Barra sujeta por un cable

De Laplace

Revisión a fecha de 16:55 26 ene 2016; Antonio (Discusión | contribuciones)

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1 Enunciado

Una mesa plegable está articulada a la pared por un extremo, y cuelga de la pared por un cable tirante. En dos dimensiones esto se puede modelar como una barra de longitud $b$ y masa $m$ distribuida uniformemente. La barra está articulada por su extremo A y atada por su extremo B a una pared vertical, de forma que el cable forma un ángulo de 45° con la vertical.

Calcule la tensión del cable, así como la fuerza de reacción en el punto A.

2 Solución

Para que la barra esté en equilibrio deben cumplirse las ecuaciones de la estática del sólido rígido. Deben anularse la resultande de las fuerzas aplicadas y de los momentos de estas fuerzas.

$\vec{F}=\vec{0}\qquad\qquad \vec{M}_O=\vec{0}$

Las fuerzas aplicadas son:

El peso $m\vec{g}$ aplicado en el centro de la barra.

$m\vec{g}=-mg\vec{\jmath}$

La tensión del cable, $\vec{F}_B$ aplicada en el extremo B y en la dirección del cable. Por formar éste un ángulo de 45° sus dos componentes son iguales

$\vec{F}_{Bx}=-F_{Bx}\vec{\imath}+F_{Bx}\vec{\jmath}$

La reacción en el punto A, $\vec{F}_A$

Puesto que la barra está articulada en el punto A, en este punto no se ejerce ningún momento de reacción.

Como centro de reducción O tomamos el propio punto A. De esta forma, nos ahorramos de calcular el momento de esta fuerza de reacción.

La condición de que se anule el momento resultante en A nos da

$\vec{0}=\vec{M}_A=\left(\frac{b}{2}\vec{\imath}\right)\times(-mg\vec{\jmath})+\left(b\vec{\imath}\right)\times(-F_{Bx}\vec{\imath}+F_{Bx}\vec{\jmath})=\left(-\frac{mgb}{2}+bF_{Bx}\right)\vec{k}$

Esto nos da la tensión

$F_{Bx} = \frac{mg}{2} \qquad\qquad \vec{F}_B=\frac{mg}{2}\left(-\vec{\imath}+\vec{\jmath}\right)$

Una vez que tenemos esta fuerza, la de reacción en A es inmediata

$\vec{0}=\vec{F}_A+m\vec{g}+\vec{F}_B\qquad\Rightarrow\qquad \vec{F}_A=-m\vec{g}-\vec{F}_B=\frac{mg}{2}\left(\vec{\imath}+\vec{\jmath}\right)$

Vemos que la suma de las tres fuerzas es nula

y que también lo es la suma de sus momentos. Esto se puede comprobar observando que las tres rectas soporte son concurrentes en un punto O. Si tomamos el momento respecto a dicho punto el resultados es nulo.

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