Ejercicio de partícula vinculada en equilibrio, Noviembre 2012 (F1 GIA)

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)

Revisión de 20:52 7 ene 2013

Contenido

1 Enunciado
2 Solución

1 Enunciado

El sistema de la figura está formado por dos barras fijas conectadas en el punto

O

y dirigidas, una en la dirección de la vertical gravitatoria

O X

, y otra en una dirección horizontal

O Y

. Una partícula pesada

P

, de masa

m

, se halla ensartada en la barra vertical, pudiendo deslizar por ella sin rozamiento. Un segundo punto material

A

, cuya masa es despreciable, está obligado a moverse siempre en la barra horizontal. Un resorte de longitud natural nula y constante recuperadora

K 1

tiene conectados cada uno de sus extremos a dichos puntos móviles. Un segundo resorte de constante

K 2

y longitud natural

l 0

conecta la partícula sin masa

A

con el punto fijo

O

. Considerando que el rozamiento entre la barra horizontal y la partícula A es también despreciable, determine las posiciones que ocupan las partículas y las fuerzas de reacción vincular que actúan sobre ellas cuando ambas se encuentran en equilibrio.

2 Solución

Consideremos que el sistema se haya en una posición arbitraria en que las partículas $A$ y $P$ , ensartadas en sendos ejes horizontal y vertical, ocupan las posiciones dadas por los vectores posición,

$\overrightarrow{OA}=\vec{r}_A=y\!\ \vec{\jmath}\mathrm{;}\qquad \overrightarrow{OP}=\vec{r}_P=x\!\ \vec{\imath}$

Y para que estas posiciones sean de equilibrio, es condición necesaria que sean nulas cada una de las resultantes de las fuerzas aplicadas sobre las partículas.

2.1 Fuerzas aplicadas en la partícula A

En el enunciado se indica que la partícula insertada en la barra horizontal (perpendicular a la dirección de la gravedad), tiene masa nula o despreciable frente a la de la otra partícula. Por tanto, no hemos de considerar la fuerza peso que actúa sobre dicha partícula: sólo la acción de los resortes y la fuerza de reacción vincular que impide cualquier desplazamiento no compatible con el vínculo geométrico descrito.

La partícula sólo puede desplazarse a lo largo de la barra horizontal que hemos identificado con el eje $O Y$ . Por tanto, aplicamos el principio de liberación y consideramos la existencia de una fuerza de reacción vincular $\vec{\Phi}_A$ que sólo permite dichos desplazamientos:

$A\in OY\quad\Longrightarrow\quad\delta\vec{r}_A=\delta y\!\ \vec{\jmath}\!\ \perp\!\ \vec{\Phi}_A=\Phi_x^A\!\ \vec{\imath}+ \Phi_z^A\!\ \vec{k}$

En el enunciado que indica que los rozamientos entre partículas y barras son despreciables; es decir, los vínculos son geométricos y lisos, por lo que la anterior fuerza de reacción vincular caracteriza completamenta el contacto entre la barra horizontal y la partícula $A$ .

El resorte de constante recuperadora $K 1$ tienen longitud natural despreciable y sus extremos conectados a ambas partículas. Por tanto, la fuerza que ejerce sobre la partícula $A$ es:

$\vec{F}_1(A)=K_1\!\ \overrightarrow{AP}=K_1 \left[\vec{r}_P-\vec{r}_A\right]=K_1 \left(x\!\ \vec{\imath}-y\!\ \vec{\jmath}\!\ \right)$

El segundo resorte tiene sus extremos conectado al punto fijo $O$ y a la partícula $A$ , y su longitud natural tiene un valor $l 0$ , no nulo. Así, la fuerza que ejerce sobre esta partícula es:

$\vec{F}_2(A)=K_2\!\ \bigg(|\overrightarrow{OA}|-l_0\bigg)\!\ \frac{\overrightarrow{AO}}{|\overrightarrow{OA}|}=K_2 \!\ \big(l_0-y\big) \!\ \vec{\jmath}$

2.2 Fuerzas aplicadas en la partícula P

Se trata también de una partícula sometida a un vínculo geométrico, bilateral y liso, consistente en permanecer siempre sobre el eje vertical. Para aplicar el principio de liberación en este partícula consideramos una fuerza de reacción vicnular que impide todo desplazamiento no compatible la restricción descrita:

$P\in OX\quad\Longrightarrow\quad\delta\vec{r}_P=\delta x\!\ \vec{\imath}\!\ \perp\!\ \vec{\Phi}_P=\Phi_y^P\!\ \vec{\jmath}+ \Phi_z^P\!\ \vec{k}$

