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Cuatro planos conductores paralelos

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(→Variación en la energía)
(→Cargas y potenciales iniciales)
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===Cargas y potenciales iniciales===
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que nos da las capacidades y autocapacidades, <math>\overline{C}_{ij}</math>, las cuales nos permiten calcular los coeficientes de capacidad, <math>C_{ij}\,</math>.
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El circuito equivalente al sistema está formado, de entrada, por cuatro nodos correspondientes a cada conductor.
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Entre cada dos nodos consecutivos habrá un condensador, que al despreciar los efectos de borde (pues <math>L\gg a</math>) tienen por valores los de condensadores planos:
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No lo habrá entre placas que estén separados por otra placa, ya que estarán apantallados. Así, no habrá condensador que una el conductor 1 con el 3 o el 4, ni el 2 con el 4.
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Aparte habría que añadir un condensador entre cada nodo y tierra. De nuevo, estarán ausentes los de aquellos nodos de los cuales no pueda haber líneas que vayan al infinito. Estos son el 2 y el 3, que se encuentran apantallados por el 1 y el 4. Si estarían los correspondientes a estos dos, <math>\overline{C}_{11}</math> y <math>\overline{C}_{44}</math>. No conocemos los valores de estas cantidades, pero, como veremos, esto no constituye un problema.
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Aparte de los condensadores, tenemos que añadir una conexión a una fuente por cada conductor que esté a potencial fijado. Éstos son el 1 y el 4, que están a tierra. Ahora bien, al fijar en cero el potencial de estos dos nodos y ser nulo el potencial del infinito, estamos efectivamente cortocircuitando los condensadores <math>\overline{C}_{11}</math> y <math>\overline{C}_{44}</math>. Estos condensadores estarán descargados en todo instante y no afectarán a ningún resultado. Podemos, por tanto, limitarnos a considerar los tres condensadores planos cuyas capacidades son conocidas.
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Aparte de los generadores de tensión, tenemos los generadores de carga conectados a cada nodo cuya carga este fijada. Estos son el nodo 2, que almacena una carga <math>Q</math> y el 3, que está descargado. Por ser el  conductor 3 uno aislado y descargado, podemos omitir el generador de carga correspondiente.
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Por tanto, el sistema se compone de tres condensadores, dos conexiones a tierra y un generador de carga.
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Las relaciones entre las cargas y los potenciales las obtenemos sumando las cargas de los distintos condensadores unidos a cada nodo. Esto nos da las relaciones
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donde ya hemos sustituido directamente los cuatro datos
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y hemos simplificado las expresiones usando la abreviatura <math>C=\varepsilon_0 L^2/a</math>.
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Del sistema anterior, la segunda y la tercera ecuación proporcionan un sistema de dos ecuaciones con dos incógnitas, <math>V_2</math> y <math>V_3</math>, que podemos escribir como<center>
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<math>Q = \frac{C}{3}\left(4V_2-V_3\right)</math>
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Conocidos estos dos potenciales hallamos las cargas de los conductores exteriores
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La carga total del sistema es nula
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como corresponde a que en el exterior del sistema no haya campo eléctrico.
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===Campo eléctrico inicial===
===Campo eléctrico inicial===
===Estado tras la conexión===
===Estado tras la conexión===

Revisión de 21:50 2 jul 2008

Contenido

1 Enunciado

Se tiene un sistema formado por cuatro placas conductoras, todas ellas cuadradas y de lado L, situadas paralelamente. Las distancias entre placas consecutivas son, respectivamente, a, 3a y 2a (a\ll L).

Las placas exteriores se encuentran a tierra en todo instante.

  1. Inicialmente la segunda placa almacena una carga Q, mientras que la tercera está aislada y descargada. determine el potencial al que se encuentra cada placa, así como la carga que almacena cada una.
  2. Para el caso anterior, determine el campo eléctrico en todos los puntos entre las placas.
  3. Si ahora se conectan las dos placas intermedias, ¿cómo cambian las cargas y los potenciales de las distintas placas? ¿Y los campos eléctricos entre las placas?
  4. Determine la variación de energía entre el estado anterior y el posterior a la conexión.

2 Solución

2.1 Cargas y potenciales iniciales

Existen dos formas alternativas de enfocar este problema: relacionar directamente las cargas con los potenciales a través de los coeficientes de capacidad, o bien analizar y resolver el circuito equivalente.

En ambos casos, interesa describir el circuito equivalente al sistema, que nos da las capacidades y autocapacidades, \overline{C}_{ij}, las cuales nos permiten calcular los coeficientes de capacidad, C_{ij}\,.

