Diamagnético
De Laplace
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| + | Si se aplica un campo magnético externo, la variación del flujo a través de cada espira induce un cambio en la corriente, según la [[ley de Faraday]]. De acuerdo con la [[ley de Lenz]], la corriente inducida será tal que se opone a la variación del flujo magnético. Puesto que éste ha aumentado, la corriente inducida produce un campo magnético en sentido opuesto. Esto es, el momento magnético debido a la corriente inducida va en sentido opuesto al campo aplicado. Esto es cierto tanto si los electrones giran en un sentido como si giran en el contrario. El resultado es que todos los átomos contribuyen con un dipolo opuesto al campo aplicado, y resulta una magnetización antiparalela al campo. El material se comportará como un diamagnético. | ||
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| + | Si este principio es general, cabe entonces preguntarse por qué todos los materiales no se comportan como diamagnéticos. La razón es que el efecto descrito es muy pequeño. Si, superpuestos a él, existe [[paramagnetismo]] o [[ferromagnetismo]], la contribución diamagnética es despreciable. | ||
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==Comportamiento de un diamagnético== | ==Comportamiento de un diamagnético== | ||
==Levitación diamagnética== | ==Levitación diamagnética== | ||
Revisión de 12:07 11 abr 2009
Contenido |
1 Definición
Poseen una susceptibilidad negativa. En estos materiales, el campo se ve reducido por efecto de la magnetización inducida, que se opone al campo externo. Para casi todos los diamagnéticos 
y puede aproximarse 
.
2 Valores típicos
Algunos ejemplos son
| Material | 105χm | Material | 105χm |
|---|---|---|---|
| Bismuto | -16.6 | Mercurio | -2.9 |
| Plata | -2.6 | Carbono (diamante) | -2.1 |
| Carbono (grafito) | -1.6 | Plomo | -1.8 |
| Cloruro sódico | -1.4 | Cobre | -1.0 |
| Agua | -0.91 | CO2 | -0.0012 |
3 Origen del diamagnetismo
Aunque una explicación correcta del diamagnetismo requiere el uso de mecánica cuántica, puede darse una interpretación cualitativa empleando electromagnetismo clásico.
Según el modelo atómico de Bohr, podemos imaginarnos cada electrón atómico como una pequeña espira de corriente, que llevará asociada un pequeño momento dipolar magnético. En ausencia de campo magnético, la contribución de los electrones que giran en un sentido se cancela con la de los que giran en sentido opuesto y la magnetización será nula.
Si se aplica un campo magnético externo, la variación del flujo a través de cada espira induce un cambio en la corriente, según la ley de Faraday. De acuerdo con la ley de Lenz, la corriente inducida será tal que se opone a la variación del flujo magnético. Puesto que éste ha aumentado, la corriente inducida produce un campo magnético en sentido opuesto. Esto es, el momento magnético debido a la corriente inducida va en sentido opuesto al campo aplicado. Esto es cierto tanto si los electrones giran en un sentido como si giran en el contrario. El resultado es que todos los átomos contribuyen con un dipolo opuesto al campo aplicado, y resulta una magnetización antiparalela al campo. El material se comportará como un diamagnético.
Si este principio es general, cabe entonces preguntarse por qué todos los materiales no se comportan como diamagnéticos. La razón es que el efecto descrito es muy pequeño. Si, superpuestos a él, existe paramagnetismo o ferromagnetismo, la contribución diamagnética es despreciable.
