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Campos equiproyectivos y campo de momentos

De Laplace

Contenido

1 Enunciado del teorema

Un campo vectorial es equiproyectivo sí y solo sí es un campo de momentos de un vector deslizante.

2 Demostración

2.1 Campo equiproyectivo implica campo de momentos

La condición de equiproyectividad para un campo vectorial \vec{v}(\vec{r}) puede expresarse como que para cualesquiera dos puntos \vec{r}_1 y \vec{r}_2 se verifica

\vec{v}(\vec{r}_1)\cdot\left(\vec{r}_2-\vec{r}_1\right)= \vec{v}(\vec{r}_2)\cdot\left(\vec{r}_2-\vec{r}_1\right)

se trata de demostrar que si se cumple esta condición, \vec{v}(\vec{r}) puede escribirse en la forma

\vec{v}(\vec{r})=\vec{v}_0+\vec{\omega}\times\vec{r}
Para demostrarlo, suponemos un sistema de referencia con origen en el punto \vec{0} y cuyos ejes vienen caracterizados por los vectores unitarios \vec{\imath},
\vec{\jmath}
y
\vec{k}
.

2.1.1 Referencia al origen

Definamos en primer lugar el campo, también equiproyectivo

\vec{u}(\vec{r}) = \vec{v}(\vec{r})-\vec{v}(O)

Este campo cumple

\vec{u}(\vec{r}_1)\cdot\left(\vec{r}_2-\vec{r}_1\right)= \vec{u}(\vec{r}_2)\cdot\left(\vec{r}_2-\vec{r}_1\right)
\vec{u}(\vec{0})=\vec{0}

2.1.2 Equiproyectividad aplicada a \vec{\imath},
\vec{\jmath}
y
\vec{k}

2.2 Campo de momentos implica campo equiproyectivo

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