Ley de Lenz en espira con barra móvil (F2GIA)
De Laplace
1 Enunciado
2 Solución
La barra conductora en contacto con la espira rectangular define dos mallas o circuitos eléctricos 
y 
, a través de los cuales fluye el campo magnético 
, perpendicular al plano que contiene a ambos circuitos. Obsérvese que el movimiento de la barra tiene como consecuencia que las superficies Σ1 y Σ2 delimitadas por ambos circuitos sean variables en el tiempo y, en consecuencia, también lo serán los flujos magnéticos a través de ellas. Si tomamos ambas superficies contenidas en el plano de la espira con los elementos de superficie en la misma dirección y sentido que el campo magnético, se tendrá:
![\begin{array}{l}\displaystyle\Phi_m(t)\rfloor_{\Sigma_1}=\int_{\Sigma_1(t)}\!\!\mathbf{B}_0\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}_1=B_0\!\ h\!\ x(t)\\ \\ \displaystyle\Phi_m(t)\rfloor_{\Sigma_2}=\int_{\Sigma_2(t)}\!\!\mathbf{B}_0\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}_2=B_0\!\ h\!\ \left[l-x(t)\right]\end{array}](/wiki/images/math/5/d/f/5df4d0a06d4d08649cb1e08a2ebf97c5.png)
donde l y h son las dimensiones de la espira rectangular y x(t) la variable geométrica que mide la distancia creciente de la barra con uno de los lados de la espira. Por tanto, la derivada instantánea de este parámetro va a ser, por definición, la celeridad v0 de la barra.
En virtud de la ley de inducción electromagnética, en los circuitos y se inducirán sendas fuerzas electromotrices que en cada instante son opuestas a la variación del flujo magnético a través de los circuitos:
