Masa que cuelga de dos muelles

De Laplace

Revisión a fecha de 18:10 13 jul 2009; Pedro (Discusión | contribuciones)

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Contenido

1 Enunciado
2 Elongación de equilibrio
3 Propiedades de la oscilación
4 Onda sonora
5 Valores numéricos

1 Enunciado

(Segundo Parcial, Junio 2009, P1)

Se tiene una masa $m$ que cuelga de una asociación de dos muelles en paralelo con constantes recuperadoras $k 1$ y $k 2$ y longitudes naturales $L 1$ y $L 2$ , respectivamente.

Determine el valor de la elongación de la asociación en la situación de equilibrio.
Se empuja la masa verticalmente hacia arriba con una velocidad inicial $v 0$ . Suponiendo que el rozamiento es despreciable, encuentre la evolución de la posición de la masa en el tiempo y el período de oscilación (Escoja como origen de coordenadas la posición de equilibrio del apartado anterior). Calcule la posición más alta que alcanza la masa y su energía en ese instante.
Se añade un pistón de masa despreciable, de modo que se mueve dentro de un cilindro relleno con nitrógeno. Determine la longitud de onda de la onda de sonido generada en el cilindro, considerando que el gas es ideal.
Determine los valores numÚricos de las magnitudes pedidas en los apartados anteriores.

Datos: $m = 100\,\mathrm{g}$ , $k_1=100\,\mathrm{N}/\mathrm{m}$ , $k_2=200\,\mathrm{N}/\mathrm{m}$ , $L_1=10.0\,\mathrm{cm}$ , $L_2=12.0\,\mathrm{cm}$ , $g=9.81\,\mathrm{m}/\mathrm{s}^2$ , $v_0=100\,\mathrm{cm}/\mathrm{s}$ , $M_{N}=28.0\,\mathrm{g}/\mathrm{mol}$ , $T=25.0^\circ\mathrm{C}$

2 Elongación de equilibrio

La condición de equilibrio para la masa es

$\sum_i \mathbf{F}_i=\mathbf{0}$

donde las fuerzas que actúan sobre la masa son las dos fuerzas elásticas y el peso. Tomando, como se indica, el eje Y vertical y hacia abajo, las fuerzas valen

$\mathbf{F}_1 = -k_1(L_\mathrm{eq}-L_1)\mathbf{j}\,$ $\mathbf{F}_2 = -k_2(L_\mathrm{eq}-L_2)\mathbf{j}\,$ $\mathbf{F}_3=\mathbf{P}=mg\mathbf{j}\,$

Sumando e igualando a cero, puesto que solo tenemos una componente,

$-k_1(L_\mathrm{eq}-L_1)-k_2(L_\mathrm{eq}-L_2) + mg = 0\,$

y despejando

$L_\mathrm{eq}=\frac{mg+k_1L_1+k_2L_2}{k_1+k_2}$

Vemos que la posición de equilibrio no es igual al peso dividida por la constante de la asociación, ya que hay que tener en cuenta la diferencia en las longitudes naturales.

3 Propiedades de la oscilación

3.1 Ecuación de movimiento

Consideremos ahora la dinámica de la masa. La segunda ley de Newton para el movimiento es

$m\mathbf{a}=\mathbf{F}_1+\mathbf{F}_2+\mathbf{F}_3$

donde ahora ya las fuerzas no tienen los valores de la posición del equilibrio, sino que dependen de la posición de la masa.

Si describimos la posición de la masa por la coordenada $y$ , medida desde la posición de equilibrio, tenemos que la elongación de cada muelle es

$L =L_\mathrm{eq}+y\,$

Teniendo en cuenta que el movimiento es unidimensional, la ecuación de movimiento queda

$m\frac{\mathrm{d}^2y}{\mathrm{d}t^2} = -k_1(L-L_1)-k_2(L-L_2)+mg$

Sustituyendo y agrupando términos

$m\frac{\mathrm{d}^2y}{\mathrm{d}t^2} = -(k_1+k_2)y+\left(-k_1(L_\mathrm{eq}-L_1)-k_2(L_\mathrm{eq}-L_2)+mg\right)=-(k_1+k_2)y$

Esta es la ecuación de movimiento de un oscilador armónico

$\frac{\mathrm{d}^2y}{\mathrm{d}t^2}=-\frac{k_1+k_2}{m}y = -\omega^2y$

donde la frecuencia de oscilación y el periodo son

$\omega = \sqrt{\frac{k_1+k_2}{m}}$ $T = \frac{2\pi}{\omega}=2\pi\sqrt{\frac{m}{k_1+k_2}}$

Vemos que la asociación de dos muelles en paralelo se comporta como uno solo de constante $k 1 + k 2$ a la hora de describir las oscilaciones en torno a la posición de equilibrio, no al punto de anclaje. O, dicho de otro modo, que la fórmula sencilla $k eq = k 1 + k 2$ solo vale cuando la longitud natural es nula.

