Regla de la cadena para gradientes

De Laplace

Revisión a fecha de 09:23 30 sep 2008; Antonio (Discusión | contribuciones)

(dif) ← Revisión anterior | Revisión actual (dif) | Revisión siguiente → (dif)

Contenido

1 Enunciado
2 Solución

1 Enunciado

Si $\phi = \phi(u)\,$ , con $u = u(\mathbf{r})$ , demuestre que

$\nabla \phi = \frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}u} \nabla u$

Encuentre $\nabla \phi$ si

$\phi=\ln|\mathbf{r}|\,$
$\phi =r^n\,$
$\phi=\frac{1}{|\mathbf{r} -\mathbf{r}_0|}$

2 Solución

2.1 Demostración

Este teorema se puede demostrar mediante la regla de la cadena. Si $\phi\,$ $ depende de $x$ , $y$ y $z$ sólo a través de $u$ se tiene que

$\nabla\phi=\frac{\partial \phi}{\partial x}\mathbf{u}_{x}+\frac{\partial \phi}{\partial y}\mathbf{u}_{y}+ \frac{\partial \phi}{\partial z}\mathbf{u}_{z}= \frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}u}\frac{\partial u}{\partial x}\mathbf{u}_{x}+\frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}u}\frac{\partial u}{\partial y}\mathbf{u}_{y}+ \frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}u}\frac{\partial u}{\partial z}\mathbf{u}_{z}=\frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}u}\nabla u$

Una forma más elegante de demostrar esto es aplicando que el gradiente es aquel vector que para cualquier $\mathrm{d}\mathbf{r}$ verifica

$\mathrm{d}\phi=\nabla\phi{\cdot}\mathrm{d}\mathbf{r}$

por otro lado se tiene que

\mathrm{d}\phi=\frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}u}\,\mathrm{d}u=\frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}u}\,\nabla u{\cdot}\mathrm{d}\mathbf{r} \] Igualando ambas expresiones y aplicando que $\mathrm{d}\mathbf{r}$ es arbitrario, se llega a la identidad buscada.

2.2 Primer caso

Empleando este teorema es posible calcular multitud de gradientes. Así los correspondientes a los apartados 1 y 2 se pueden obtener a partir del de la función $u = r$ .

Para cualquier potencia de $r$ se tendrá

$\nabla(r^n)=\frac{\partial r^n}{\partial r}\nabla r=nr^{n-1}\nabla r$

por lo que el problema se reduce a calcular $\nabla r$ . Si aplicamos la fórmula anterior a $r 2$ queda

$\nabla\left(r^2\right)=2r\nabla r$

pero

$\nabla\left(r^2\right)=\nabla\left(x^2+y^2+z^2\right)= 2x\mathbf{u}_{x}+2y\mathbf{u}_{y}+2z\mathbf{u}_{z}=2\mathbf{r}$

por lo que, igualando las dos expresiones,

$2r\nabla r=2\mathbf{r}$ $\Rightarrow$ \nabla r=\frac{\mathbf{r}}{r}

y, para cualquier potencia de $r$

$\nabla\left(r^n\right)=nr^{n-1}\frac{\mathbf{r}}{r}=nr^{n-2}\mathbf{r}$

2.3 Segundo caso

Para el caso del logaritmo se tiene

$\nabla(\ln r)=\frac{1}{r}\nabla r=\frac{\mathbf{r}}{r^2}$

Un método alternativo para estos dos casos es empleando coordenadas esféricas

$\nabla\phi = \frac{\partial \phi}{\partial r}\mathbf{u}_{r}+\frac{1}{r}\,\frac{\partial \phi}{\partial \theta}\mathbf{u}_{\theta}+ \frac{1}{r\,\mathrm{sen}\,\theta}\,\frac{\partial \phi}{\partial \varphi}\mathbf{u}_{\varphi}$

Para el caso de una función que depende exclusivamente de la distancia al origen (un campo central), el gradiente se reduce a

$\nabla\phi(r) = \frac{\mathrm{d}\phi}{\mathrm{d}r}\mathbf{u}_{r}$

que para $\phi=r^n\,$ da

$\nabla(r^n)= n r^{n-1} \mathbf{u}_{r} = n r^{n-2}\mathbf{r}$

y para $φ = ln(r)$

$\nabla(\ln(r)) = \frac{1}{r}\mathbf{u}_{r} = \frac{\mathbf{r}}{r^2}$

2.4 Tercer caso

Para la última función efectuamos un cálculo análogo, notando que

$\nabla |\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|^n=n|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|^{n-1}\nabla|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|$ $\nabla|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|^2=\nabla\left(\left(\mathbf{r}-\mathbf{r}_0\right){\cdot}\left(\mathbf{r}-\mathbf{r}_0\right)\right) =\nabla\left(r^2-2\mathbf{r}{\cdot}\mathbf{r}_0+\mathbf{r}_0^2\right)$

El gradiente del primer término es conocido

$\nabla(r^2) = 2\mathbf{r}$

El segundo, de acuerdo con lo que se demuestra en un problema de identidades vectoriales

$\nabla(2\mathbf{r}{\cdot}\mathbf{r}_0) = 2\mathbf{r}_0$

El tercer sumando se anula, por ser un vector constante

$\nabla(r_0^2) = \mathbf{0}$

Reuniendo los tres términos

$\nabla\left|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0\right|^2 = 2(\mathbf{r}-\mathbf{r}_0)$

y de aquí

$\nabla|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0| = \frac{(\mathbf{r}-\mathbf{r}_0)}{|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|}$ $\Rightarrow$ $\nabla |\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|^n=n|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|^{n-2}(\mathbf{r}-\mathbf{r}_0)$

y, en particular

$\nabla\left(\frac{1}{|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|}\right)= -\frac{\mathbf{r}-\mathbf{r}_0}{|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0|^3}$

Regla de la cadena para gradientes

De Laplace

Contenido

1 Enunciado

2 Solución

2.1 Demostración

2.2 Primer caso

2.3 Segundo caso

2.4 Tercer caso

Herramientas:

Buscar

Vistas

Herramientas

Herramientas personales

Navegación

SEARCH

TOOLBOX

LANGUAGES