Dos rodillos con deslizamiento

De Laplace

Revisión a fecha de 22:43 4 ene 2011; Enrique (Discusión | contribuciones)

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Contenido

1 Enunciado del primer problema
2 Enunciado del segundo problema
3 Introducción
4 Solución del primer problema
5 Solución del segundo problema

1 Enunciado del primer problema

Un rodillo de radio $R=60\,\mathrm{cm}$ (sólido “0”) rueda sin deslizar sobre un suelo horizontal “1” de forma que su centro C avanza con una celeridad constante $v_0=30\,\mathrm{cm}/\mathrm{s}$ respecto al suelo. En su marcha, este rodillo empuja a un segundo rodillo de radio $r=15\,\mathrm{cm}$ (sólido “2”), que se ve obligado a rodar sin deslizar sobre el mismo suelo, manteniéndose tangente al primer rodillo (ver figura).

Calcule las velocidades angulares $\vec{\omega}_{21}$ , $\vec{\omega}_{01}$ y $\vec{\omega}_{20}$ .
Halle la velocidad relativa de deslizamiento en el punto A de contacto entre los dos sólidos $\vec{v}^A_{20}$ . ¿Cuál es la rapidez de este deslizamiento?
Determine la posición del centro instantáneo de rotación $I 20$ por los procedimientos siguientes: (i) analíticamente (con ayuda del resultado del apartado anterior); (ii) gráficamente (sugerencia: introduzca previamente un cuarto sólido consistente en una varilla BC articulada a los centros de ambos rodillos).

2 Enunciado del segundo problema

Suponga que en la configuración del problema anterior de dos rodillos el rozamiento del cilindro “2” con el “0” es mayor que con el suelo, de manera que el rodillo “2” debe rodar sin deslizar sobre el cilindro “0” (y rodar y deslizar sobre el suelo). Halle, para ese caso, la velocidad angular $\vec{\omega}_{21}$ , la velocidad de deslizamiento del rodillo “2” sobre el suelo $\vec{v}^D_{21}$ y la posición del CIR $I 21$ .

3 Introducción

Se incluyen aquí las soluciones de dos problemas diferentes pero que comparten geometría y algunas propiedades cinemáticas. Dado que la solución del segundo requiere algunos valores ya calculados en el primero, se pone su solución a continuación de la del primero, para aprovechar esos resultados comunes. Conviene, no obstante, tener clara la diferencia:

En el primer problema tenemos dos rodillos que ruedan, sin deslizar, por el suelo, produciéndose un deslizamiento de uno sobre el otro.
En el segundo, el primer rodillo se mueve de la misma manera, pero el segundo rueda sobre éste, y desliza sobre el suelo.

4 Solución del primer problema

4.1 Velocidades angulares

4.1.1 Movimiento {01}

El movimiento {01} es uno de rodadura sin deslizamiento alrededor del punto O de contacto del rodillo 0 con el suelo 1. La velocidad del punto C en este movimiento es igual a

$\vec{v}^C_{01}=\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{OC}$

donde

$\vec{v}^C_{01}=v_0\vec{\imath}$ $\vec{\omega}_{01}=\omega_{01}\vec{k}$ $\overrightarrow{OC}=R\vec{\jmath}$

Sustituyendo en la expresión anterior

$v_0\vec{\imath}=(\omega_{01}\vec{k})\times(R\vec{\jmath})=-\omega_{01}R\vec{\imath}$

de donde

$\omega_{01}=-\frac{v_0}{R}=-\frac{30\,\mathrm{cm}/\mathrm{s}}{60\,\mathrm{cm}}= -0.5\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$

4.1.2 Movimiento {21}

Al ser empujado por el rodillo 0, el centro del rodillo 2 se ve forzado a avanzar con la misma rapidez, de forma que

$\vec{v}^B_{21}=v_0\vec{\imath}$

Al rodar sin deslizar sobre la superficie horizontal, el rodillo 2 efectúa un movimiento {21} de rotación en torno al punto D de contacto del rodillo con el suelo. Operando del mismo modo que en el caso anterior obtenemos

$\omega_{21}=-\frac{v_0}{r} = -2.0\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$

4.1.3 Movimiento {20}

La velocidad angular con la que un rodillo gira respecto al otro la obtenemos aplicando la ley de composición de las velocidades angulares

$\omega_{20}=\omega_{21}+\omega_{10}=\omega_{21}-\omega_{01}=-1.5\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$

