Dos rodillos con deslizamiento

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)

Revisión de 14:40 12 dic 2010

Contenido

1 Enunciado
2 Velocidades angulares
3 Velocidad de deslizamiento
4 Centro instantáneo de rotación
- 4.1 Método analítico
- 4.2 Método geométrico

1 Enunciado

Un rodillo de radio $R=60\,\mathrm{cm}$ (sólido “0”) rueda sin deslizar sobre un suelo horizontal “1” de forma que su centro C avanza con una celeridad constante $v_0=30\,\mathrm{cm}/\mathrm{s}$ respecto al suelo. En su marcha, este rodillo empuja a un segundo rodillo de radio $r=15\,\mathrm{cm}$ (sólido “2”), que se ve obligado a rodar sin deslizar sobre el mismo suelo, manteniéndose tangente al primer rodillo (ver figura).

Calcule las velocidades angulares $\vec{\omega}_{21}$ , $\vec{\omega}_{01}$ y $\vec{\omega}_{20}$ .
Halle la velocidad relativa de deslizamiento en el punto A de contacto entre los dos sólidos $\vec{v}^A_{20}$ . ¿Cuál es la rapidez de este deslizamiento?
Determine la posición del centro instantáneo de rotación $I 20$ por los procedimientos siguientes: (i) analíticamente (con ayuda del resultado del apartado anterior); (ii) gráficamente (sugerencia: introduzca previamente un cuarto sólido consistente en una varilla BC articulada a los centros de ambos rodillos).

2 Velocidades angulares

2.1 Movimiento {01}

El movimiento {01} es uno de rodadura sin deslizamiento alrededor del punto O de contacto del rodillo 0 con el suelo 1. La velocidad del punto C en este movimiento es igual a

$\vec{v}^C_{01}=\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{OC}$

donde

$\vec{v}^C_{01}=v_0\vec{\imath}$ $\vec{\omega}_{01}=\omega_{01}\vec{k}$ $\overrightarrow{OC}=R\vec{\jmath}$

Sustituyendo en la expresión anterior

$v_0\vec{\imath}=(\omega_{01}\vec{k})\times(R\vec{\jmath})=-\omega_{01}R\vec{\imath}$

de donde

$\omega_{01}=-\frac{v_0}{R}=-\frac{30\,\mathrm{cm}/\mathrm{s}}{60\,\mathrm{cm}}= -0.5\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$

2.2 Movimiento {21}

Al ser empujado por el rodillo 0, el centro del rodillo 2 se ve forzado a avanzar con la misma rapidez, de forma que

$\vec{v}^B_{21}=v_0\vec{\imath}$

Al rodar sin deslizar sobre la superficie horizontal, el rodillo 2 efectúa un movimiento {21} de rotación en torno al punto D de contacto del rodillo con el suelo. Operando del mismo modo que en el caso anterior obtenemos

$\omega_{21}=-\frac{v_0}{r} = -2.0\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$

2.3 Movimiento {20}

La velocidad angular con la que un rodillo gira respecto al otro la obtenemos aplicando la ley de composición de las velocidades angulares

$\omega_{20}=\omega_{21}+\omega_{10}=\omega_{21}-\omega_{01}=-1.5\,\frac{\mathrm{rad}}{\mathrm{s}}$

3 Velocidad de deslizamiento

El contacto entre los dos rodillos no es solo de rodadura, sino también de deslizamiento. En el punto en que son tangentes, el punto A del rodillo 0 se está moviendo hacia abajo, mientras que el punto A del rodillo 2 lo hace hacia arriba, con lo que existe una cierta velocidad relativa. El valor de esta velocidad es

$\vec{v}^A_{20} =\vec{v}^A_{21}-\vec{v}^A_{01}$

La velocidad del punto A en el movimiento {21} es igual a

$\vec{v}^A_{21}=\vec{v}^B_{21}+\vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{BA}$

El vector de posición relativo cumple la relación de proporcionalidad

$\overrightarrow{BA}=-\frac{r}{R+r}\overrightarrow{CB}= -\frac{\overrightarrow{CB}}{5.0}$

siendo el vector de posición relativo entre los ejes de la forma

$\overrightarrow{CB}=d\vec{\imath}-(R-r)\vec{\jmath}$

La distancia $d$ entre los puntos de contacto la obtenemos por aplicación del teorema de Pitágoras

$d^2+(R-r)^2 = (R+r)^2\,$ $\Rightarrow$ $d=2\sqrt{Rr}=60\,\mathrm{cm}$

lo que nos da

$\overrightarrow{BA}=(-12\vec{\imath}+9\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}$

y la velocidad

$\vec{v}^A_{21}=\left(30\vec{\imath}+ (-2.0\vec{k})\times(-12\vec{\imath}+9\vec{\jmath})\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}= \left(48\vec{\imath}+24\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Esta velocidad puede también hallarse reduciendo en el punto D, que es el CIR $I 21$

$\vec{v}^A_{21}=\vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{DA}$

donde

$\overrightarrow{DA}=\overrightarrow{DB}+\overrightarrow{BA}= (-12\vec{\imath}+24\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}$

La velocidad en el movimiento {01} se calcula de manera similar. Reduciendo en el centro del rodillo 0

$\vec{v}^A_{01}=\vec{v}^C_{01}+\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{CA}$

siendo ahora el vector de posición relativo

$\overrightarrow{CA}=\frac{R}{R+r}\overrightarrow{CB}= (48\vec{\imath}-36\vec{\jmath})\,\mathrm{cm}$

lo que resulta en la velocidad

$\vec{v}^A_{01}=\left(30\vec{\imath}+ (-0.5\vec{k})\times(48\vec{\imath}-36\vec{\jmath})\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}= \left(12\vec{\imath}-24\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Esta velocidad también puede calcularse como

$\vec{v}^A_{01}=\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{OA}$

La velocidad de deslizamiento es la diferencia entre estas dos velocidades

$\vec{v}^A_{20}=\vec{v}^A_{21}-\vec{v}^A_{01} = \left(36\vec{\imath}+48\vec{\jmath}\right)\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Esta velocidad relativa es tangente a la superficie de contacto y tiene por módulo

$v^A_{20}=\sqrt{36^2+48^2}\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}=60\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

El que resulte el doble de la velocidad de avance de los rodillos no es casual ni dependiente de las dimensiones concretas de estos. En general tenemos que

$\vec{v}^A_{20}=\vec{v}^A_{21}-\vec{v}^A_{01}= \vec{v}^B_{21}+\vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{BA} -\vec{v}^C_{01}-\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{CA}$

Aquí las velocidades de los centros se cancelan mutuamente, por ser iguales. Para los vectores de posición relativos tenemos las relaciones de proporcionalidad

$\overrightarrow{CA}=\frac{R}{R+r}\overrightarrow{CB}$

$\overrightarrow{BA}=-\frac{r}{R+r}\overrightarrow{CB}$

y para las velocidades angulares

$\vec{\omega}_{01}=-\frac{v_0}{R}\vec{k}$ $\vec{\omega}_{21}=-\frac{v_0}{r}\vec{k}$

lo que nos da

$\vec{v}^A_{20}=\vec{k}\times\left(\frac{v_0}{r}\,\frac{r}{R+r}\overrightarrow{CB} +\frac{v_0}{R}\overrightarrow{CB}\right)=\frac{2v_0\vec{k}\times\overrightarrow{CB}}{R+r}$

y, en módulo

$v^A_{20}=\frac{2v_0\left|\overrightarrow{CB}\right|}{R+r}=2v_0$

4 Centro instantáneo de rotación

4.1 Método analítico

La posición del CIR $I 20$ puede obtenerse analíticamente conocida la velocidad de un punto y la velocidad angular. La posición del CIR respecto al punto A es

