Campo de una distribución cilíndrica

De Laplace

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	==Solución==		==Solución==
	===Densidad superficial de carga===		===Densidad superficial de carga===
-	Si el campo exterior es nulo, al calcular su flujo a través de una superficie cilíndrica exterior al cilindro de carga el flujo es nulo. Esto quiere decir, por aplicación de la ley de Gauss, que también lo es la carga encerrada en este cilindro	+	Si el campo exterior es nulo, al calcular su flujo a través de una superficie cilíndrica de radio <math>\rho</math> y altura <math>h</math>, exterior al cilindro de carga el flujo es nulo. Esto quiere decir, por aplicación de la ley de Gauss, que también lo es la carga encerrada en este cilindro
	<center><math>0 = \oint\mathbf{E}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}= \frac{Q_\mathrm{int}}{\varepsilon_0}</math></center>		<center><math>0 = \oint\mathbf{E}\cdot\mathrm{d}\mathbf{S}= \frac{Q_\mathrm{int}}{\varepsilon_0}</math></center>
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	<center><math>Q_\mathrm{int}=\int\rho_0\,\mathrm{d}\tau+\int \sigma_s\,\mathrm{d}S+\int(-\rho_0)\mathrm{d}\tau</math></center>		<center><math>Q_\mathrm{int}=\int\rho_0\,\mathrm{d}\tau+\int \sigma_s\,\mathrm{d}S+\int(-\rho_0)\mathrm{d}\tau</math></center>
		+
		+	Como las tres distribuciones son uniformes, la contribución de cada una es igual al integrando multiplicado por el dominio de integración (un cilindro, una superficie cilíndrica y una corona cilíndrica), esto es
		+	<center>
		+	<math>\int \rho_0\,\mathrm{d}\tau = \rho_0 \pi \left(\frac{a}{2}\right)^2 h=\frac{\rho_0\pi a^2h}{4}</math>{{qquad}}<math>\int \left(-\rho_0\right)\,\mathrm{d}\tau = -\rho_0 \pi \left(a^2-\left(\frac{a}{2}\right)^2\right) h = -\frac{3\rho_0\pi a^2h}{4}</math></center>
	===Campo eléctrico===		===Campo eléctrico===

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Revisión de 20:55 15 ene 2009

Contenido 1 Enunciado 2 Solución 2.1 Densidad superficial de carga 2.2 Campo eléctrico 2.3 Diferencia de potencial 2.4 Densidad de energía electrostática

1 Enunciado

Un cilindro de radio a y longitud indefinida, mucho mayor que el radio, está relleno de sendas distribuciones de carga eléctrica de signo opuesto y densidades volumétricas constantes ρ₀ y − ρ₀, según se muestra en la figura. Además, en la superficie de separación entre ambas distribuciones, ρ = a / 2, existe una distribución superficial uniforme de carga.

1. Calcule el valor de dicha densidad superficial de carga si el campo eléctrico es nulo en los puntos exteriores al cilindro
2. Obtenga la expresión del campo eléctrico en todo el espacio
3. Calcule la diferencia de potencial entre el centro de la distribución y la superficie exterior.
4. Halle la densidad de energía electrostática en cualquier punto del espacio, así como la energía almacenada entre dos planos z = 0 y z = h.

2 Solución

2.1 Densidad superficial de carga

Si el campo exterior es nulo, al calcular su flujo a través de una superficie cilíndrica de radio ρ y altura h, exterior al cilindro de carga el flujo es nulo. Esto quiere decir, por aplicación de la ley de Gauss, que también lo es la carga encerrada en este cilindro

A su vez la carga encerrada es la suma de la carga de volumen y de la superficial

Como las tres distribuciones son uniformes, la contribución de cada una es igual al integrando multiplicado por el dominio de integración (un cilindro, una superficie cilíndrica y una corona cilíndrica), esto es

    

2.2 Campo eléctrico

2.3 Diferencia de potencial

2.4 Densidad de energía electrostática