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==Enunciado==
El ''teorema de Carnot'' es un enunciado alternativo del Segundo Principio de la termodinámica, que se formula a partir de la comparación entre máquinas reversibles y máquinas irreversibles como:

<blockquote>''El rendimiento de una máquina térmica M que opere entre dos focos no puede ser superior que el de una máquina reversible que opere entre los mismos focos''</blockquote>

<center><math>\eta_M \leq \eta_\mathrm{rev}\,</math></center>

<blockquote>''cumpliéndose la igualdad si la máquina M es también reversible y la desigualdad si es irreversible.''</blockquote>

Puede demostrarse que el teorema de Carnot es equivalente al enunciado de Kelvin-Planck, aunque está formulado de una forma mucho más concreta que éste. El de Kelvin-Planck simplemente nos dice que no existe la máquina perfecta con rendimiento del 100%. El teorema de Carnot nos dice además que existe un máximo para ese rendimiento e incluso establece cómo hallar ese máximo. Basta con calcular el rendimiento de una máquina reversible que actúe entre las dos temperaturas indicadas. 

Máquinas reversibles puede haber muchas con diferentes soportes (solo gas, agua y vapor, materiales magnéticos,&hellip;) por lo que puede resultar sorprendente que el rendimiento de todas ellas sea el mismo si trabajan entre las mismas temperaturas.

Calculando el rendimiento de una en particular, como la de [[ciclo de Carnot|Carnot]] resulta

<center><math>\eta_\mathrm{rev}=1-\frac{T_f}{T_c}</math></center>

siendo <math>T_f</math> la temperatura del foco frío y <math>T_c</math> la del foco caliente, por tanto, el teorema de Carnot equivale a

<center><math>\eta_M\leq 1-\frac{T_f}{T_c}</math></center>

==Demostración==
Para demostrar la equivalencia del teorema de Carnot con el resto de enunciados nos basta hacerlo con uno de ellos. 

Es evidente que si no se cumple el enunciado de Kelvin-Planck no se cumple el teorema de Carnot, ya que una máquina que transformara todo el calor en trabajo tendría un rendimiento de 1, lo que supera el rendimiento de una máquina reversible.

Veamos que el recíproco también es cierto. Supongamos que tenemos dos máquinas térmicas: una máquina térmica M (reversible o irreversible), que tiene un rendimiento <math>\eta_M</math> y una reversible R, con rendimiento <math>\eta_R</math>. 

Suponemos que el rendimiento de la máquina M es superior al de la máquina R

<center><math>\eta_M > \eta_R</math>{{qquad}}{{qquad}}(hipótesis)</center>

Esto quiere decir que, para la misma cantidad de calor absorbido <math>|Q_c|</math>, la máquina M realiza un trabajo <math>|W^M|</math> superior al que hace la máquina R, <math>|W^R|</math> y produce menos calor de desecho.

<center><math>|Q_c^M|=|Q_c^R||,</math>{{qquad}}{{qquad}}<math>|W^M|>|W^R|\,</math>{{qquad}}{{qquad}}<math>|Q_f^M|<|Q_f^R|\,</math></center>

Si ahora invertimos la máquina R, convirtiéndola en un refrigerador, resulta que el conjunto es un dispositivo que no toma calor del foco caliente (ya que el calor <math>|Q_c|</math> que toma M lo devuelve R), realiza un trabajo neto <math>|W_M|-|W_R|</math> y toma una cantidad de calor equivalente del foco frío

<center><math>|W| = |W^M|-|W^R|</math>{{qquad}}{{qquad}}<math>|Q_f| = |Q_f^R| - |Q_f^M| = |W|</math></center>

esto es, este dispositivo toma calor de un solo foco y lo convierte en trabajo, lo que viola el enunciado de Kelvin-Planck. Concluimos por tanto que debe ser

<center><math>\eta_M \leq \eta_R\,</math></center>

==Corolario==
En la demostración anterior no se ha supuesto que la máquina M sea irreversible. En el caso particular de que sea reversible (la etiquetamos como <math>R'</math>) obtenemos que podemos repetir el razonamiento invirtiendo R' y dejando R como máquina y obtenemos entonces

<center><math>\eta_{R'}\leq \eta_R\,</math>{{qquad}}{{qquad}}<math>\eta_{R}\leq \eta_{R'}\,</math>{{tose}}<math>\eta_{R'}= \eta_R\,</math></center>

lo que nos da el corolario al Teorema de Carnot:

<blockquote>''Todas las máquinas térmicas reversibles que operen entre las mismas temperaturas poseen el mismo rendimiento''</blockquote>

==Relación con el aumento de entropía==
Para una máquina térmica q

==Refrigeradores y bombas de calor==

La aplicación del teorema de Carnot a un refrigerador establece que el COP máximo lo da un refrigerador que opere según un ciclo reversible, como el de Carnot. Este valor máximo es

<center><math>\mathrm{COP}_R=\frac{|Q_f|}{|Q_c|-|Q_f|} \leq \mathrm{COP}_\mathrm{max}=\frac{T_f}{T_c-T_f}</math></center>

Para un frigorífico que mantiene los productos a 5&deg;C en una habitación a 22&deg;C este valor máximo es 16.4. Un frigorífico real posee un COP en torno a 4.

Para una bomba de calor, el COP máximo lo da también una bomba reversible, siendo su valor máximo

<center><math>\mathrm{COP}_\mathrm{BC} = \frac{|Q_c|}{|Q_c|-|Q_f|}\leq \mathrm{COP}_\mathrm{max}=\frac{T_c}{T_c-T_f}</math></center>

Una bomba de calor que mantiene una habitación a 22&deg;C mientras el exterior está a 5&deg;C tiene un coeficiente de desempeño máximo de 17.4 (uno más que para el frigorífico).


[[Categoría:Segundo Principio]]