Campo eléctrico en el eje de un anillo

De Laplace

Revisión a fecha de 20:00 29 nov 2008; Antonio (Discusión | contribuciones)

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Contenido

1 Enunciado
2 Solución

1 Enunciado

Halle el campo eléctrico en todos los puntos del eje de un anillo de radio $R$ sobre el cual hay una densidad de carga uniforme $λ$ .

A partir de este resultado, calcule el campo creado por una corona circular de radios $R 1$ y $R 2$ ( $R 1 < R 2$ ), sobre la cual hay una densidad de carga uniforme $σ 0$ , en los puntos de su eje.

¿A que se reduce si $R_1\to 0$ ? ¿Y si $R_2\to\infty$ ? Considere en particular el comportamiento en las proximidades de $z = 0$ .

2 Solución

2.1 Campo de un anillo uniforme

La expresión general para el campo creado por una distribución lineal de carga es

$\mathbf{E}(\mathbf{r})=\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\int \lambda(\mathbf{r}')\frac{ (\mathbf{r}-\mathbf{r}')}{|\mathbf{r}-\mathbf{r}'|^3}\,\mathrm{d}l'$

En general, la densidad lineal $λ$ es una función de la posición. En este caso, se trata de una distribución uniforme y puede salir de la integral.

Deseamos calcular el campo eléctrico exclusivamente en los puntos del eje, que tomaremos como eje $Z$ , con lo que

$\mathbf{r}=z\mathbf{u}_{z}$

Por su parte, podemos parametrizar los puntos del anillo como

$\mathbf{r}'=R(\cos\varphi'\mathbf{u}_{x}+\mathrm{sen}\,\varphi'\mathbf{u}_{y})$ $\mathrm{d}\mathbf{r}'=\mathrm{d}\mathbf{r}'=R(-\mathrm{sen}\varphi'\mathbf{u}_{x}+\cos\varphi'\mathbf{u}_{y})\,\mathrm{d}\varphi'$ $\mathrm{d}l'=|\mathrm{d}\mathbf{r}'|=R\,\mathrm{d}\varphi'$

y la distancia del punto de medida a la posición de las fuentes, igual para todos los puntos del anillo

$\mathbf{r}-\mathbf{r}'=-R\cos\varphi'\mathbf{u}_{x}-R\,\mathrm{sen}\,\varphi'\mathbf{u}_{y}+z\mathbf{u}_{z}$ $|\mathbf{r}-\mathbf{r}'|=\sqrt{R^2+z^2}$

El campo nos queda entonces

$\mathbf{E}(z)=\frac{\lambda}{4\pi\varepsilon_0}\int_0^{2\pi}\!\! \left(\frac{-R\cos\varphi'\mathbf{u}_{x}-R\,\mathrm{sen}\,\varphi'\mathbf{u}_{y}+z\mathbf{u}_{z}}{(R^2+z^2)^{3/2}}\right)R\,\mathrm{d}\varphi'$

Las componentes en $x$ e $y$ se anulan al integrar sobre un periodo, de forma que el campo sólo posee componente en la dirección $z$ . Este resultado es previsible a la vista de otros problemas con sistemas simétricos. Para cada punto del anillo existe uno diametralmente opuesto cuyas componentes $x$ e $y$ del campo anulan a las del primero. Esto nos deja sólo con la componente $z$ que además no depende de $\varphi$ , y que podemos integrar trivialmente

$\mathbf{E}=\frac{\lambda R z \mathbf{u}_{z}}{2\varepsilon_0 (R^2+z^2)^{3/2}}= \frac{Qz\mathbf{u}_{z}}{4\pi\varepsilon_0 (R^2+z^2)^{3/2}}$

con $Q = 2π R λ$ la carga total. Este campo posee una dependencia en $z$ como la ilustrada en la figura. Justo en el punto central el campo es nulo. Al aumentar $z$ crece, para luego disminuir a medida que nos alejamos del anillo y de su influencia.

Cuando $z\to\infty$ el campo tiende a

$\mathbf{E}\to \frac{\lambda R z \mathbf{u}_{z}}{2\varepsilon_0|z|^3}=\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\,\frac{Q \mathbf{r}}{r^3}$

Según esto, si nos situamos puntos muy alejados del anillo, su tamaño pasa a ser despreciable y lo percibimos simplemente como una carga puntual.

2.2 campo de una corona

2.3 Campo de un disco y de un plano

Campo eléctrico en el eje de un anillo

De Laplace

Contenido

1 Enunciado

2 Solución

2.1 Campo de un anillo uniforme

2.2 campo de una corona

2.3 Campo de un disco y de un plano

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