Triángulo en movimiento helicoidal

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)

última version al 12:52 16 nov 2012

Contenido

1 Enunciado
2 EIRMD
3 Aceleración normal
4 Aceleración y ley horaria
- 4.1 Aceleración
- 4.2 Ley horaria

1 Enunciado

El triángulo de vértices A, B y C, constituye un sólido rígido en movimiento respecto del sistema de referencia fijo OXYZ. De dicho movimiento se conocen los siguientes datos:

Los vértices A y B permanecen en todo instante sobre el eje OZ, desplazándose ambos con igual velocidad instantánea: $\vec{v}^A = \vec{v}^B = v(t) \vec{k}$ .
El vértice C se mueve describiendo la hélice $Γ$ , que en el sistema OXYZ está descrita por las ecuaciones paramétricas siguientes (donde $A$ y $b$ son constantes conocidas):

$\vec{r}(\theta)= A\cos\theta\vec{\imath}+A\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}+ \frac{b}{2\pi}\theta\vec{k}$

Indique de forma razonada cuál es el eje instantáneo de rotación y mínimo deslizamiento en el movimiento descrito. Determine el vector velocidad angular en términos de los datos expresados en el enunciado.
Exprese, en función de los datos del enunciado, la componente normal de la aceleración del vértice C en un instante cualquiera.
Para el caso en que $v(t) = v_0\,$ (cte), y $\, b = \pi A$ , calcule la aceleración del vértice C. Determine la ley horaria $s = s(t)\,$ con que el punto C describe su trayectoria.

2 EIRMD

El eje instantáneo de rotación y mínimo deslizamiento se caracteriza porque en cada uno de sus puntos

$\vec{v}^I \parallel \vec{\omega}$

Por otro lado, tenemos que, dados dos puntos cualesquiera del sólido

$\vec{v}^B = \vec{v}^A + \vec{\omega}\times\overrightarrow{AB}$

En este caso en concreto tenemos que las velocidades de A y B son iguales por lo que

$\vec{v}^A = \vec{v}^B \qquad\Rightarrow\qquad \vec{\omega}\times\overrightarrow{AB}=\vec{0}$

Esto quiere decir que $\vec{\omega}$ es paralelo a $\overrightarrow{AB}$ y por tanto

$\vec{\omega}=\omega\vec{k}$

Pero esta misma dirección es la de las velocidades de A y B

$\vec{v}^A = \vec{v}^B = v(t)\vec{k}\parallel \vec{\omega}=\omega \vec{k}$

Por tanto el EIRMD no es otro que el el eje que pasa por A y B: el eje Z.

La velocidad de deslizamiento, común a todos los puntos del sólido, será igual a la componente vertical de la velocidad de A o B

$v_d = v^A=v(t)\,$

Para determinar el vector velocidad angular del sólido, tendremos en cuenta que

$\vec{v}^C=\vec{v}^O + \vec{\omega}\times\overrightarrow{OC}=v(t)\vec{k} + \omega\vec{k}\times\left(A\cos\theta\vec{\imath}+A\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}+ \frac{b}{2\pi}\theta\vec{k}\right)=-\omega A\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\imath}+\omega A\cos\theta\vec{\jmath}+v(t)\vec{k}$

pero también

$\vec{v}^C=\frac{\mathrm{d}\vec{r}^C}{\mathrm{d}t}=\frac{\mathrm{d}\vec{r}^C}{\mathrm{d}\theta}\frac{\mathrm{d}\theta}{\mathrm{d}t}= \left(-A\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\imath}+A\cos\theta\vec{\jmath}+\frac{b}{2\pi}\vec{k}\right)\dot{\theta}$

e igualando componentes en ambas expresiones, se llega a

$\vec{\omega}=\omega\vec{k}=\dot{\theta}\vec{k}=\frac{2\pi v(t)}{b}\vec{k}$

3 Aceleración normal

La aceleración normal de C es igual a

$\vec{a}^C_n = \frac{(v^C)^2}{R_\kappa}\vec{N}$

siendo $R κ$ el radio de curvatura de la trayectoria.

La celeridad de una partícula en un movimiento helicoidal de un sólido es

$v^C = \sqrt{v_d^2 + \omega^2d^2}$

siendo $d$ la distancia de la partícula al eje. Esta distancia es igual a $A$ en este caso. Sustituyendo los valores de la velocidad de deslizamiento y la velocidad angular, obtenemos la rapidez

$v^C = \sqrt{v^2+ \left(\frac{2\pi v}{b}\right)^2A^2} = \frac{v}{b}\sqrt{(2\pi A)^2 + b^2}$

El radio de curvatura de una hélice no es igual a $A$ , el radio del cilindro sobre el que se encuentra, sino que es igual a

$R_\kappa= A + \frac{b^2}{4\pi^2A}=\frac{(2\pi A)^2+b^2}{(2\pi)^2A}$

Reuniendo ambos resultados obtenemos el módulo de la aceleración normal de C

$a^C_n = \frac{((2\pi A)^2 + b^2)(2\pi)^2 Av^2}{b^2((2\pi A)^2 + b^2)}=\frac{(2\pi)^2 A v^2}{b^2}$

Si deseamos esta aceleración normal en forma vectorial, debemos multiplicar por el vector normal a la trayectoria que, para una hélice, es

$\vec{N}=-\cos\theta\vec{\imath}-\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}$

por lo que la aceleración normal es

$\vec{a}^C_n = -\frac{(2\pi)^2v^2A}{b^2}\left(\cos\theta\vec{\imath}+\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}\right)$

4 Aceleración y ley horaria

4.1 Aceleración

Si $v (t) = v 0$ la celeridad del punto C es

$v^C = \frac{\sqrt{(2\pi A)^2+b^2}}{b}\, v_0=\mathrm{cte}$

y teniendo en cuenta que $b=\, \pi A$

$v^C = \sqrt{5}\, v_0=\mathrm{cte}$

Si la celeridad es constante, el movimiento de C es uniforme y su aceleración tangencial nula

$\vec{a}^C_t = \frac{\mathrm{d}v^C}{\mathrm{d}t}\vec{T}=\vec{0}$

y por tanto toda la aceleración es normal, siendo su valor el que ya conocemos

$\vec{a}^C = \vec{a}^C_n = -\frac{4\pi^2v_0^2A}{b^2}\left(\cos\theta\vec{\imath}+\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}\right)$

y sustituyendo $b=\, \pi A$

$\vec{a}^C = \vec{a}^C_n = -\frac{4v_0^2}{A}\left(\cos\theta\vec{\imath}+\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}\right)$

4.2 Ley horaria

La ley horaria es inmediata, puesto que la celeridad es constante

$\frac{\mathrm{d}s}{\mathrm{d}t}=v^C = \sqrt{5}\,v_0$ $\Rightarrow$ $s=s_0+ \sqrt{5}\,v_0 t$

También podemos dar como ley horaria la variación del parámetro $θ$ con el tiempo. Utilizando la relación entre $\dot{\theta}$ y $v (t)$ que se obtuvo al determinar la velocidad angular, se tiene

$\dot{\theta}=\frac{2\pi v_0}{b}=\frac{2v_0}{A}\qquad\Rightarrow\qquad \theta=\theta_0+2\frac{v_0 t}{A}$

