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Fuerzas magnéticas (GIE)

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(→Rectilínea)
(→Rectilínea)
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<center><math>\vec{F}=\int \vec{J}\times\vec{B}\,\mathrm{d}v</math></center>
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Al ser la densidad de corriente uniforme
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Si consideramos un cable, el diferencial de volumen es igual a la sección por la longitud
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lo que nos da la fuerza en función de la intensidad de corriente
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<center><math>\vec{F}=\int \frac{I}{S}\vec{u}\times\vec{B}\,S\,\mathrm{d}l=I\int \mathrm{d}\vec{r}\times\vec{B}</math></center>
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donde podemos sacar la intensidad de la integral, porque es constante a lo largo del cable. También hemos hecho la identificación
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===De forma arbitraria===
===De forma arbitraria===

Revisión de 17:02 13 may 2013

Contenido

1 Fuerza de Lorentz

1.1 Expresión

Según se ve en el tema de electrostática, la fuerza eléctrica sobre una carga puntual en reposo viene dada por

\vec{F}=q\vec{E}(\vec{r})

Sin embargo, si dicha carga se encuentra en movimiento, la experiencia muestra que se ve sometida a una fuerza adicional. Esta fuerza, que llamaremos fuerza magnética, verifica que es:

  • Proporcional a la carga
  • Proporcional al módulo de su velocidad
  • Perpendicular a la velocidad

Con estas condiciones, la fuerza magnética debe ser de la forma

\vec{F}_m=q\vec{v}\times\vec{B}(\vec{r})

siendo \vec{B} un nuevo campo, conocido como campo magnético. La fuerza total sobre una carga puntual es entonces

\vec{F}=q\left(\vec{E}(\vec{r})+\vec{v}\times\vec{B}(\vec{r})\right)

Esta expresión, que es válida en general, tanto para situaciones estáticas como dinámicas, se denomina Fuerza de Lorentz.

1.2 Trabajo magnético nulo

Una propiedad característica de la fuerza magnética sobre una carga magnética es que no realiza trabajo, por siempre normal a la velocidad.

W = \int \vec{F}_m\cdot\mathrm{d}\vec{r}=\int(q\,\vec{v}\times\vec{B})\cdot(\vec{v}\,\mathrm{d}t)= q\int\vec{v}\cdot(\vec{v}\times\vec{B})\,\mathrm{d}t)=0

y por tanto permanece constante la energía cinética de una carga que se mueve en un campo magnético.

En términos de las componentes intrínsecas de la aceleración, tenemos que la fuerza es siempre normal a la velocidad y por tanto la aceleración tangencial es siempre nula

\vec{F}_m=q\,\vec{v}\times\vec{B}\perp\vec{v}   \Rightarrow   a_t=0\,

Si la aceleración tangencial es nula, la rapidez (módulo de la velocidad) permanece constante

0=a_t=\frac{\mathrm{d}v}{\mathrm{d}t}   \Rightarrow   v=|\vec{v}|=\mathrm{cte}

Una rapidez constante implica una energía cinética constante.

Esto quiere decir que una carga puntual que se mueve en el seno de un campo magnético podrá cambiar de dirección de la velocidad (esto es, su movimiento sí será acelerado), pero no se moverá ni más rápido ni más lento en ningún momento.

Hay que destacar que esta conclusión, que el campo magnético no realiza trabajo, es sólo cierta para una carga puntual sometida a la fuerza de Lorentz. Si tenemos una corriente eléctrica (formada por millones de partículas en movimiento) o un dipolo magnético (que también experimenta fuerzas magnéticas) no es cierto que la energía cinética permanezca constante. De hecho, los frenos magnéticos se basan en la disminución de la energía cinética por acción de un campo magnético.

2 Fuerza sobre una corriente lineal

En la naturaleza, raramente se presentan cargas puntuales individualmente. Lo habitual es que formen distribuciones de carga, con miles de millones de ellas en movimientos muy variados. En ese caso, la fuerza magnética sobre una distribución será la resultante de las fuerzas individuales

\vec{F}=\sum_i q_i\left(\vec{v}_i\times\vec{B}(\vec{r}_i)\right)

pero, como en otras ocasiones, este sumatorio no es nada útil, pues no conocemos, ni cuantas cargas hay, ni sus posiciones y velocidades. No obstante, podemos emplear esta expresión para deducir a partir de ellas expresiones más prácticas.

Cuando tenemos una corriente eléctrica, existe un movimiento neto de cargas, con una velocidad promedio en la dirección de la corriente. Si ésta se encuentra inmersa en un campo magnético, aparece una fuerza neta sobre la corriente, que sí puede ser medible.

2.1 Rectilínea

Por simplificar el cálculo, supongamos un segmento rectilíneo de longitud l, sección S por el cual circula una intensidad de corriente I. Esta corriente es producida por una densidad de corriente

\vec{J}=\frac{I}{S}\vec{u}

Supongamos que hay un solo tipo de portadores de carga, de forma que

\vec{J}=NZe\vec{v}

La fuerza magnética sobre un elemento de volumen será la suma de las fuerzas sobre las cargas en movimiento dentro del elemento

\vec{f}_m=NZe\vec{v}\times\vec{B}=\vec{J}\times\vec{B}

Esta es la fuerza sobre un elemento de volumen. La fuerza total será la integral sobre toda la región en la que hay cargas

\vec{F}=\int \vec{J}\times\vec{B}\,\mathrm{d}v

Al ser la densidad de corriente uniforme

Si consideramos un cable, el diferencial de volumen es igual a la sección por la longitud

\mathrm{d}v=S\,\mathrm{d}l

lo que nos da la fuerza en función de la intensidad de corriente

\vec{F}=\int \frac{I}{S}\vec{u}\times\vec{B}\,S\,\mathrm{d}l=I\int \mathrm{d}\vec{r}\times\vec{B}

donde podemos sacar la intensidad de la integral, porque es constante a lo largo del cable. También hemos hecho la identificación

\mathrm{d}\vec{r}\times\vec{B}

2.2 De forma arbitraria

3 Fuerza y par sobre una espira

3.1 Fuerza

3.2 Par

3.3 Momento magnético de una espira

Obtenido de "http://tesla.us.es/wiki/index.php/Fuerzas_magn%C3%A9ticas_(GIE)"

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