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Movimiento armónico simple

De Laplace

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(Nueva página: ==Introducción== El ''movimiento armónico simple'' (o, abreviadamente, M.A.S.) es el descrito por una partícula que se mueve a lo largo de una recta verificando la ley de Hooke...)
(Combinación de funciones trigonométricas)
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Para resolver la ecuación de movimiento de un oscilador armónico, empleando técnicas elementales, observamos que trata de hallar una función cuya segunda derivada sea proporcional a la propia función. Es fácil encontrar dos funciones que cumplen esta condición
Para resolver la ecuación de movimiento de un oscilador armónico, empleando técnicas elementales, observamos que trata de hallar una función cuya segunda derivada sea proporcional a la propia función. Es fácil encontrar dos funciones que cumplen esta condición
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Por simple sustitución comprobamos que se cumple
Por simple sustitución comprobamos que se cumple
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==Amplitud y fase==
==Amplitud y fase==
==Amplitud compleja==
==Amplitud compleja==
[[Categoría:Cinemática del punto]]
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Revisión de 18:39 7 feb 2010

Contenido

1 Introducción

El movimiento armónico simple (o, abreviadamente, M.A.S.) es el descrito por una partícula que se mueve a lo largo de una recta verificando la ley de Hooke

\mathbf{F} = - k\mathbf{r}\,

Por tratarse de un movimiento rectilíneo, puede reducirse el movimiento a una sola componente

\mathbf{r}=x\mathbf{i}        \mathbf{F}=F\mathbf{i}\,

de forma que la ecuación de movimiento se reduce a

\ddot{x}= -\frac{k}{m}x=-\omega^2x        \omega=\sqrt{\frac{k}{m}}

La solución de esta ecuación diferencial, con las condiciones iniciales

x(0)=x_0\,    \dot{x}(0)=v_0

es la forma general de un movimiento armónico simple.

2 Combinación de funciones trigonométricas

Para resolver la ecuación de movimiento de un oscilador armónico, empleando técnicas elementales, observamos que trata de hallar una función cuya segunda derivada sea proporcional a la propia función. Es fácil encontrar dos funciones que cumplen esta condición

x_1 = \cos(\omega t)\,         x_2 = \,\mathrm{sen}\,(\omega t)

Por simple sustitución comprobamos que se cumple

\ddot{x}_1 = -\omega^2x_1        \ddot{x}_2 = -\omega^2x_2

3 Amplitud y fase

4 Amplitud compleja

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