$\overrightarrow{AI}_{20}=\frac{\vec{k}\times\vec{v}^A_{20}}{\omega_{20}}= \frac{\vec{k}\times\left(36\vec{\imath}+48\vec{\jmath}\right)}{-1.5}\,\mathrm{cm}= \left(32\vec{\imath}-24\vec{\jmath}\right)\mathrm{cm}$

y respecto al punto O

$\overrightarrow{OI}_{20}=\overrightarrow{OA}+\overrightarrow{AI}_{20} =80\vec{\imath}\,\mathrm{cm}$

4.2 Método geométrico

Geométricamente, podemos determinar la posición del CIR {20} de diferentes formas.

Una posibilidad consiste en hallar en primer lugar la velocidad de un segundo punto, en adición del que ya conocemos. Si consideramos la velocidad del punto O en el movimiento {20} obtenemos

$\vec{v}^O_{20}=\vec{v}^O_{21}+\overbrace{\vec{v}^O_{10}}^{=\vec{0}}= \vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{DO}$

La velocidad de arrastre se anula por ser O el CIR del movimiento {10}. La segunda expresión nos dice que la velocidad de O en el movimiento {20} es perpendicular a la recta que pasa por D y O.

El CIR $I 20$ se encuentra entonces en la intersección de la recta horizontal, que pasa por D y O, con la recta que une los centros C y B (perpendicular a la velocidad de deslizamiento en A).

Alternativamente, podemos observar que la distancia entre B y C permanece constante en todo momento, por lo que podemos imaginar un cuarto sólido 3, que une estos dos centros (una barra, por ejemplo). Los movimientos de los dos rodillos respecto al sólido 3 son rotaciones alrededor de los respectivos ejes B y C.

Aplicando ahora el teorema de los tres centros tenemos que el CIR $I 20$ debe estar en la intersección de la recta que pasa por I_{01} (O) e I_{21} (D), con la recta que pasa por $I 03$ (C) e $I 23$ (B), llegándose al resultado ya conocido.

Otra forma consiste en, si no se ha calculado la velocidad de deslizamiento en A, buscar otro punto cuya velocidad {20} sea fácil de calcular. El más simple es D, para el que tenemos

$\vec{v}^D_{20}=\overbrace{\vec{v}^D_{21}}^{=\vec{0}}-\vec{v}^D_{01}= -\vec{\omega}_{01}\times\overrightarrow{OD}$

Sustituyendo los valores numéricos queda

$\vec{v}^D_{20}= \frac{v_0d}{R}\vec{\jmath}=30\vec{\jmath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

Que junto con el resultado anterior

$\vec{v}^O_{20}= \vec{\omega}_{21}\times\overrightarrow{DO}= \frac{v_0d}{r}\vec{\jmath}=120\vec{\jmath}\,\frac{\mathrm{cm}}{\mathrm{s}}$

permite aplicar el método geométrico de determinación del CIR para el caso de que tengamos dos velocidades paralelas.

@@ Línea 193: / Línea 193: @@
 rotaciones alrededor de los respectivos ejes B y C.
-Aplicando ahora el teorema de los tres centros tenemos que el CIR I_{20} debe estar en la
+Aplicando ahora el teorema de los tres centros tenemos que el CIR <math>I_{20}</math> debe estar en la
 intersección de la recta que pasa por I_{01} (O) e I_{21} (D), con la recta que pasa por
-I_{03} (C)  e I_{23} (B), llegándose al resultado ya conocido.
+<math>I_{03}</math> (C)  e <math>I_{23}</math> (B), llegándose al resultado ya conocido.
 Otra forma consiste en, si no se ha calculado la velocidad de deslizamiento en A, buscar

Dos rodillos con deslizamiento

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1 Enunciado

2 Velocidades angulares

2.1 Movimiento {01}

2.2 Movimiento {21}

2.3 Movimiento {20}

3 Velocidad de deslizamiento

4 Centro instantáneo de rotación

4.1 Método analítico

4.2 Método geométrico

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