Espira triangular sometida a campo uniforme (F2GIA)
De Laplace
(Diferencias entre revisiones)
(→Solución) |
(→Solución) |
||
| Línea 21: | Línea 21: | ||
<center><math>\mathbf{F}_m=\int_{\Gamma}\!\!\!\!\!\!\bigcirc\!\!\!\!\vee | <center><math>\mathbf{F}_m=\int_{\Gamma}\!\!\!\!\!\!\bigcirc\!\!\!\!\vee | ||
| - | \mathrm{d}\mathbf{F}_m=\mathbf{F}_\overline{AB}+\mathbf{F}_\overline{BC}+\mathbf{F}_\overline{CA} | + | \mathrm{d}\mathbf{F}_m=\mathbf{F}_\overline{AB}+\mathbf{F}_\overline{BC}+\mathbf{F}_\overline{CA}</math></center> |
| - | </math></center> | + | |
Revisión de 17:53 28 abr 2013
1 Enunciado
tiene forma de triángulo rectángulo con lados 
, 
y 
. Se sitúa la espira en una región donde existe un campo magnético uniforme de magnitud 
y cuya dirección es paralela al lado c. Calcular:
- Fuerza ejercida por el campo magnético sobre cada lado de la espira.
- Momento dipolar magnético de la espira.
- Módulo del par ejercido por el campo magnético sobre la espira de corriente.
2 Solución
Tomamos un sistema de referencia cartesiano tal que la espira Γ de vértices A, B y C, están contenida en un plano paralelo al OYZ, con los catetos 
y 
dispuestos paralelamente a los ejes OY y OZ, respectivamente. La espira está sometida a un campo magnético uniforme (constante en todos los puntos del espacio), paralelo a la hipotenusa 
, y de módulo conocido:
Cuando la espira es recorrida por una intensidad de corriente 
, sobre los elementos de corriente 
definidos en cada uno de sus puntos, se ejercen fuerzas infinitesimales que, al sumarlas todas, producen una resultante nula:
Podemos comprobar que se cumple este resultado si calculamos las fuerzas sobre cada uno de los dados de la espira y luego los sumamos:
