Cuatro conductores paralelos

De Laplace

Revisión a fecha de 20:39 16 sep 2014; Antonio (Discusión | contribuciones)

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Contenido

1 Enunciado
2 Potenciales y cargas iniciales
3 Campo y cargas en cada superficie
- 3.1 Cargas de cada superficie
- 3.2 Campo entre las placas
4 Estado tras la conexión
5 Balance energético

1 Enunciado

Se tiene un sistema de conductores en forma de bloques prismáticos cuadrados de lado $L=20\,\mathrm{cm}$ de lado y grosor $b=1\,\mathrm{cm}$ . Estos bloques se sitúan paralelamente de forma que entre el primero y el segundo hay un espacio $3 a$ ; entre el 2º y el 3º hay $2 a$ y entre el 3º y el 4º hay $a$ , siendo $a=1\,\mathrm{mm}$ . El espacio entre los conductores está lleno de un dieléctrico ideal de permitividad $\varepsilon=30\,\mathrm{pF}/\mathrm{m}$ .

El conductor 1 y el 4 se encuentran permanentemente a tierra.

Inicialmente el interruptor se encuentra en la posición A, de forma que el conductor 2 se encuentra a un potencial $V_0=125\,\mathrm{V}$ $, mientras que el 3 está aislado y descargado.

Calcule el potencial del conductor 3, así como las cargas netas en cada uno de los cuatro conductores.
Halle el campo eléctrico en cada uno de los espacios entre conductores, y las cargas almacenadas en cada una de las superficies conductoras
Suponga que bruscamente se pasa el interruptor de la posición A a la B, conectando los conductores 2 y 3, ¿cómo quedan en ese caso las cargas y potenciales de los diferentes conductores, así como las cargas de cada una de las superficies?
Halle la energía almacenada en el sistema antes y después de mover el interruptor.

¿Cuánta energía se disipa en el proceso?, ¿cómo puede haber desaparecido esta energía?

2 Potenciales y cargas iniciales

La forma más sencilla de resolver este problema es mediante un circuito equivalente.

Para construir este circuito sustituimos cada conductor por un nodo. Cada par de placas enfrentadas forma un condensador plano, de capacidad

$C=\frac{\varepsilon S}{d}$

siendo

$S=L^2 =(0.2\,\mathrm{m})^2 = 0.04\,\mathrm{m}^2$

la sección de las placas y $d$ la distancia entre placas, que es distinta en cada caso. Las capacidades de los tres condensadores son

a. Entre el conductor 1 y el 2

$C_a=\frac{(30\,\mathrm{pF}/\mathrm{m})(0.04\,\mathrm{m}^2)}{0.003\,\mathrm{m}}=400\,\mathrm{pF}$

b. Entre el 2 y el 3

$C_b=\frac{(30\,\mathrm{pF}/\mathrm{m})(0.04\,\mathrm{m}^2)}{0.002\,\mathrm{m}}=600\,\mathrm{pF}$

c. Entre el 3 y el 4

$C_c=\frac{(30\,\mathrm{pF}/\mathrm{m})(0.04\,\mathrm{m}^2)}{0.001\,\mathrm{m}}=1200\,\mathrm{pF}$

El circuito equivalente al sistema sería entonces el siguiente:

A partir de este circuito podemos construir un sistema de ecuaciones cuya solución nos de las cargas y potenciales que desconocemos, a partir de los datos que sí tenemos

$V_1=V_4=0\,\mathrm{V}\qquad V_2=125\,\mathrm{V}\qquad Q_3=0\,\mathrm{nC}$

La carga de cada conductor equivale a la suma de las de las placas conectadas al nodo correspondiente. Por tanto

$\begin{array}{rcl} Q_1 & = & C_a(V_1-V_2) \\ Q_2 & = & C_a(V_2-V_1) + C_b(V_2-V_3) \\ Q_3 & = & C_b(V_3-V_2)+C_c(V_3-V_4) \\ Q_4 & = & C_c(V_4-V_3) \end{array}$

Sustituimos los datos y los valores de las capacidades y queda el sistema (con la carga en nC y el potencial en V)

$\begin{array}{rcl} Q_1 & = & 0.4(0-125)= -50 \\ Q_2 & = & 0.4(125-0) + 0.6(125-V_3) = 125-0.6V_3\\ 0 & = & 0.6(V_3-125)+1.2(V_3-0)= 1.8V_3-75 \\ Q_4 & = & 1.2(0-V_3)=-1.2V_3 \end{array}$

e aquí es inmediato el valor de $Q 1$

$Q_1=-50\,\mathrm{nC}$

y el de $V 3$

$V_3=\frac{75}{1.8}\,\mathrm{V}=41.7\,\mathrm{V}$

Conocido este dato hallamos $Q 4$

$Q_4 = -1.2\times 41.7\,\mathrm{nC}=-50\,\mathrm{nC}$

y $Q 2$

$Q_2= 125-0.6\times 41.7 = 100\,\mathrm{nC}$

Tabulamos todos los resultados

Conductor	$Q$ (nC)	$V$ (V)
1	-50	0
2	100	125
3	0	41.7
4	-50	0

Una forma alternativa de llegar a este resultado es reduciendo el circuito equivalente. Sin cambiar las conexiones, podemos dibujarlo como

Dado que el conductor 3 está descargado, los condensadores b y c están en serie, cumpliendo su capacidad equivalente

$\frac{1}{C_{bc}}=\frac{1}{C_b}+\frac{1}{C_c}=\frac{1}{600\,\mathrm{pF}}+\frac{1}{1200\,\mathrm{pF}}=\frac{1}{400\,\mathrm{pF}}\qquad\Rightarrow\qquad C_{bc}=400\,\mathrm{pF}$

Este condensador está en paralelo con el a, siendo la capacidad equivalente de la asociación completa

$C_{abc}=C_a+C_{bc}=800\,\mathrm{pF}$

Esto nos da la carga del conductor 2, que corresponde a la placa positiva de este conductor equivalente

$Q_2=C_{abc}(V_2-0) = 800\,\mathrm{pF}\times 125\,\mathrm{V}=100\,\mathrm{nC}$

El conductor 1 corresponde a la placa negativa del condensador a, por lo que tiene una carga

$Q_1=C_a(0-V_0) = 400\,\mathrm{pF}(-125\,\mathrm{V})=-50\,\mathrm{nC}$

Análogamente, el conductar 4 es la placa negativa del condensador bc

$Q_4=C_{bc}(0-V_0) = 400\,\mathrm{pF}(-125\,\mathrm{V})=-50\,\mathrm{nC}$

Ya tenemos la carga de los cuatro conductores y el potencial de tres de ellos. Queda hallar el potencial del conductor 3. Éste lo sacamos de que este conductor es la placa positiva del condensador c

$Q_4=C_c(V_4-V_3) \qquad\Rightarrow\qquad -50\,\mathrm{nC}=1200\,\mathrm{pF}(0-V_3)\qquad\Rightarrow\qquad V_3 = 41.7\,\mathrm{V}$

3 Campo y cargas en cada superficie

3.1 Cargas de cada superficie

En los cálculos anterios hemos obtenido la carga neta de cada conductor, pero podemos determinar la carga de cada superficie observando que cada una es una placa de un condensador plano. A partir de la diferencia de potencial entre placas podemos hallar estas cargas en todos los casos como

Q i = C i j (V i - V j)

siendo $Q i$ la carga de la placa i, $C i j$ la capacidad del condensador que ésta forma con la placa j y $(V i - V j)$ la diferencia de potencial entre las dos. No obstante, existe más de una forma de hallar estas cargas, muchas veces por simples razonamientos de sumas y restas.

Conductor 1: Su placa exterior está descargada. La placa que da al condensador a almacena una carga

$Q_{1a}=C_a(V_1-V_2)=-50\,\mathrm{nC}$

que coincide por supuesto con la total del conductor.

Conductor 2: La cara que da al condensador a es opuesta a la que acabamos de hallar

$Q_{2a}=-Q_{1a}=C_a(V_2-V_1)=+50\,\mathrm{nC}$

y la que da al conductor b es el resto de la carga del condensador

$Q_{2b}=Q_2-Q_{2a}=+50\,\mathrm{nC}$

Conductor 3: La cara que da al condensador b es la opuesta a esta

$Q_{3b}=-Q_{2b}=-50\,\mathrm{nC}$

y puesto que el conductor 3 está descargado, la carga de la otra cara debe anular a ésta

$Q_{3c}=Q_3-Q_{3b}=0-(-50\,\mathrm{nC})=+50\,\mathrm{nC}$

Conductor 4: Su carga está toda en el condensador c y vale

$Q_{4c}=-Q_{3c}=-50\,\mathrm{nC}$

3.2 Campo entre las placas

En un condensador plano, el campo puede hallarse a partir de la diferencia de potencial entre las placas

$\vec{E}=\frac{V_i-V_j}{d}\vec{u}_{ij}$

siendo $\vec{u}_{ij}$ el vector unitario que apunta en el sentido de la placa i a la j.

Alternativamente, puede hallarse el campo, que en un condensador plano es uniforme, por su relación con la carga superficial (también uniforme)

$\vec{E}=\frac{\sigma_s}{\varepsilon}\vec{n}=\frac{Q_i}{\varepsilon L^2}\vec{u}_{ij}$

Por cualquiera de los dos métodos obtenemos los siguientes resultados:

Entre el conductor 1 y el 2

$\vec{E}_a=\frac{V_1-V_2}{3a}\vec{\imath}=-\frac{125\,\mathrm{V}}{0.003\,\mathrm{m}}\vec{\imath}=-41.7\vec{\imath}\frac{\mathrm{kV}}{\mathrm{m}}$

Entre el 2 y el 3

$\vec{E}_b=\frac{V_2-V_3}{2a}\vec{\imath}=\frac{(125-41.7)\,\mathrm{V}}{0.002\,\mathrm{m}}\vec{\imath}=+41.7\vec{\imath}\frac{\mathrm{kV}}{\mathrm{m}}$

Entre el 3 y el 4

$\vec{E}_c=\frac{V_3-V_4}{a}\vec{\imath}=\frac{41.7\,\mathrm{V}}{0.001\,\mathrm{m}}\vec{\imath}=+41.7\vec{\imath}\frac{\mathrm{kV}}{\mathrm{m}}$

Aunque el módulo es el mismo en las tres regiones, el sentido no lo es, ya que el campo siempre va de más a menos potencial, por lo que en la región a va de derecha a izquierda y en las otras dos de izquierda a derecha.

4 Estado tras la conexión

Conductor	$Q$ (nC)	$V$ (V)
1	-75	0
2	75	62.5
3	25	62.5
4	-25	0

5 Balance energético

Antes de la conexión

$U_{\mathrm{e}i}=6.25\,\mu\mathrm{J}$

Después de la conexión

$U_{\mathrm{e}f}=3.125\,\mu\mathrm{J}$

Energía disipada

$\Delta U = -3.125\,\mu\mathrm{J}$

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2 Potenciales y cargas iniciales

3 Campo y cargas en cada superficie

3.1 Cargas de cada superficie

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