2.1.1 Empleando los coeficientes de capacidad

El circuito equivalente al sistema está formado, de entrada, por cuatro nodos correspondientes a cada conductor.

Entre cada dos nodos consecutivos habrá un condensador, que al despreciar los efectos de borde (pues L\gg a) tienen por valores los de condensadores planos:

\overline{C}_{12} = \frac{\varepsilon_0 L^2}{a}\equiv C{{qquad}    \overline{C}_{23} = \frac{\varepsilon_0 L^2}{3a}=\frac{C}{3}        \overline{C}_{3a} = \frac{\varepsilon_0 L^2}{2a}=\frac{C}{2}

No lo habrá entre placas que estén separados por otra placa, ya que estarán apantallados. Así, no habrá condensador que una el conductor 1 con el 3 o el 4, ni el 2 con el 4.

Aparte habría que añadir un condensador entre cada nodo y tierra. De nuevo, estarán ausentes los de aquellos nodos de los cuales no pueda haber líneas que vayan al infinito. Estos son el 2 y el 3, que se encuentran apantallados por el 1 y el 4. Si estarían los correspondientes a estos dos, \overline{C}_{11} y \overline{C}_{44}. No conocemos los valores de estas cantidades, pero, como veremos, esto no constituye un problema.

Aparte de los condensadores, tenemos que añadir una conexión a una fuente por cada conductor que esté a potencial fijado. Éstos son el 1 y el 4, que están a tierra. Ahora bien, al fijar en cero el potencial de estos dos nodos y ser nulo el potencial del infinito, estamos efectivamente cortocircuitando los condensadores \overline{C}_{11} y \overline{C}_{44}. Estos condensadores estarán descargados en todo instante y no afectarán a ningún resultado. Podemos, por tanto, limitarnos a considerar los tres condensadores planos cuyas capacidades son conocidas.

Aparte de los generadores de tensión, tenemos los generadores de carga conectados a cada nodo cuya carga este fijada. Estos son el nodo 2, que almacena una carga Q y el 3, que está descargado. Por ser el conductor 3 uno aislado y descargado, podemos omitir el generador de carga correspondiente.

Por tanto, el sistema se compone de tres condensadores, dos conexiones a tierra y un generador de carga.

Las relaciones entre las cargas y los potenciales las obtenemos sumando las cargas de los distintos condensadores unidos a cada nodo. Esto nos da las relaciones

Q_1 = \overline{C}_{12}\left(0-V_2\right)= -CV_2

     Q = \overline{C}_{12}\left(V_2-0\right)+\overline{C}_{23}(V_2-V_3) = C\left(V_2+\frac{1}{3}(V_2-V_3)\right)      0 = \overline{C}_{23}\left(V_3-V_2\right)+\overline{C}_{34}(V_3) = C\left(\frac{1}{3}(V_3-V_2)+\frac{1}{2}V_3\right)     

Q_4 =\overline{C}_{34}(0-V_3) =-\frac{C}{2}V_3

donde ya hemos sustituido directamente los cuatro datos

V_1=V_4=0\,    Q_2=Q\,    Q_3=0\,

y hemos simplificado las expresiones usando la abreviatura C=\varepsilon_0 L^2/a.

Del sistema anterior, la segunda y la tercera ecuación proporcionan un sistema de dos ecuaciones con dos incógnitas, V2 y V3, que podemos escribir como

Q = \frac{C}{3}\left(4V_2-V_3\right)     

0 = \frac{C}{6}\left(5V_3-2V_2\right)

De la segunda obtenemos que

V_3 = \frac{2}{5}V_2

y sustituyendo en la primera

Q = \frac{C}{3}\left(4V_2-\frac{2}{5}V_2\right)

   \Rightarrow    V_2 = \frac{5Q}{6C} = \frac{5aQ}{6\varepsilon_0 L^2}    \Rightarrow   

V_3 = \frac{Q}{3C} =\frac{aQ}{3\varepsilon_0 L^2}

Conocidos estos dos potenciales hallamos las cargas de los conductores exteriores

Q_1 = -CV_2 = -\frac{5Q}{6}

    

Q_4 = -\frac{C}{2}V_3=-\frac{Q}{6}

La carga total del sistema es nula

Q_1+Q_2+Q_3+Q_4=-\frac{5Q}{6}+Q+0-\frac{Q}{6}=0

como corresponde a que en el exterior del sistema no haya campo eléctrico.

2.2 Campo eléctrico inicial

2.3 Estado tras la conexión

2.3.1 Cargas y potenciales

2.3.2 Campo eléctrico

2.4 Variación en la energía

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