4.2 Velocidad de deslizamiento

El contacto entre los dos rodillos no es solo de rodadura, sino también de deslizamiento. En el punto en que son tangentes, el punto A del rodillo 0 se está moviendo hacia abajo, mientras que el punto A del rodillo 2 lo hace hacia arriba, con lo que existe una cierta velocidad relativa. El valor de esta velocidad es

$\vec{v}^A_{20} =\vec{v}^A_{21}-\vec{v}^A_{01}$

La velocidad del punto A en el movimiento {21} es igual a

$\vec{v}^A_{21}=\vec{v}^B_{21}+\vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{BA}$

El vector de posición relativo cumple la relación de proporcionalidad

$\overrightarrow{BA}=-\frac{r}{R+r}\overrightarrow{CB}= -\frac{\overrightarrow{CB}}{5.0}$

siendo el vector de posición relativo entre los ejes de la forma

$\overrightarrow{CB}=d\vec{\imath}-(R-r)\vec{\jmath}$

La distancia $d$ entre los puntos de contacto la obtenemos por aplicación del teorema de Pitágoras

$d^2+(R-r)^2 = (R+r)^2\,$ $\Rightarrow$ $d=2\sqrt{Rr}=60\,\mathrm{cm}$

lo que nos da

$\overrightarrow{BA}=(-12\vec{\imath}+9\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}$

y la velocidad

$\vec{v}^A_{21}=\left(30\vec{\imath}+ (-2.0\vec{k})\times(-12\vec{\imath}+9\vec{\jmath})\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}= \left(48\vec{\imath}+24\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Esta velocidad puede también hallarse reduciendo en el punto D, que es el CIR $I 21$

$\vec{v}^A_{21}=\vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{DA}$

donde

$\overrightarrow{DA}=\overrightarrow{DB}+\overrightarrow{BA}= (-12\vec{\imath}+24\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}$

La velocidad en el movimiento {01} se calcula de manera similar. Reduciendo en el centro del rodillo 0

$\vec{v}^A_{01}=\vec{v}^C_{01}+\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{CA}$

siendo ahora el vector de posición relativo

$\overrightarrow{CA}=\frac{R}{R+r}\overrightarrow{CB}= (48\vec{\imath}-36\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}$

lo que resulta en la velocidad

$\vec{v}^A_{01}=\left(30\vec{\imath}+ (-0.5\vec{k})\times(48\vec{\imath}-36\vec{\jmath})\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}= \left(12\vec{\imath}-24\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Esta velocidad también puede calcularse como

$\vec{v}^A_{01}=\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{OA}$

La velocidad de deslizamiento es la diferencia entre estas dos velocidades

$\vec{v}^A_{20}=\vec{v}^A_{21}-\vec{v}^A_{01} = \left(36\vec{\imath}+48\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Esta velocidad relativa es tangente a la superficie de contacto y tiene por módulo

$v^A_{20}=\sqrt{36^2+48^2}\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}=60\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

El que resulte el doble de la velocidad de avance de los rodillos no es casual ni dependiente de las dimensiones concretas de estos. Podemos demostrarlo de forma sencilla:

Observemos que los centros C y B se encuentran en todo momento a la misma distancia entre ellos, $R + r$ . Por tanto, podemos imaginarnos un cuarto sólido, “3”, formado por una barra que une los dos centros. ¿Cómo son los diferentes movimientos respecto a esta barra?

El sólido “1” el suelo se mueve hacia atrás con rapidez $v 0$ .
El disco “0” gira alrededor de su centro C con una velocidad angular tal que el punto O se mueve hacia atrás con celeridad $v 0$ .
El disco “2” gira alrededor de su centro B con una velocidad angular tal que el punto D se mueve hacia atrás con celeridad $v 0$ .

La velocidad de deslizamiento en A será la diferencia

$\vec{v}^A_{20}=\vec{v}^A_{23} -\vec{v}^A_{03}$

Ahora bien, en estos dos movimientos de rotación las velocidades de A son tangentes a la línea de contacto entre discos, las dos tienen módulo $v 0$ y poseen sentidos opuestos. Por tanto, su diferencia será un vector también tangente y de módulo $v 0 - ( - v 0) = 2 v 0$ . Este resultado es independiente de los radios de los discos.

4.3 Centro instantáneo de rotación

4.3.1 Método analítico

La posición del CIR $I 20$ puede obtenerse analíticamente conocida la velocidad de un punto y la velocidad angular. La posición del CIR respecto al punto A es

$\overrightarrow{AI}_{20}=\frac{\vec{k}\times\vec{v}^A_{20}}{\omega_{20}}= \frac{\vec{k}\times\left(36\vec{\imath}+48\vec{\jmath}\right)}{-1.5}\,\mathrm{cm}= \left(32\vec{\imath}-24\vec{\jmath}\right)\mathrm{cm}$

y respecto al punto O

$\overrightarrow{OI}_{20}=\overrightarrow{OA}+\overrightarrow{AI}_{20} =80\vec{\imath}\,\mathrm{cm}$

4.3.2 Métodos geométricos

Geométricamente, podemos determinar la posición del CIR {20} de diferentes formas.

