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Campo de distribuciones con simetría esférica

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(→Una superficie esférica)
Línea 83: Línea 83:
<center><math>\vec{E}=\begin{cases} \vec{0} & r < R \\ & \\ \displaystyle\frac{Q}{4\pi\varepsilon_0 r^2}\vec{u}_r & r > R \end{cases}</math></center>
<center><math>\vec{E}=\begin{cases} \vec{0} & r < R \\ & \\ \displaystyle\frac{Q}{4\pi\varepsilon_0 r^2}\vec{u}_r & r > R \end{cases}</math></center>
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En palabras este resultado nos dice que el campo eléctrico creado por una superficie esférica uniformemente cargada es nulo en su interior y en el exterior es equivalente al de una carga puntual situada en el centro de la esfera y cuyo valor es el de la carga total.
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Puesto que la ley de Gauss es aplicable también al campo gravitatorio, esto quiere decir que en un hipotético planeta hueco, el campo gravitatorio sería nulo, es decir que no podría haber habitantes caminando por el interior, pegados al suelo por el otro lado, sino que en todo caso flotarían en el interior.
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El campo eléctrico de una superficie cargada posee un salto en la superficie, como ocurre siempre que hay una superficie cargada. El valor del salto es
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<center><math>\vec{E}(R^+)-\vec{E}(R^-) = \frac{Q}{4\pi\varepsilon_0R^2}\vec{u}_r -\vec{0}= \frac{Q}{4\pi\varepsilon_0R^2}\vec{u}_r = \frac{\sigma_0}{\varepsilon_0}\vec{u}_r</math></center>
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donde
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<center><math>\sigma_0=\frac{Q}{4\pi R^2}</math></center>
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es la densidad de carga en la superficie de la esfera.
==Dos superficies concéntricas con cargas opuestas==
==Dos superficies concéntricas con cargas opuestas==

Revisión de 13:09 26 abr 2012

Contenido

1 Enunciado

Con ayuda de la ley de Gauss, calcule el campo eléctrico en todos los puntos del espacio para las siguientes distribuciones con simetría esférica:

  1. Una carga puntual q.
  2. Una superficie esférica de radio a que almacena una carga Q distribuida uniformemente.
  3. Dos superficies esféricas concéntricas, de radios a y b (a < b) que almacenan respectivamente cargas + Q y − Q, distribuidas uniformemente.
  4. Dos superficies esféricas concéntricas, de radios a y b (a < b) cargadas respectivamente con densidades superficiales uniformes + σ0 y − σ0.
  5. Una esfera maciza de radio R que almacena una carga Q distribuida uniformemente en su volumen.
  6. Una esfera maciza de radio R con una densidad de carga dependiente de la distancia al centro como
\rho(r) = A(R-2r)\qquad\qquad (r < R)

2 Introducción

La ley de Gauss establece que el flujo del campo eléctrico a través de una superficie cerrada es proporcional a la carga encerrada en su interior

\oint \vec{E}\cdot\mathrm{d}\vec{S}=\frac{Q_\mathrm{int}}{\varepsilon_0}

siendo \varepsilon_0 una constante universal conocida como permitividad del vacío.

La ley de Gauss, aunque siempre es cierta, no siempre es útil como herramienta para hallar el campo eléctrico. La razón es que del valor de una integral definida no se deduce el valor del integrando (existen infinitas funciones diferentes que tienen la misma integral definida en un dominio dado).

Existe un caso, no obstante, en que la ley de Gauss permite obtener el campo eléctrico. Si la distribución de carga posee simetría esférica o de revolución, de manera que se ve igual desde todas las direcciones, el campo eléctrico que produce va en la dirección radial y depende solo de la distancia al centro de la distribución

\vec{E}(\vec{r})=E(r)\vec{u}_r

Este es el caso, por ejemplo, de una carga puntual.

Hay que remarcar que no todas las distribuciones de carga en una esfera poseen simetría esférica. Por ejemplo, una esfera cargada positivamente en su hemisferio “norte” y negativamente en el “sur” no posee simetría esférica, ya que no todas las direcciones son equivalentes. No se ve lo mismo desde el norte que desde el sur o desde el ecuador.