cumpliéndose la relación

$s = \frac{\sqrt{5}\, A}{2}\,\theta$

@@ Línea 11: / Línea 11: @@
 # Indique de forma razonada cuál es el eje instantáneo de rotación y mínimo deslizamiento en el movimiento descrito. Determine el vector velocidad angular en términos de los datos expresados en el enunciado.
-# Exprese la componente normal de la aceleración del vértice C en un instante cualquiera, en función de los datos del enunciado.
+# Exprese, en función de los datos del enunciado, la componente normal de la aceleración del vértice C en un instante cualquiera.
-# Para el caso en que <math>v(t) = v_0</math> (cte.), y <math>b = \pi A</math>, calcule la aceleración del vértice C. Determine la ley horaria <math>s = s(t)</math> con que el punto C describe su trayectoria.
+# Para el caso en que <math>v(t) = v_0\,</math> (cte), y <math>\, b = \pi A</math>, calcule la aceleración del vértice C. Determine la ley horaria <math>s = s(t)\,</math> con que el punto C describe su trayectoria.
 ==EIRMD==
@@ Línea 37: / Línea 37: @@
 Por tanto el EIRMD no es otro que el el eje que pasa por A y B: el eje Z.
-La velocidad de deslizamiento, común a todos los puntos del sólido, será igual a la rapidez de A o B
+La velocidad de deslizamiento, común a todos los puntos del sólido, será igual a la componente vertical de la velocidad de A o B
 <center><math>v_d = v^A=v(t)\,</math></center>
-==Aceleración normal==
+Para determinar el vector velocidad angular del sólido, tendremos en cuenta que
-La aceleración normal de C es igual a
-<center><math>\vec{a}^C_n = \frac{(v^C)^2}{R_c}\vec{N}</math></center>
+<center><math>\vec{v}^C=\vec{v}^O + \vec{\omega}\times\overrightarrow{OC}=v(t)\vec{k} + \omega\vec{k}\times\left(A\cos\theta\vec{\imath}+A\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}+ \frac{b}{2\pi}\theta\vec{k}\right)=-\omega A\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\imath}+\omega A\cos\theta\vec{\jmath}+v(t)\vec{k}</math></center>
-siendo <math>R_c</math> el radio de curvatura de la trayectoria.
+pero también
-De la velocidad de C necesitamos la celeridad, pero solo conocemos la componente vertical que es igual a la velocidad de deslizamiento
+<center><math>\vec{v}^C=\frac{\mathrm{d}\vec{r}^C}{\mathrm{d}t}=\frac{\mathrm{d}\vec{r}^C}{\mathrm{d}\theta}\frac{\mathrm{d}\theta}{\mathrm{d}t}=
+\left(-A\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\imath}+A\cos\theta\vec{\jmath}+\frac{b}{2\pi}\vec{k}\right)\dot{\theta}</math></center>
-<center><math>v^C_z = v_d = v(t)\,</math></center>
+e igualando componentes en ambas expresiones, se llega a
-Relacionamos ambas cosas observando que
+<center><math>\vec{\omega}=\omega\vec{k}=\dot{\theta}\vec{k}=\frac{2\pi v(t)}{b}\vec{k}</math></center>
-<center><math>\vec{v}= v\vec{T}</math></center>
+==Aceleración normal==
+La aceleración normal de C es igual a
-siendo el [[Ejemplo_de_movimiento_helicoidal#Triedro_de_Frenet|vector tangente a una hélice]]
+<center><math>\vec{a}^C_n = \frac{(v^C)^2}{R_\kappa}\vec{N}</math></center>
-<center><math>\vec{T}=\frac{\mathrm{d}\vec{r}/\mathrm{d}\theta}{\left|\mathrm{d}\vec{r}/\mathrm{d}\theta\right|}</math></center>
+siendo <math>R_{\kappa}</math> el radio de curvatura de la trayectoria.
-A partir de las ecuaciones paramétricas de la hélice se obtiene el vector tangente
+La celeridad de una partícula en un movimiento helicoidal de un sólido es
-<center><math>\vec{T}=-\frac{2\pi A}{\sqrt{(2\pi A)^2+b^2}}\mathrm{sen}(\theta)\vec{\imath}+\frac{2\pi A}{\sqrt{(2\pi A)^2+b^2}}\cos\theta\vec{\jmath}+\frac{b}{\sqrt{(2\pi A)^2+b^2}}\vec{k}</math></center>
+<center><math>v^C = \sqrt{v_d^2 + \omega^2d^2}</math></center>
-Por tanto la componente vertical de la velocidad de C es
+siendo <math>d</math> la distancia de la partícula al eje. Esta distancia es igual a <math>A</math> en este caso. Sustituyendo los valores de la velocidad de deslizamiento y la velocidad angular, obtenemos la rapidez
-<center><math>v^C_z = v^CT_z = \frac{bv^C}{\sqrt{(2\pi A)^2+b^2}}</math></center>
+<center><math>v^C = \sqrt{v^2+ \left(\frac{2\pi v}{b}\right)^2A^2} = \frac{v}{b}\sqrt{(2\pi A)^2 + b^2}</math></center>
-y de aquí obtenemos la celeridad de C
