Principios de la electrostática (GIE)

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)

Revisión de 20:22 14 abr 2013

Contenido

1 Concepto de electrostática
2 Ley de Coulomb
3 Principio de superposición
4 Campo eléctrico
5 Líneas de campo eléctrico

1 Concepto de electrostática

La Electrostática es la parte del electromagnetismo que estudia la interacción entre cargas eléctricas en reposo.

Por estar cargadas y a una cierta distancia, las partículas ejercen fuerzas eléctricas unas sobre otras. De acuerdo con la segunda Ley de Newton, el resultado de estas fuerzas debe ser un movimiento acelerado de las diferentes cargas. Supondremos que esto no ocurre porque actúan sobre ellas otras fuerzas no consideradas que retienen a las cargas en la misma posición.

A pesar de su aparente irrealidad (ya que una carga no puede mantenerse inmóvil flotando en el espacio), la electrostática posee una gran aplicación ya que no solo describe aproximadamente situaciones reales, sino porque sirve de fundamento para otras situaciones electromagnéticas. En el campo de la electrostática aparecen el principio de superposición, la ley de Gauss, el potencial eléctrico, la ecuación de Laplace… todos los cuales se utilizan más adelante.

La electrostática se subdivide en dos situaciones:

Electrostática en el vacío: Supone que las cargas están inmóviles flotando en el espacio.

Electrostática en medios materiales: Supone que las cargas se encuentran en el interior o en la superficie de medios materiales. A su vez, éstos se suelen clasificar en dos tipos:

Conductores: Son aquellos materiales (típicamente metálicos) que permiten el movimiento de cargas por su interior. En electrostática esto implica que las cargas se encuentran en equilibrio ya que pudiendo moverse no lo hacen.
Dieléctricos: Son aquellos materiales (típicamente plásticos) que no permiten el movimiento de cargas por su interior. En electrostática esto implica la existencia de cargas ligadas, que no pueden abandonar los átomos a los que pertenecen.

Aunque en la mayoría de los casos prácticos consideraremos cargas dentro de medios materiales, la electrostática en el vacío es válida como fundamento de todo lo que sigue, puesto que estos son vacío en su mayor parte.

2 Ley de Coulomb

La ley de Coulomb fue descubierta por Henry Cavendish, que no lo publicó. Varios años después, Coulomb redescubrió esta ley, publicándolo adecuadamente, por lo que recibe su nombre.

Es una ley física que nos describe la fuerza entre dos cargas puntuales en reposo. Nos dice que si tenemos dos cargas puntuales $q 1$ y $q 2$ situadas a una distancia $d 12$ , aparece una fuerza eléctrica entre ellas tal que:

Módulo

es proporcional al producto de las cargas.
es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia entre las cargas.

Dirección

Es la de la recta que pasa por las dos cargas

Sentido

Depende del signo de las cargas

Cargas del mismo signo se repelen
Cargas de distinto signo se atraen

Matemáticamente esto se expresa como que la fuerza que produce la carga 1 sobre la 2 es

$\vec{F}_{1\to 2} = k_e \frac{q_1 q_2}{d_{12}^2}\vec{u}_{12}$

siendo $\vec{u}_{12}$ el vector unitario en la dirección de la recta que pasa por las dos cargas y lleva el sentido de la 1 a la 2, es decir, hacia fuera de las dos cargas. La fuerza que la 2 produce sobre la 1 se calculará del mismo modo, sustituyendo $\vec{u}_{12}$ por $\vec{u}_{21}$ que es el unitario opuesto.

Esta expresión es válida tanto si las cargas son del mismo signo como si son de signos opuestos. En el segundo caso, el producto de las cargas es negativo y resulta una fuerza atractiva.

La constante $k e$ universal que, por la forma en que se eligen las unidades en el SI tiene un valor exacto

$k_e = 8.9875517873681764\times 10^9\frac{\mathrm{N}\cdot\mathrm{m}^2}{\mathrm{C}^2}\simeq 9\times 10^{9}\frac{\mathrm{N}\cdot\mathrm{m}^2}{\mathrm{C}^2}$

siendo el segundo valor mucho más fácil de recorrar y con un error de solo el 0.1%.

Esta constante de proporcionalidad suele escribirse en la forma aparentemente más complicada

$k_e = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\qquad\Rightarrow\qquad \varepsilon_0 = \frac{1}{4\pi k_e} \simeq 8.854\times 10^{-12}\frac{\mathrm{C}^2}{\mathrm{N}\cdot\mathrm{m}^2}=8.854\frac{\mathrm{pF}}{\mathrm{m}}$

La razón de escribirlo de esta forma se halla en la ley de Gauss.

