Ejemplos de superficies equiescalares

De Laplace

Revisión a fecha de 10:41 3 dic 2007; Gonfer (Discusión | contribuciones)

(dif) ← Revisión anterior | Revisión actual (dif) | Revisión siguiente → (dif)

Contenido

1 Superficies de fase constante
2 Un campo inversamente proporcional a la distancia
3 Simetría traslacional
- 3.1 ¿Por qué la constante "a"?
4 Simetría acimutal
5 Un ejemplo aparentemente más complicado
6 Enlaces

1 Superficies de fase constante

En el estudio de la ondas electromagnéticas aparecen frecuentemente las superficies de fase constante, que son las equiescalares de la fase de oscilación de la onda en cada punto. En el caso particular de las ondas planas, estas superficies verifican

$\varphi = \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}$

donde $\mathbf{k}\,$ es un vector constante (el vector de onda) y $\mathbf{r}\,$ es el vector de posición. Para describir las superficies equipotenciales podemos suponer que $\mathbf{k}\,$ tiene componentes según los tres ejes de coordenadas, pero en realidad no tenemos por qué.

Puesto que los ejes no están fijados de antemano, podemos elegirlos como más nos convenga. En particular, podemos tomar el eje $OZ\,$ apuntando en la dirección de $\mathbf{k}\,$ , de forma que este vector se escribe

$\mathbf{k} = k\,\mathbf{u}_z$

y el campo escalar $\varphi\,$ es simplemente

$\varphi = \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}\, = kz$

por tanto las superficies equiescalares son planos paralelos entre sí

$\varphi = \mathrm{cte}\qquad\Rightarrow\qquad z = \mathrm{cte}$

Estos planos son perpendiculares al eje $OZ\,$ . Por tanto, las superficies de fase constante de $\varphi = \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}\,$ son planos paralelos entre sí y perpendiculares al vector $\mathbf{k}\,$ .

2 Un campo inversamente proporcional a la distancia

En el estudio del potencial eléctrico de cargas puntuales, aparece el campo escalar

$\phi = k\frac{q}{|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|}$

donde $k\,$ y $q\,$ son constantes, $\mathbf{r}\,$ es el vector de posición (variable) y $\mathbf{r}_0\,$ un punto fijo. Las superficies equiescalares verifican

$\phi = V = \mathrm{cte}\qquad\Rightarrow\qquad \left|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0\right| = \frac{kq}{V} =\mathrm{cte}$

Por definición, el lugar geométrico de los puntos que equidistan de un punto fijo forman una superficie esférica. El centro será el punto $\mathbf{r}_0\,$ y el radio $kq/V\,$ .

Puesto que el centro es el mismo para todas las esferas, mientras que el radio depende del valor del potencial, resulta que las superficies equiescalares constituyen una familia de esferas concéntricas.

3 Simetría traslacional

Supongamos un campo escalar de la forma

$\phi = ay - x^2\,$

con $a\,$ una constante. Examinando la forma funcional de este campo, vemos que no depende de la coordenada $z\,$ , esto es, posee simetría traslacional. Lo que esto implica para sus superficies equiescalares es que estas son cilíndricas, lo cual no quiere decir que tengan forma de cilindros circulares, sino que se extienden paralelamente al eje $OZ\,$ .

El corte de estas superficies con el plano $z = 0\,$ nos da las bases de las superficies cilíndricas. En este caso

$ay - x^2 = k \qquad \Rightarrow\qquad y = \frac{k}{a} + \frac{x^2}{a}$

En el plano $XY\,$ resultan parábolas. Por tanto las superficies equiescalares son cilindros parabólicos (que no paraboloides, que eso es otra cosa).

3.1 ¿Por qué la constante "a"?

Puede parecer raro, especielmente si uno acude a lo que se estudia en asignaturas de matemáticas, que a la hora de escribir el campo sea necesario poner $ay\,$ y no simplemente $\phi = y - x^2\,$ . La razón es que, en física, las magnitudes tienen dimensiones, y no pueden sumarse peras con manzanas. Una superficie, como $x^2\,$ no puede sumarse con una distancia, $y\,$ . Para poder efectuar la suma es necesario incluir una constante $a\,$ con dimensiones de distancia.

4 Simetría acimutal

Consideremos ahora el campo

$\phi = az - x^2 - y^2\,$

Este campo no posee simetría traslacional, pero si acimutal. Para verlo lo escribimos en coordenadas cilíndricas, como

$\phi = az - \rho^2\,$

que es independiente de la coordenada $\varphi$ .

Para las equipotenciales esta simetría implica que son superficies de revolución, esto es, que se obtienen al girar curvas del semiplano $\varphi = 0$ ( $y=0\,$ , con $x > 0\,$ ) alrededor del eje $OZ\,$ .

En nuestro caso particular, las curvas son hipérbolas (o arcos de hipérbola, pues son media hipérbola) y las superficies equipotenciales son hiperboloides