & R & 0 \end{matrix}\right| = 2v_0\vec{\imath}$

Punto D

$\overrightarrow{OB}=-R\vec{\imath}$ $\vec{v}^B = \vec{v}^O +\vec{\omega}\times\overrightarrow{OB}=v_0\vec{\imath}+\left|\begin{matrix}\vec{\imath} & \vec{\jmath} & \vec{k} \\ 0 & 0 & -v_0/R \\ -R & 0 & 0 \end{matrix}\right| = v_0(\vec{\imath}+\vec{\jmath})$

Obtenemos que el punto de contacto con el suelo posee velocidad instantánea nula, mientras que el punto superior posee velocidad doble a la de avance de la rueda.

Las velocidades de los puntos O, B, C y D son perpendiculares al vector de posición relativo al punto A, como corresponde a que este se encuentre en el eje instantáneo de rotación:

$\vec{v}^P = \overbrace{\vec{v}^A}^{=\vec{0}} + \vec{\omega}\times\overrightarrow{AP}=\vec{\omega}\times\overrightarrow{AP}\perp\overrightarrow{AP}$

3 Aceleraciones

La expresión general del campo de aceleraciones es

$\vec{a}^P = \vec{a}^O + \vec{\alpha}\times\overrightarrow{OP}+\vec{\omega}\times(\vec{\omega}\times\overrightarrow{OP})$

En este caso tenemos que la velocidad del punto O es constante, por lo que

$\vec{a}^O = \frac{\mathrm{d}\vec{v}^O}{\mathrm{d}t} = \frac{\mathrm{d}v_0}{\mathrm{}t}\vec{\imath}=\vec{0}$

También es nula la aceleración angular

$\vec{\alpha}=\frac{\mathrm{d}\vec{\omega}}{\mathrm{d}t}=\vec{0}$

lo que nos deja con

$\vec{a}^P = \vec{\omega}\times(\vec{\omega}\times\overrightarrow{OP})$

Desarrollando el doble producto vectorial

$\vec{a}^P = (\vec{\omega}\cdot\overrightarrow{OP})\vec{\omega}-\omega^2\overrightarrow{OP}$

@@ Línea 43: / Línea 43: @@
 ==Aceleraciones==
+La expresión general del campo de aceleraciones es
+<center><math>\vec{a}^P = \vec{a}^O + \vec{\alpha}\times\overrightarrow{OP}+\vec{\omega}\times(\vec{\omega}\times\overrightarrow{OP})</math></center>
+En este caso tenemos que la velocidad del punto O es constante, por lo que
+<center><math>\vec{a}^O = \frac{\mathrm{d}\vec{v}^O}{\mathrm{d}t} = \frac{\mathrm{d}v_0}{\mathrm{}t}\vec{\imath}=\vec{0}</math></center>
+También es nula la aceleración angular
+<center><math>\vec{\alpha}=\frac{\mathrm{d}\vec{\omega}}{\mathrm{d}t}=\vec{0}</math></center>
+lo que nos deja con
+<center><math>\vec{a}^P = \vec{\omega}\times(\vec{\omega}\times\overrightarrow{OP})</math></center>
+Desarrollando el [[Vectores_libres#Doble_producto_vectorial|doble producto vectorial]]
+<center><math>\vec{a}^P = (\vec{\omega}\cdot\overrightarrow{OP})\vec{\omega}-\omega^2\overrightarrow{OP}</math></center>
 [[Categoría:Problemas de cinemática del sólido rígido (G.I.T.I.)]]

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