Si lo que conocemos son los vectores de posición de las dos cargas respecto a un sistema de referencia, podemos escribir la ley de Coulomb en función de estos vectores, ya que

$d_{12}=\left|\vec{r}_2-\vec{r}_1\right|\qquad\qquad \vec{u}_{12}=\frac{\vec{r}_2-\vec{r}_1}{\left|\vec{r}_2-\vec{r}_1\right|}$

y queda

$\vec{F}_{1\to 2} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\,\frac{q_1q_2(\vec{r}_2-\vec{r}_1)}{|\vec{r}_2-\vec{r}_1|^3}$

Hay que destacar (porque es fuente de errores) el cambio del exponente del denominador de 2 a 3, al introducir una distancia más en la normalización del vector de posición relativo.

Como ilustración de la magnitud la fuerza eléctrica podemos considerar la atracción entre un protón y un electrón que se hallan a una distancia de un radio de Bohr (tamaño del átomo de hidrógeno)

$|q_p| = |q_e| = e = 1.602\times 10^{-19}\mathrm{C}\qquad a_0 =5.29\times 10^{-11}\,\mathrm{m}$

Resulta un módulo de la fuerza

$|\vec{F}| = k_e\frac{e^2}{a_0^2} = \frac{9\times 1.6^2}{5.29^2}\times 10^{9-19-19+11+11}\mathrm{N} = 8.24\times 10^{-8}\,\mathrm{N}$

Esta fuerza no parece excesivamente intensa, pero debemos tener en cuenta que actúa sobre un electrón, cuya masa es minúscula. La aceleración que produce esta fuerza es

$|\vec{a}| = \frac{|\vec{F}|}{m} = \frac{8.24\times 10^{-8}}{9.1\times 10^{-31}\mathrm{kg}}=9.04\times 10^{22}\frac{\mathrm{m}}{\mathrm{s}^2} = 9.22\times 10^{21}g$

Dicho de otra forma, la fuerza debida a un solo protón es 9000000000000000000000 veces la atracción gravitatoria debida a la Tierra entera.

Otra comparación posible es la de la fuerza eléctrica entre el protón y el electrón y la fuerza gravitatoria entre ellas. Su cociente vale

$\frac{F_e}{F_g}=\frac{k_e q_1q_2/d^2}{G m_1 m_2/d^2}=\frac{ke e^2}{G m_em_p} = 2.3\times 10^{39}$

es decir, la fuerza eléctrica es 2300000000000000000000000000000000000000 veces más intensa que la gravitatoria.

3 Principio de superposición

La ley de Coulomb nos da la fuerza entre dos cargas puntuales, pero no nos dice nada de qué ocurre si tenemos más de dos cargas o estas no son puntuales.

Por ejemplo, supongamos que tenemos tres cargas alineadas y queremos hallar la fuerza sobre una de las cargas de los extremos. ¿Cómo influye la presencia de la carga central? ¿Impide que las cargas de los extremos se “vean”, apantallándolas, o, por el contrario, no afecta a la fuerza entre ellas?

La evidencia es que ocurre lo segundo, lo que se puede expresar mediante el denominado principio de superposición:

Dado un sistema de cargas puntuales, la fuerza eléctrica sobre cada una de ellas es la suma vectorial de las fuerzas debidas a cada una de las demás cargas, como si el resto de cargas no estuvieran presentes.

La última parte del enunciado es crucial. Es natural que la fuerza sobre una carga sea la suma de diferentes contribuciones, cada una debida a una carga diferente. Lo que es novedoso es que para calcular esa contribución podemos ignorar por completo la existencia del resto de cargas, es decir, podemos calcular cada término mediante la ley de Coulomb.

Así, si tenemos tres cargas, $q 1$ , $q 2$ y $q 3$ . La fuerza sobre la carga 1 será

$\vec{F}_1 = \vec{F}_{2\to 1} + \vec{F}_{3\to 1} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q_1q_2(\vec{r}_1-\vec{r}_2)}{|\vec{r}_1-\vec{r}_2|^3}+ \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q_1q_3(\vec{r}_1-\vec{r}_3)}{|\vec{r}_1-\vec{r}_3|^3}$

Más en general, si tenemos un sistema de N cargas actuando sobre una carga $q 0$ , la fuerza sobre esta vendrá dada por la suma

$\vec{F}_0 = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\sum_{i=1}^N \frac{q_0q_i(\vec{r}_0-\vec{r}_i)}{|\vec{r}_0-\vec{r}_i|^3}$

