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Trabajo en un gas con resorte

De Laplace

1 Enunciado

Se tiene un cilindro de sección S en el interior del cual hay un pistón que puede deslizarse sin rozamiento. El pistón cierra una cámara en la que hay aire. La cara exterior del pistón está unida al extremo del tubo mediante un resorte de constante k y longitud natural l0. Esta parte del tubo está abierta a la atmósfera. Para un cierto valor de la temperatura, T0, la presión es la atmosférica, el pistón se encuentra a una distancia h0 del fondo y el resorte no ejerce fuerza alguna. Cuando el gas se calienta, se expande y el resorte se comprime.

  1. Halle el trabajo realizado sobre el gas cuando la posición del pistón pasa de x0 = 0 a x.
  2. Calcule la variación de la energía interna del gas y el calor transferido al gas en el proceso.
  3. Calcule el trabajo, la variación en la energía total y el calor, si consideramos que el sistema esta formado por el gas y el muelle.
Archivo:termometro-gas-resorte.png

1.1 Trabajo sobre el gas

El trabajo realizado sobre un gas se calcula mediante la integral

W = -\int_{V_0}^{V_1}p_\mathrm{ext}\,\mathrm{d}V

Cuando el émbolo se encuentra a una distancia x de su posición inicial, el volumen ocupado por el gas es

V = S(h_0+x)\qquad\Rightarrow\qquad \mathrm{d}V = S\,\mathrm{d}x

El muelle se ha comprimido en esta distancia y la presión externa sobre el gas es

p_\mathrm{ext}=p_\mathrm{atm}+ \frac{kx}{S}

por lo que el trabajo en una expansión del gas vale

W = -\int_{V_0}^{V_1}p_\mathrm{ext}\mathrm{d}V =  -\int_{0}^{x}\left(p_\mathrm{atm}+\frac{kx}{S}\right)S\mathrm{d}x

Integrando esta función en la que la única variable es la posición x

W = -p_\mathrm{atm}Sx-\frac{kx^2}{2}

Para poner este resultado en función de la temperatura aplicamos que existe una relación entre la temperatura y la posición del émbolo, que se obtiene por la ley de los gases ideales

T_1 = \frac{p_1V_1}{p_0V_0}T_0=\frac{(p_\mathrm{atm}+kx/S)(h_0+x)}{p_\mathrm{atm}h_0}T_0

2 Energía interna y calor

La energía interna de un gas ideal depende exclusivamente de su temperatura, siendo su incremento

\Delta U = n c_v(T_1-T_0)\,

En el caso del aire, se puede tratar como un gas diatómico, con capacidad calorífica molar cv = 5R / 2, o, más en general

c_v = \frac{R}{\gamma-1}

lo que nos da el incremento de energía interna

\Delta U = \frac{nRT_1-nRT_0}{\gamma-1} =\frac{p_1V_1-p_0V_0}{\gamma-1}

En función de la posición del pistón, sustituyendo las presiones y los volúmenes,

p_0 = p_\mathrm{atm}\qquad\qquad V_0 = Sh_0\qquad\qquad p_1 = p_\mathrm{atm}+\frac{kx}{S}\qquad\qquad V_1 = S(h_0+x)

queda

\Delta U = \frac{(p_\mathrm{atm}S+kh_0)x+kx^2}{\gamma-1}

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