Además, hay dos fuerzas activas aplicadas a esta partícula: la fuerza peso, que describe la interacción gravitatoria sobre esta partícula de masa $m$ , y la fuerza de constante recuperadora $K 1$ . Ésta actúa sobre el extremo $P$ de manera que el resorte recupere su longitud natural nula:

$\vec{P}=m\!\ \vec{g}=mg\!\ \vec{\imath}\mathrm{;}\qquad\vec{F}_1(P)=K_1\!\ \overrightarrow{PA}=K_1 \left(x\!\ \vec{\imath}-y\!\ \vec{\jmath}\!\ \right)=-\vec{F}_1(A)$

Es decir, las respectivas fuerzas que ejerce este resorte en sus extremos son opuestas, tal como establece el principio de acción y reacción.

2.3 Equilibrio del sistema

El sistema estará en equilibrio cuando todas sus partes se hallen en dicho estado. Es decir, cada una de los dos partículas debe estar en equilibrio, para lo cual es condición necesaria que las resultantes de las fuerzas aplicadas sobre cada una de ellas sean nulas:

$\vec{r}_A\big\rfloor_\mathrm{eq}=y_\mathrm{eq}\!\ \vec{\jmath}=\overrightarrow{OA}_\mathrm{eq}\mathrm{,}\;\;\mathrm{cte.}\quad\Longrightarrow\quad \vec{F}_1(A_\mathrm{eq})+\vec{F}_2(A_\mathrm{eq})+\vec{\Phi}_A^\mathrm{eq}=\vec{0}\quad\longleftrightarrow\quad\left\{\begin{array}{l}\displaystyle K_1x_\mathrm{eq}+\Phi_x^A=0\\ \\ -K_1y_\mathrm{eq}+K_2(l_0-y_\mathrm{eq})=0\\ \\ \Phi_z^A=0\end{array}\right.$

$\vec{r}_P\big\rfloor_\mathrm{eq}=a_\mathrm{eq}\!\ \vec{\imath}=\overrightarrow{OP}_\mathrm{eq}\mathrm{,}\;\;\mathrm{cte.}\quad\Longrightarrow\quad \vec{F}_1(P_\mathrm{eq})+\vec{P}+\vec{\Phi}_P^\mathrm{eq}=\vec{0}\quad\longleftrightarrow\quad\left\{\begin{array}{l}\displaystyle -K_1x_\mathrm{eq}+mg=0\\ \\ K_1y_\mathrm{eq}+\Phi_y^P=0\\ \\ \Phi_z^P=0\end{array}\right.$

Este sistema de seis ecuaciones permite determinar tanto las posiciones de equilibrio, como los valores de las fuerzas de reacción vincular que actúan sobre las partículas en dichas posiciones. De las ecuaciones segunda, quinta y sexta, se obtiene:

$y_\mathrm{eq}=\frac{K_2}{K_1+K_2}\ l_0$ $\Rightarrow$ No se pudo entender (Falta el ejecutable de <strong>texvc</strong>. Por favor, lea <em>math/README</em> para configurarlo.): \begin{array}{l}\displaystyle \vec{r}_P\big\floor_\mathrm{eq}=\frac{K_2}{K_1+K_2}\ l_0\!\ \vec{\jmath}\\ \\ \vec{\Phi}_P^\mathrm{eq}=\end{array}

@@ Línea 52: / Línea 52: @@
 \Phi_z^P=0\end{array}\right.</math></center>
-Este sistema de seis ecuaciones permite determinar tanto las posiciones de equilibrio, como los valores de las fuerzas de reacción vincular que actúan sobre las partículas en dichas posiciones. De las ecuaciones segunda,
+Este sistema de seis ecuaciones permite determinar tanto las posiciones de equilibrio, como los valores de las fuerzas de reacción vincular que actúan sobre las partículas en dichas posiciones. De las ecuaciones segunda, quinta
+y sexta, se obtiene:
+<center><math>y_\mathrm{eq}=\frac{K_2}{K_1+K_2}\ l_0</math>{{qquad}}{{tose}}{{qquad}}<math>\begin{array}{l}\displaystyle \vec{r}_P\big\floor_\mathrm{eq}=\frac{K_2}{K_1+K_2}\ l_0\!\ \vec{\jmath}\\ \\
+\vec{\Phi}_P^\mathrm{eq}=\end{array}</math></center>

Ejercicio de partícula vinculada en equilibrio, Noviembre 2012 (F1 GIA)

De Laplace

Revisión de 20:52 7 ene 2013

Contenido

1 Enunciado

2 Solución

2.1 Fuerzas aplicadas en la partícula A

2.2 Fuerzas aplicadas en la partícula P

2.3 Equilibrio del sistema

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