Una posibilidad consiste en hallar en primer lugar la velocidad de un segundo punto, en adición del que ya conocemos. Si consideramos la velocidad del punto O en el movimiento {20} obtenemos

$\vec{v}^O_{20}=\vec{v}^O_{21}+\overbrace{\vec{v}^O_{10}}^{=\vec{0}}= \vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{DO}$

La velocidad de arrastre se anula por ser O el CIR del movimiento {10}. La segunda expresión nos dice que la velocidad de O en el movimiento {20} es perpendicular a la recta que pasa por D y O.

El CIR $I 20$ se encuentra entonces en la intersección de la recta horizontal, que pasa por D y O, con la recta que une los centros C y B (perpendicular a la velocidad de deslizamiento en A).

Alternativamente, podemos observar que la distancia entre B y C permanece constante en todo momento, por lo que podemos imaginar un cuarto sólido 3, que une estos dos centros (una barra, por ejemplo). Los movimientos de los dos rodillos respecto al sólido 3 son rotaciones alrededor de los respectivos ejes B y C.

Aplicando ahora el teorema de los tres centros tenemos que el CIR $I 20$ debe estar en la intersección de la recta que pasa por $I 01 (O)$ e $I 21$ (D), con la recta que pasa por $I 03$ (C) e $I 23$ (B), llegándose al resultado ya conocido.

Otra forma consiste en, si no se ha calculado la velocidad de deslizamiento en A, buscar otro punto cuya velocidad {20} sea fácil de calcular. El más simple es D, para el que tenemos

$\vec{v}^D_{20}=\overbrace{\vec{v}^D_{21}}^{=\vec{0}}-\vec{v}^D_{01}= -\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{OD}$

Sustituyendo los valores numéricos queda

$\vec{v}^D_{20}= \frac{v_0d}{R}\vec{\jmath}=30\vec{\jmath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Que junto con el resultado anterior

$\vec{v}^O_{20}= \vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{DO}= \frac{v_0d}{r}\vec{\jmath}=120\vec{\jmath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

permite aplicar el método geométrico de determinación del CIR para el caso de que tengamos dos velocidades paralelas.

También puede hallarse gráficamente con ayuda del sólido “3” introducido en el apartado anterior. Según hemos dicho, por el teorema de los tres centros, el CIR $I 20$ debe estar en la intersección de la recta que pasa por $I 01 (O)$ e $I 21$ (D). Además debe estar sobre la recta que pasa por el CIR $I 03$ (que es el centro del rodillo “0”, C) y con el CIR $I 23$ (que es el centro B del rodillo “2”). De nuevo llegamos a que debe estar en la intersección de la recta que pasa por O y D con la que pasa por B y C.

5 Solución del segundo problema

5.1 Velocidad angular

Para hallar la velocidad angular aplicamos la expresión del campo velocidades de un sólido, reduciendo en el punto de contacto A

$\vec{v}^B_{21}=\vec{v}^A_{21}+\vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{AB}$

El primer miembro es conocido por la geometría del problema, ya que el centro del rodillo “2” se mueve con la misma velocidad que el del rodillo “0”

$\vec{v}^B_{21}=v_0\vec{\imath}=30\vec{\imath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

La velocidad de A en el movimiento {21} la obtenemos aplicando la ley de composición de velocidades correspondiente

$\vec{v}^A_{21}=\overbrace{\vec{v}^A_{20}}^{=\vec{0}} + \vec{v}^A_{01}$

donde la primera velocidad se anula, por ser el contacto entre los dos sólidos “2” y “0” una rodadura sin deslizamiento. La velocidad de A en el movimiento {01} es la misma que en el problema anterior de dos rodillos ya que el movimiento {01} es el mismo en ambos casos

$\vec{v}^A_{21}=\left(12\vec{\imath}-24\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

El vector de posición relativo también se determina en ese problema

$\overrightarrow{AB}=(12\vec{\imath}-9\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}$

Llevando esto a la fórmula para la velocidad de B obtenemos

$30\vec{\imath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}=\left(12\vec{\imath}-24\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}+ \omega_{21}\vec{k}\times(12\vec{\imath}-9\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}=\left(12\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}+9\omega_{21}\,\mathrm{cm}\right)\vec{\imath}+ \left(-24\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}+12\omega_{21}\,\mathrm{cm}\right)\vec{\jmath}$

Igualando cualquiera de estas dos componentes obtenemos

$\omega_{21}=2\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$

Esta velocidad angular es la misma que se obtiene en el otro problema, pero con sentido contrario.