Así, por ejemplo, supongamos que tenemos cuatro cargas en los vértices de un cuadrado ABCD de lado a, siendo las cargas De A, B y C de valor +q y la de D de valor -q. La fuerza sobre cada una es

No se pudo entender (Falta el ejecutable de <strong>texvc</strong>. Por favor, lea <em>math/README</em> para configurarlo.): \vec{F}_A = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\left(\frac{q^2}{a^2}(-\vec{\imath})+\frac{q^2}{(\sqrt{2}a)^2}\left(-\frac{\imath}{\sqrt{2}}-\frac{\jmath}{\sqrt{2}}\right)+\frac{q(-q)}{a^2}(-\vec{\jmath})\right)=\frac{q^2}{4\pi\varepsilon_0 a^2}\left(\left(-1-\frac{1}{2\sqrt{2}\right)\vec{\imath}+\left(1-\frac{1}{2\sqrt{2}\right)\vec{\jmath}\right)

4 Campo eléctrico

Entendemos el campo eléctrostático como una perturbación en el espacio producida por la presencia de cargas eléctricas en reposo

(ilustraciones obra de Geek3 para Wikipedia).

El campo es un concepto primario. No se puede describir qué es el campo eléctrico, sino solo qué efectos produce sobre otras cargas.

Puede definirse de una manera operativa, esto es, dando un procedimiento para su medida. Para ello se considera una carga muy pequeña $q 0$ y se sitúa en un campo eléctrico. Con la medida de un dinamómetro se mide la fuerza sobre ella. Se define el campo eléctrico en la posición de la carga como

$\vec{E}(\vec{r})=\lim_{q_0\to 0}\frac{\vec{F}}{q_0}$

El límite se toma porque idealmente se considera que la carga que se coloca no debe afectar a lo que ya había, para lo cual debe ser lo más pequeña posible.

5 Líneas de campo eléctrico

Como con cualquier otro campo, se pueden trazar las líneas de campo eléctrico, como aquellas curvas que son tangentes al campo eléctrico en cada punto. Estas curvas son soluciones de la ecuación diferencial

$\mathrm{d}\vec{r}=\vec{E}(\vec{r})\,\mathrm{d}\theta\qquad\Rightarrow\qquad \frac{\mathrm{d}\vec{r}}{\mathrm{d}\theta}=\vec{E}(\vec{r})$

siendo $θ$ un parámetro que nos permite etiquetar los puntos de cada curva. Estas ecuaciones diferenciales suelen ser extremadamente complejas y no poseen soluciones analíticas salvo en los casos más triviales, por lo que su solución requiere el uso de ordenadores, como en el caso de las cuatro cargas representado más arriba.

Existe casos particulares importantes:

Un campo uniforme (independiente de la posición) tiene líneas de campo que son rectas paralelas. Este es el caso del campo eléctrico en el interior de un condensador plano.

Un campo central

$\vec{E}(\vec{r}) = E(r)\vec{u}_r\qquad \qquad (\mbox{campo central})$

en el cual el campo es siempre puramente radial, las líneas de campo son semirrectas radiales. Este es el caso del campo de una carga puntual, positiva o negativa,

@@ Línea 102: / Línea 102: @@
 Así, por ejemplo, supongamos que tenemos cuatro cargas en los vértices de un cuadrado ABCD de lado a, siendo las cargas De A, B y C de valor +q y la de D de valor -q. La fuerza sobre cada una es
-<center><math>\vec{F}_A = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\left(\frac{q^2}{a^2}(-\vec{\imath})+\frac{q^2}{(\sqrt{2}a)^2}\left(-\frac{\imath}{\sqrt{2}}-\frac{\jmath}{\sqrt{2}}\right)+\frac{q(-q)}{a^2}(-\vec{\jmath})=\frac{q^2}{4\pi\varepsilon_0 a^2}\left(\left(-1-\frac{1}{2\sqrt{2}\right)\vec{\imath}+\left(1-\frac{1}{2\sqrt{2}\right)\vec{\jmath}\right)</math></center>
+<center><math>\vec{F}_A = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\left(\frac{q^2}{a^2}(-\vec{\imath})+\frac{q^2}{(\sqrt{2}a)^2}\left(-\frac{\imath}{\sqrt{2}}-\frac{\jmath}{\sqrt{2}}\right)+\frac{q(-q)}{a^2}(-\vec{\jmath})\right)=\frac{q^2}{4\pi\varepsilon_0 a^2}\left(\left(-1-\frac{1}{2\sqrt{2}\right)\vec{\imath}+\left(1-\frac{1}{2\sqrt{2}\right)\vec{\jmath}\right)</math></center>
 ==Campo eléctrico==

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De Laplace

Revisión de 20:22 14 abr 2013

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