Cuestión de cinemática, Noviembre 2011

De Laplace

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	==Solución==		==Solución==
-	===Ecuación paramétrica de la trayectoria <math>\Gamma</math>.===	+	===Ecuación paramétrica de la trayectoria===
-	Obtendremos la ecuación paramétrica de la trayectoria seguida por el punto <math>P</math>, en términos de la variable geométrica que describe el movimiento de rotación del disco alrededor del punto <math>O</math>: el ángulo <math>\theta</math>. Para ello, descompondremos el radiovector que indica la posición de <math>P</math> respecto de <math>O</math>, en la suma de varios segmentos orientados de descripción sencilla:	+	Obtendremos la ecuación paramétrica de la trayectoria <math>\Gamma</math> seguida por el punto <math>P</math>, en términos de la variable geométrica que describe el movimiento de rotación del disco alrededor del punto <math>O</math>: el ángulo <math>\theta</math>. Para ello, descompondremos el radiovector que indica la posición de <math>P</math> respecto de <math>O</math>, en la suma de varios segmentos orientados de descripción sencilla:
	[[Archivo:cinem_nov_11_a.gif|left]]<center><math>\vec{r}=\overrightarrow{OP}=\overrightarrow{OC}+\overrightarrow{CA}+\overrightarrow{AP}</math></center>		[[Archivo:cinem_nov_11_a.gif|left]]<center><math>\vec{r}=\overrightarrow{OP}=\overrightarrow{OC}+\overrightarrow{CA}+\overrightarrow{AP}</math></center>
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	R\ [\ \vec{\imath} - l(\theta)\ \vec{\jmath}\ ] </math>{{tose}}<math style="border:solid purple 2px;padding:10px">\Gamma:\vec{r}(\theta)=R\ (1+\cos\theta )\  \vec{\imath}\ + R\ ( \mathrm{sen}\!\ \theta + \theta - \pi )\ \vec{\jmath}		R\ [\ \vec{\imath} - l(\theta)\ \vec{\jmath}\ ] </math>{{tose}}<math style="border:solid purple 2px;padding:10px">\Gamma:\vec{r}(\theta)=R\ (1+\cos\theta )\  \vec{\imath}\ + R\ ( \mathrm{sen}\!\ \theta + \theta - \pi )\ \vec{\jmath}
	</math></center>		</math></center>
		+
		+	===Ley horaria===
		+	Para completar la descripción del movimiento de la partícula <math>P</math> hemos de determinar la ley horaria. Y puesto que la trayectoria se ha descrito en términos del ángulo <math>\theta</math> que forma el diámetro <math>\overline{OD}</math> del disco con la horizontal <math>OX</math>, lo más inmediato es obtener la ley horaria <math>\theta(t)</math> para dicho parámetro geométrico.

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Revisión de 17:40 24 nov 2011

Contenido 1 Enunciado 2 Solución 2.1 Ecuación paramétrica de la trayectoria 2.2 Ley horaria

1 Enunciado

El mecanismo de la figura consiste en un disco de radio R, siempre contenido en el plano vertical OXY, que se mueve girando alrededor de un punto de su perímetro que coincide con el origen O del sistema de referencia. El movimiento del disco está descrito por la ley horaria θ(t) para el ángulo (medido en radianes) que forma el diámetro con la dirección horizontal OX. Se considera que el sistema parte de la posición inicial θ = 0. En el punto D hay conectada una cuerda flexible e inextensible de longitud L = πR que, cuando el disco gira, se va enrollando sobre su contorno, finalizando el proceso cuando θ = π. Además, un punto material pesado P hace que el tramo de cuerda no enrollado siempre penda verticalmente.

1. Obtenga la ecuación paramétrica de la trayectoria Γ.
2. El extremo D del diámetro realiza un movimiento circular uniforme, siendo su aceleración . ¿Cómo es la correspondiente ley horaria para el ángulo θ?
3. Calcule la expresión de la componente intrínseca de la velocidad de la partícula P.
4. Aceleración tangencial del punto P.
5. Radio de curvatura de la trayectoria de P en el punto de inicial.

2 Solución

2.1 Ecuación paramétrica de la trayectoria

Obtendremos la ecuación paramétrica de la trayectoria Γ seguida por el punto P, en términos de la variable geométrica que describe el movimiento de rotación del disco alrededor del punto O: el ángulo θ. Para ello, descompondremos el radiovector que indica la posición de P respecto de O, en la suma de varios segmentos orientados de descripción sencilla:

El segmento orientado coincide con el tramo de cuerda desenrollada que pende verticalmente. En el sistema de referencia adoptado, la dirección vertical está indicada por el unitario . Por otra parte, este segmento es tangente al disco en el punto A y, por tanto, perpendicular a la dirección radial que, en consecuencia, es horizontal y paralela a la . Finalmente, el segmento es un radio del disco y forma un ángulo θ con la dirección horizontal OX. Se tendrá, por tanto:

donde l(θ) es la longitud del tramo de cuerda desenrollado que, obviamente, dependerá de la posición del disco (y, por tanto, del ángulo θ). Concretamente, esta longitud será igual a la longitud total de la cuerda menos la del trozo enrollado en el arco de circunferencia comprendido entre los puntos D y A. Obsérvese que el ángulo que abarca a dicho arco es también θ, por lo que:

Podemos obtener así la expresión paramétrica de la curva Γ en términos del ángulo θ:

      

2.2 Ley horaria

Para completar la descripción del movimiento de la partícula P hemos de determinar la ley horaria. Y puesto que la trayectoria se ha descrito en términos del ángulo θ que forma el diámetro del disco con la horizontal OX, lo más inmediato es obtener la ley horaria θ(t) para dicho parámetro geométrico.