Para interpretar geométricamente este resultado, recurrimos como en él a un cuarto sólido “3”, en forma de barra que une los centros. Visto desde este sólido, en la situación anterior, resultaba que en el punto de contacto ambos rodillos tenían velocidades iguales en magnitud y dirección, pero de sentido opuesto. En este problema la condición de rodadura impone que la velocidad de los dos rodillos en el punto de contacto debe tener el mismo módulo, dirección y sentido. Esto se consigue invirtiendo el sentido de giro de uno de los rodillos. Por ello, ahora nos resulta la misma velocidad angular que antes, pero con el signo opuesto.

5.2 Velocidad de deslizamiento

La figura anterior ya nos da la clave de cuál va a ser la velocidad de deslizamiento con el suelo: $2 v 0$ en la dirección de avance de los rodillos.

Veámoslo. La velocidad de deslizamiento equivale a

$\vec{v}^D_{21} = \vec{v}^B_{21}+\vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{BD}$

donde las diferentes cantidades valen

$\vec{v}^B_{21} = 30\,\vec{\imath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$ $\vec{\omega}_{21}=2\vec{k}\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$ $\overrightarrow{BD}=-r\,\vec{\jmath}=-15\vec{\jmath}\,\mathrm{cm}$

Sustituyendo obtenemos

$\vec{v}^D_{21}=30\,\vec{\imath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}+\left(2\vec{k}\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}\right)\times\left(-15\vec{\jmath}\,\mathrm{cm}\right)=60\vec{\imath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

La interpretación de este resultado es inmediata empleando un sistema ligado al sólido “3”: Desde la barra se ve al suelo moverse hacia atrás con velocidad $- v 0$ . El punto O en que el rodillo 0 toca al suelo tendrá la misma velocidad. El punto A de ambos rodillos se moverá con la misma rapidez, aunque en dirección oblicua. Por tanto, el rodillo “2”, en su punto de contacto con el suelo, se mueve hacia adelante con la misma rapidez $v 0$ . La velocidad de deslizamiento será entonces $v 0 - ( - v 0) = 2 v 0$ .

5.3 Centro instantáneo de rotación

5.3.1 Método analítico

Una vez que tenemos la velocidad de un punto, por ejemplo el D, y la velocidad angular del sólido, podemos hallar analíticamente la posición del CIR según la fórmula

$\overrightarrow{DI}_{21}=\frac{\vec{k}\times\vec{v}^D_{21}}{\omega_{21}}=\frac{\vec{k}\times(60\,\vec{\imath}\,\mathrm{cm}/\mathrm{s}}{2\mathrm{rad}/\mathrm{s}}=30\vec{\jmath}\,\mathrm{cm}$

dado que el radio del rodillo “2” es de 15 cm, este resultado quiere decir que el CIR $I 21$ se encuentra en la posición diametralmente opuesta a D, esto es, en el punto más alto del disco. Respecto al origen O, su posición se expresa

$\overrightarrow{OI}_{21}=\overrightarrow{OD}+\overrightarrow{DI}_{21} = \left(60\vec{\imath}+30\vec{\jmath}\right)\mathrm{cm}$

5.3.2 Método gráfico

Podemos hallar este CIR por varios procedimientos gráficos.

Conocemos la velocidad de dos puntos en el movimiento {21}

$\vec{v}^B_{21}=30\,\vec{\imath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$ $\vec{v}^D_{21}=60\,\vec{\imath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Estas dos velocidades son paralelas. Por ello, el CIR se encuentra sobre la recta que pasa por estos dos puntos. Para hallar la posición sobre esta recta trazamos las dos velocidades a escala y unimos sus extremos, llegando al resultado de que el CIR se encuentra en el punto diametralmente opuesto a D.

Si no conocemos la velocidad de D, pero sí la de B (que es inmediata de la geometría del enunciado), sabemos que el CIR $I 21$ se va a encontrar sobre la recta perpendicular a la velocidad de B y que pasa por B. Para hallar la posición sobre esta recta, aplicamos el teorema de los tres centros. El CIR $I 21$ debe estar alineado con el $I 01$ (que es el punto O de contacto del rodillo “0” con el suelo “1”) y con el $I 20$ , que es el punto A de contacto de ambos rodillos. Trazando estas dos rectas llegamos al resultado que ya conocemos.