Suponiendo que sí existe simetría esférica, el flujo del campo eléctrico a través de una superficie esférica puede hallarse explícitamente. Si toamos una superficie esférica de radio r concéntrica con la distribución, el diferencial de superficie, ortogonal a ésta, va en la dirección radial

\mathrm{d}\vec{S}=\mathrm{d}S\,\vec{u}_r

Por ello, el flujo se reduce a una integral de un escalar

\oint \vec{E}\cdot\mathrm{d}\vec{S}=\oint (E(r)\vec{u}_r)\cdot(\mathrm{d}S\,\vec{u}_r)=\oint E(r)\mathrm{d}S

Ahora bien, dado que la superficie de integración es una esfera, todos sus puntos se encuentran a la misma distancia del centro y por tanto, el valor de la componente radial del campo, E(r), tiene el mismo valor para todos ellos y puede extraerse de la integral

\oint E(r)\mathrm{d}S = E(r)\oint \mathrm{d}S= 4\pi r^2 E(r)

Hay que recordar que el campo no es el mismo para todos los puntos de la superficie esférica, ya que su dirección y sentido cambian de un punto a otro. Lo que es constante es el valor de su módulo.

Llevando esto a la ley de Gauss nos queda

4\pi r^2 E = \frac{Q_\mathrm{int}(r)}{\varepsilon_0} \qquad\Rightarrow\qquad \vec{E}=\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\,\frac{Q_\mathrm{int}(r)}{r^2}\vec{u}_r

Por tanto, para los sistemas con simetría esférica (y solo para ellos) el campo para cada distancia del centro equivale al de una carga puntual cuyo valor es igual al de toda la carga contenida en el volumen r' < r.

Para analizar las distribuciones siguientes solo hay que hallar Qint(r) en cada caso.

3 Una carga puntual

El sistema más simple es el de una carga puntual. En este caso, todas las superficies esféricas concéntricas envuelven la misma carga

Q_\mathrm{int}(r) = q \qquad (r > 0)

y el campo producido por la carga vale

\vec{E}=\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\,\frac{q}{r^2}\vec{u}_r\qquad (r>0)

4 Una superficie esférica

Para una superficie esférica cargada tenemos dos casos: un punto en el volumen interior, o en el exterior.

Punto exterior

Si consideramos una superficie esférica de radio r > R, la carga contenida por ella es toda la de la esfera,

Q_\mathrm{int} = Q\qquad (r>R)
por lo que
\vec{E}=\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\,\frac{Q}{r^2}\vec{u}_r\qquad (r>R)
Punto interior
Si tomamos una superficie esférica concéntrica con la de la carga, pero interior a ella, la carga que encerramos es nula
Q_\mathrm{int}=0\qquad (r < R)
por lo que el campo en el interior de la esfera es nulo
\vec{E}=\vec{0}\qquad (r < R)

Reuniendo los dos resultados

\vec{E}=\begin{cases} \vec{0} & r < R \\ & \\ \displaystyle\frac{Q}{4\pi\varepsilon_0 r^2}\vec{u}_r & r > R \end{cases}

En palabras este resultado nos dice que el campo eléctrico creado por una superficie esférica uniformemente cargada es nulo en su interior y en el exterior es equivalente al de una carga puntual situada en el centro de la esfera y cuyo valor es el de la carga total.

Puesto que la ley de Gauss es aplicable también al campo gravitatorio, esto quiere decir que en un hipotético planeta hueco, el campo gravitatorio sería nulo, es decir que no podría haber habitantes caminando por el interior, pegados al suelo por el otro lado, sino que en todo caso flotarían en el interior.

El campo eléctrico de una superficie cargada posee un salto en la superficie, como ocurre siempre que hay una superficie cargada. El valor del salto es

\vec{E}(R^+)-\vec{E}(R^-) = \frac{Q}{4\pi\varepsilon_0R^2}\vec{u}_r -\vec{0}= \frac{Q}{4\pi\varepsilon_0R^2}\vec{u}_r = \frac{\sigma_0}{\varepsilon_0}\vec{u}_r

donde

\sigma_0=\frac{Q}{4\pi R^2}

es la densidad de carga en la superficie de la esfera.

5 Dos superficies concéntricas con cargas opuestas

6 Dos superficies concéntricas con densidades opuestas

7 Una esfera maciza cargada uniformemente

8 Una esfera con densidad no uniforme

Obtenido de "http://tesla.us.es/wiki/index.php/Campo_de_distribuciones_con_simetr%C3%ADa_esf%C3%A9rica"

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