3.2 Ley horaria

La solución de esta ecuación diferencial es

$y = A\cos(\omega t + \phi)\,$

con $A$ la amplitud de las oscilaciones y $φ$ la constante de fase.

Determinamos $A$ y $φ$ de las condiciones iniciales. Sabemos que cuando se encuentra en la posición de equilibrio (y=0) se mueve con velocidad hacia arriba $- v 0$ (ya que el eje apunta hacia abajo). Por tanto tenemos el sistema

$0 = y(0) = A\cos(\phi)\,$ $-v_0=\left.\frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}t}\right|_{t=0}=-A\omega\,\mathrm{sen}\,(\phi)$

De la primera tenemos que

$\phi = \pm\frac{\pi}{2}$

pero el signo del desfase no lo sabemos aún, pues tanto +90° como -90° tienen coseno nulo. El signo lo da la segunda ecuación. puesto que tanto $v 0$ como la amplitud y la frecuencia son cantidades positivas, debe ser

$\,\mathrm{sen}\,\phi >0$ $\Rightarrow$ $\phi=+\frac{\pi}{2}$

y

$A = \frac{v_0}{\omega} = v_0\sqrt{\frac{m}{k_1+k_2}}$

Por tanto, la ley horaria queda

$y = \frac{v_0}{\omega}\cos\left(\omega t +\frac{\pi}{2}\right)= -\frac{v_0}{\omega}\,\mathrm{sen}\,(\omega t)$

3.2.1 Forma alternativa

Otra forma de obtener la ley horaria es partir de la solución general, escrita como,

$y = a \cos(\omega t)+ b\,\mathrm{sen}\,(\omega t)$

Imponiendo aquí las condiciones iniciales

$0 = y(0) = a\cdot 1+ b\cdot0=a\,$ $-v_0=\left.\frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}t}\right|_{t=0}=-A\omega\cdot 0 + b\omega\cdot 1 = b\omega$

de donde

$a = 0\qquad b = -\frac{v_0}{\omega}$ $\Rightarrow$ $y = -\frac{v_0}{\omega}\,\mathrm{sen}\,(\omega t)$

3.3 Máxima altura

La máxima altura se dará cuando el seno vale 1 (ya que $y$ va hacia abajo), esto es, cuando

$\omega t = \frac{\pi}{2}$ $\Rightarrow$ $t = \frac{T}{2}$ $\Rightarrow$ $y_\mathrm{max} = -A = -\frac{v_0}{\omega}=-v_0\sqrt{\frac{m}{k_1+k_2}}=-\frac{v_0T}{2\pi}$

3.4 Energía en el máximo

En el punto de máxima altura la energía cinética es nula y toda la energía es potencial, con valor

$E = \overbrace{E_c}^{=0}+E_p = \frac{1}{2}(k_1+k_2) y_\mathrm{max}^2 = \frac{1}{2}(k_1+k_2)\frac{v_0^2}{\omega^2} = \frac{1}{2}mv_0^2$

Esta energía naturalmente coincide con la energía cinética inicial, pues al no haber rozamiento, la energía mecánica se conserva. Inicialmente es toda cinética y nada potencial (ya que ésta se mide respecto a la posición de equilibrio). En la elongación máxima es toda potencial y nada de cinética, pero su valor total es el mismo.

4 Onda sonora

El pistón conectado a la masa excita una onda sonora, que se propagará a la velocidad del sonido en el gas (que no es el aire). Si suponemos éste ideal, esta velocidad es

$c = \sqrt{\left(\frac{\partial p}{\partial\rho}\right)_S} = \sqrt{\frac{\gamma RT}{M}}$

donde $γ = c p / c V$ , el cociente entre las capacidades caloríficas a presión y volumen constante, que para el nitrógeno (gas diatómico) vale 7/5. $R$ es la constante de los gases ideales, $T$ es la temperatura absoluta del gas y $M$ (o $P m$ ) el peso molecular del gas.

La longitud de la onda que excita el pistón la da el que la frecuencia de vibración de esta onda es la misma que la de oscilación del pistón, que a la vez coincide con la de la masa sujeta a los muelles. Por tanto