+El [[Cinemática_del_punto_material_(G.I.T.I.)#Helicoidal|radio de curvatura de una hélice]] no es igual a <math>A</math>, el radio del cilindro sobre el que se encuentra, sino que es igual a
-<center><math>v^C = \frac{\sqrt{(2\pi A)^2+b^2}}{b}v(t)</math></center>
+<center><math>R_\kappa= A + \frac{b^2}{4\pi^2A}=\frac{(2\pi A)^2+b^2}{(2\pi)^2A}</math></center>
-El radio de curvatura de una hélice no es, como pudiera pensarse, igual a <math>A</math>, el radio del cilindro sobre el que se encuentra, sino que es igual a
-<center><math>R_c= \frac{(2\pi A)^2+b^2}{(2\pi^2)A}</math></center>
 Reuniendo ambos resultados obtenemos el módulo de la aceleración normal de C
@@ Línea 80: / Línea 77: @@
 <center><math>a^C_n = \frac{((2\pi A)^2 + b^2)(2\pi)^2 Av^2}{b^2((2\pi A)^2 + b^2)}=\frac{(2\pi)^2 A v^2}{b^2}</math></center>
-Si deseamos esta aceleración normal en forma vectorial, debemos calcular el vector normal a la trayectoria que, para una hélice, es
+Si deseamos esta aceleración normal en forma vectorial, debemos multiplicar por el vector normal a la trayectoria que, para una hélice, es
 <center><math>\vec{N}=-\cos\theta\vec{\imath}-\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}</math></center>
@@ Línea 92: / Línea 89: @@
 Si <math>v(t) = v_0</math> la celeridad del punto C es
-<center><math>v^C = \frac{\sqrt{h^2+R^2}}{h}v_0=\mathrm{cte}</math></center>
+<center><math>v^C = \frac{\sqrt{(2\pi A)^2+b^2}}{b}\, v_0=\mathrm{cte}</math></center>
+y teniendo en cuenta que <math>b=\, \pi A</math>
+<center><math>v^C = \sqrt{5}\, v_0=\mathrm{cte}</math></center>
 Si la celeridad es constante, el movimiento de C es uniforme y su aceleración tangencial nula
@@ Línea 100: / Línea 101: @@
 y por tanto toda la aceleración es normal, siendo su valor el que ya conocemos
-<center><math>\vec{a}^C = \vec{a}^C_n = -\frac{v^2R}{h^2}\left(\cos\theta\vec{\imath}+\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}\right)</math></center>
+<center><math>\vec{a}^C = \vec{a}^C_n = -\frac{4\pi^2v_0^2A}{b^2}\left(\cos\theta\vec{\imath}+\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}\right)</math></center>
+y sustituyendo <math>b=\, \pi A</math>
+<center><math>\vec{a}^C = \vec{a}^C_n = -\frac{4v_0^2}{A}\left(\cos\theta\vec{\imath}+\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\jmath}\right)</math></center>
 ===Ley horaria===
 La ley horaria es inmediata, puesto que la celeridad es constante
-<center><math>\frac{\mathrm{d}s}{\mathrm{d}t}=v^C = \frac{\sqrt{h^2+R^2}}{h}v_0</math>{{tose}}<math>s=s_0+\frac{\sqrt{h^2+R^2}}{h}v_0 t</math></center>
+<center><math>\frac{\mathrm{d}s}{\mathrm{d}t}=v^C = \sqrt{5}\,v_0</math>{{tose}}<math>s=s_0+ \sqrt{5}\,v_0 t</math></center>
-También podemos dar, como ley horaria la variación del parámetro <math>\theta</math> con el tiempo. Para ello observamos que
-<center><math>\vec{v}^C=\frac{\mathrm{d}\vec{r}^C}{\mathrm{d}t}=\frac{\mathrm{d}\vec{r}^C}{\mathrm{d}\theta}\frac{\mathrm{d}\theta}{\mathrm{d}t}=
-\left(-R\,\mathrm{sen}\,\theta\vec{\imath}+R\cos\theta\vec{\jmath}+h\vec{k}\right)\dot{\theta}</math></center>
-Si igualamos la componente z a la velocidad de deslizamiento
+También podemos dar como ley horaria la variación del parámetro <math>\theta</math> con el tiempo. Utilizando la relación entre <math>\dot{\theta}</math> y <math>v(t)</math> que se obtuvo al determinar la velocidad angular, se tiene
-<center><math>h\dot{\theta}=v_0\qquad\Rightarrow\qquad \theta=\theta_0+\frac{v_0}{h}t</math></center>
+<center><math>\dot{\theta}=\frac{2\pi v_0}{b}=\frac{2v_0}{A}\qquad\Rightarrow\qquad \theta=\theta_0+2\frac{v_0 t}{A}</math></center>
 cumpliéndose la relación
-<center><math>s = \sqrt{h^2+R^2}\theta</math></center>
+<center><math>s = \frac{\sqrt{5}\, A}{2}\,\theta</math></center>
+[[Categoría:Problemas de cinemática del sólido rígido]]
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 [[Categoría:Problemas de cinemática del sólido rígido (G.I.T.I.)]]
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1 Enunciado

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4 Aceleración y ley horaria

4.1 Aceleración

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